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(Crelle-Borchardt'sches) Journal für reine und angew. Math. 97. p. 111 - 140; p. 317 - 336. 1884.
(Euler, De principiis motus fluidorum. Novi comm. acad. sc. imp. Petropolitanae 14. I. 1769. p. 358). Wir nennen sie daher die zweite Euler'sche Form der Differentialgleichungén der Hydrodynamik.
Atti R. Accad. dei Lincei (4). Rendiconti 29. p. 147. 1891)
- Elasticität und Electicität. Freiburg i. B. u. Leipzig. 1893.
gezeigt, dass es bei Einführung eines solchen Bezugssystems möglich ist, die Grundgleichungen der Electrodynamik in eine solche Form zu bringen, dass sie gleichzeitig für ruhende wie für bewegte Körper gelten, was eben auf der Zulässigkeit der Hertz'schen Grundhypothese beruht.
Hertz II citirt; E. Cohn, Wied. Ann. 40. p. 625. 1890.
Hertz I„ citirt. Wied. Ann. 41. p. 369. 1890
J. A. Barth. 1893.
Maxwell's Theorie II. Theil. Leipzig 1893.
oder „Untersuchungen“ p. 208. 1892 im folgenden immer als,
oder „Untersuchungen“ p. 256. 1892, als,
p268_1) H. Hertz, Wied. Ann. 40. p. 577. 1890
p269_1) Vgl. auch L. Boltzmann, Vorles. über Maxwell's Theorie der Electricität und des Lichtes. II. Theil p. 13 ff.
p269_2) H. Poincare, Electricite et Optique. p. IX ff. Paris. 1890.
p269_3) Eine derartige systematische Behandlung, bei der auch zahlreiche Einzelprobleme sowie gewisse mathematische Entwickelungen, die hier nicht Platz finden konnten, eingehender behandelt werden sollee, gedenke ich demnächst in einer besonderen Schrift zu geben; daselbst soll auch auf die Arbeiten von Vito Volterra (Atti R. Accad. dei Lincei (4). Rendiconti 7. p. 177. 1891 und II nuovo Cimento (3)
p270_1) Cl. Maxwell, Phil. Mag. (4) 21. p. 161, 281, 338. 1861 u.
p271_1) L. Boltzmann, Vorlesungen über Maxwell's Theorie der Electricität und des Lichtes. Leipzig. J. A. Barth. I. Theil. 1891.
p271_2) Vgl. Maxwell, Treatise 2. Cap. 21. u. 22. 806 - 845.
p272_1) H. v. Helmholtz, Sitzungsber. d. Preuss. Akad. d. Wiss. Math. naturw. Mittheil. 1884. p. 67 - 86; p. 153 - 160; p. 375 - 380; p. 693 - 698;
p272_2) H. v. Helmholtz, Journal für reine und angew. Math. 100. p. 137 - 166 u. p. 213 - 222. 1887.
p272_3) H. v. Helmholtz, Journal f. reine und angew. Math. 100. p. 153. 1887.
p274_1) Vgl. H. Hertz, I. p. 583 (Untersuch. p. 214).
p275_1) H. Hertz, I. p. 584. Gleich. (4 b) (Untersuch. p. 215).
p276_1) Sir William Thomson, Math. and Phys. Papers 3. Art. 99, namentlich. 39. p. 436. 1890.
p276_2) E. Padova, Il nuovo Cimento (3). 29. p. 225. 1891;
p276_3) L. Boltzmann, Wied. Ann. 48. p. 78. 1893 und Vorlesungen über
p276_4) A. Sommerfeld, Wied. Ann. 46. p. 139. 1892.
p276_5) R. Reiff, Ueber Wirbelbew. reibender Flüssigkeiten. Mittheil. math. naturw. Vereins in Württemberg. 1893.
p277_1) Die cyklischen Variablen selbst fehlen in dem Ausdrucke der Energie und damit in dem des kinetischen Potentiales H = ψ - T (freie Energie) wie bei den v. Helmholtz'schen Monocykeln; dagegen treten hier Ableitungen der cyklischen Variablen nach den Orten auf, was bei den Cykeln der Mechanik „elastisch gekoppelten Monocykeln entspricht, wie leicht allgemeiner nachzuweisen ist.
p277_2) H. Hertz, I. p. 586 (Untersuch. p. 217).
