- Autor(in)
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Ann. d. Phys. [5] 27. S. 389. 1936.
C. F. v. Weizsäcker, Ztschr. f. Phys. 102. S. 572. 1936.
H. Bethe, Proc. Cambridge Phil. Soc. 30. S. 524. 1934.
H. Kopfermann, Naturw. 22. S. 218. 1934.
I. I. Rabi, J. M. B. Kellogg u. J. R. Zacharias, Phys. Rev. 46. S. 157. 1934.
J. M. B. Kellogg, I. I. Rabi u. J. R. Zacharias, a. a. O. (Einleitung und Zusammenfassung).
Nach diesen Arbeiten bleiben die von den in Anm. 3) von S. 756 genannten Beobachtern festgestellten Abweichungen der Dublettabstände bei H und D (Deuterium) von der Sommerfeldschen Feinstrukturformel in quantitativer Hinsicht bis auf weiteres unaufgeklärt.
O. Estermann u. O. Stern, Ztschr. f. Phys. 85. S. 17. 1933;
p721_1) P. A. M. Dirac, Proc. Roy. Soc. A. 117. S. 610. 1928;
p721_2) A. S. Eddington, Proc. Roy. Soc. A. 133. S. 605. 1931;
p723_1) J. M. B. Kellogg, I. I. Rabi u. J. R. Zacharias, Phys. Rev. 50. S. 396 u. 472. 1936.
p724_2) Vgl. hierzu G. C. Wick, Atti Lincei, 21. S. 170. 1935;
p727_1) Die Wellengleichung (9°) hat nichts mit der konjugiert-transponierten Wellengleichung zu (9) zu tun, wie in einer vorläufigen Mitteilung des Verf. zu dieser Arbeit irrtümlicherweise behauptet wurde ( Naturw. 24. S. 637. 1936).
p732_2) Dirac zeichnet die Zeitkoordinate von vornherein durch unsymmetrische Schreibweise der Wellengleichung des Elektrons aus. Vgl. auch H. Weyl, Gruppentheorie und Quantenmechanik. S. Hirzel 1928, §§ 25 und 39.
p742_1) Dies beruht nach den Ausführungen von §§ 2 und 3 wesentlich auf der Verbindung der eichinvarianten Wellengleichung mit den Vorstellungen der Diracschen Löchertheorie. Es möge erwähnt werden, daß sich in Analogie hierzu in der Weylschen Theorie der Materie die Erhaltung der Ladung als eine Folge der eichvarianten Grundgleichungen für Feld und Materie ergibt. Vgl. H. Weyl, Raum, Zeit, Materie, 5. Aufl., § 41.
p742_2) H. Bethe u. W. Heitler, Proc. Roy. Soc. 146. S. 83. 1934;
p744_1) Vgl. P. A. M. Dirac, Proc. Cambridge Soc. 30. S. 150. 1934;
p746_1) Vgl. die analoge Behandlung des Diracschen Elektrons im homogenen Magnetfeld bei M. v. Laue, Sitzungsber. d. Berl. Akad. 18. S. 3. 1934.
p750_1) O. Stern, R. Frisch u. O. Estermann, a. a. O.;
p751_3) J. M. B. Kellogg, I. I. Rabi u. J. R. Zacharias, Phys. Rev. 50. S. 472. 1936;
p752_1) C. G. Darwin, Nature 119. S. 282. 1927;
p755_1) L. H. Thomas, Nature 117. S. 514. 1926;
p756_2) Vgl. insbes. W. Pauli, a. a. O., Gl. (19).
p756_3) W. V. Houston u. Y. M. Hsieh, Phys. Rev. 45. S. 263. 1934;
p756_4) Vgl. F. H. Spedding, C. D. Shane u. N. S. Grace, Phys. Rev. 47. S. 38. 1935.
p757_1) Vgl. hierzu K. Bechert u. J. Meixner, Ann. d. Phys. [5] 22. S. 525. 1935,
Phil. Mag. 3. S. 1. 1927.
Proc. Roy. Soc. A. 118. S. 351. 1928;
Proc. Roy. Soc. A. 134. S. 523. 1931;
Proc. Roy. Soc. A. 143. S. 327. 1934.
Proc. Roy. Soc. A 116. S. 227. 1927;
R. C. Williams u. R. C. Gibbs, Phys. Rev. 45. S. 475. 1934;
sowie J. Meixner, Ann. d. Phys. [5] 23. S. 371. 1935;
- Vgl. auch die früheren Messungen von R. Frisch u. O. Stern, Ztschr. f. Phys. 85. S. 4. 1933;
Vgl. auch J. Frenkel, Ztschr. f. Phys. 37. S. 243. 1926.
vgl. auch Phys. Rev. 49. S. 324. 1936.
Vgl. auch W. Heisenberg u. P. Jordan, Ztschr. f. Phys. 37. S. 263. 1926.
vgl. auch „Die Prinzipien der Quantenmechanik“, S. Hirzel 1930, Kap. 13.
- Vgl. insb. Gl. (6,1) in 134. S. 529.
W. Heisenberg, Ztschr. f. Phys. 90. S. 209. 1934.
W. Pauli, Ztschr. f. Phys. 43. S. 601. 1927.
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