p278_1) H. Hertz, I. p. 584. Glleich. (4b) (Untersuch. p. 215.)
p278_2) H. Hertz, I. p. 587. Gleich. (6b) (Untersuch. p. 218.)
p279_1) L. Boltzmann. Vorlesungen, II. Theil. p. 9.
p279_2) H. Hertz, I. p. 584. Gleich. (4a) u. p. 587. Gleich. (6a) (Untersuch. p. 215 u. 219).
p280_1) Diese Betrachtung ist ganz analog derjenigen, die früher von mir angestellt wurde (Wied. Ann. 48. p. 1. 1893),
p281_1) P. Drude, Nachr., Gött. Ges. d. Wissensch. p. 366. 1892.
p281_2) H. Hertz, l. p. 592, Formel 9, c (Untersuch. p. 224).
p285_1) Vgl. P. Drude, Nachr. Gött. Ges. d. Wissensch. 1893.
p286_1) H. Hertz, II. p. 371. (Untersuch. p. 257).
p286_2) Im directen Anschluss an die Gleichungen von Hertz hat Hr. Vito Volterra (II nuovo Cimento (3). 29. p. 53. 1891)
p287_1) Die Methode, die Bewegungen von Flüssigkeiten dadurch analytisch zur Darstellung zu bringen, dass die Coordinaten x, y, z irgend eines Theilchens der Flüssigkeit zur Zeit t als Functionen der Zeit t und seiner Lage a, b, c zur Zeit t = o betrachtet werden, wird gewöhnlich dem Lagrange zugeschrieben, sie findet sich aber schon 29 Jahre früher bei Euler in der grössten Vollständigkeit.
p288_1) Vgl. P. Gordan, Vorlesungen über Invariantentheorie I. p. 37. Leipzig 1885.
p290_1) Vgl. Vito Volterra a. a. O. p. 60.
p293_1) George Fr. Fitzgerald, Proc. R. Dublin Soc. (New series) 4. p. 407. 1885.
p295_1) Heaviside, Electrical papers. 1. p. 211. 1892.
p297_1) Cl. Maxwell, Phil. Mag. (4) 21. p. 165 ff.
p297_2) Vgl. auch L. Grätz, der zeigte, dass man für die Durchmesser dieser Molecularwirbel sowie für die mit ihnen zusammenhängende Aetherdichte zu vollkommen plausiblen Werthen gelangt.
p298_1) H. Ebert U. E. Wiedemann, Wied. Ann. 50. p. 1. 1893, namentlich p. 18 ff.
p299_1) Vgl. H. Ebert u. E. Wiedemann, Wied. Ann. 50. p. 22. 1893.
p300_1) H. Ebert U. E. Wiedemann, Wied. Ann. 50. p. 33. 1893.
p300_2) l. c. p. 41.
p300_3) Auf die Bedeutung der electrischen Oscillationen auf die Kathodenerscheinungen gehe ich an dieser Stelle nicht weiter ein (vgl. E. Wiedemann und H. Ebert, Sitzungsber. der Physikal.-med. Soc. zu Erlangen. Sitzung vom 14. Dec. 1891.
Phil. Mag. (4) 23. p. 12, 85. 1862. Die consequente Weiterführung dieses Erklärungsversuches scheiterte an den „rudimentären Begriffen, welche ganz zu eliminiren Maxwell noch nicht gelang. Die Frictionsröllchen, die er zwischen die Wirbel einbettete und die er mit der „Electricität identificirte, waren eine nicht nöthige Complication.
und Ol. Heaviside näher eingegangen, sowie die Beziehungen der einzelnen Theorien zu einander und zu der vorliegenden eingehender discutirt werden.
Vgl. auch Atti della Acad. dei Lincei (4). Rendiconti 7. 1. Sem. p. 204. 1891.
vgl. auch J. J. Thomson, Recent Researches in Electricity and Magnetis m. Oxford 1893, namentlich p. 54 u. 56.
vgl. auch Transactions R. London Soc. 171. Part. 2. p 691. 1880,
Wied. Ann. 25. p. 165. 1885.
wo der Verf. Formeln aus den Maxwell'schen Gleichungen ableitet, die mit den hier entwickelten verwandt sind.
wo es sich darum handelte, das Maxwell'sche Gleichungssystem so zu erweitern, dass in ihm auch die Dispersionserscheinungen ihre Erklärung finden.
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