- Autor(in)
- Referenz
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10 Fock, V., Theorie von Raum, Zeit und Gravitation, Berlin 1960.
11 Schöpf, H.-G., Allgemeinrelativistische Prinzipien der Kontinuumsmechanik, Ann. Physik 12 (1964) 377.
12 Vgl. z. B. Brans, C., and R. H. Dicke, Mach' Principle and a Relativistic Theory of Gravitation, Phys. Rev. 124 (1968) 925.
13 Liebscher, D.-E., Periheldrehung, Lichtablenkung und Rotverschiebung in einer allgemeinen kugelsymmetrischen statischen Metrik, Monatsber. dtsch. Akad. Wiss. Berlin 9 (1967) 573.
14 Siehe z. B. Tolman, C., Relativity, Thermodynamics and Cosmology, Oxford 1934
15 Siehe [12], vgl. auch Treder, H.-J. (Herausgeber), Gravitationstheorie und Äquivalenzprinzip, Berlin 1971.
16 Kasper, U., u. D.-E. Liebscher, Über die post-Newtonsche Näherung der Gravitationstheorien, in Vorb.
17 Will, C. M., Theoretical Frameworks for Testing Relativistic Gravity, ApJ, 163 (1971) 611.
1 Treder, H.-J., Das makroskopische Gravitationsfeld in der einheitlichen Quantenfeldtheorie, Ann. Physik 20 (1967) 194.
2 Kreisel, E., Die statischen Gleichgewichtszustände von kugelsymmetrischen Massen mit beliebiger Baryonenzahl in der Tetraden-Theorie von Treder, Ann. Physik 23 (1969) 180.
3 Liebscher, D.-E., On the Effect of Absorption of Gravitation, Intern. J. Theor. Phys. 2 (1969) 89.
4 Kasper, U., Über das Nicht-Auftreten der kosmologischen Singularität in der Trederschen Gravitationstheorie, Ann. Physik 20 (1967) 265 (mit einer Berichtigung in [5]).
5 Kasper, U., Zur Trederschen Tetradentheorie des Gravitationsfeldes, Monatsber. dtsch. Akad. Wiss. Berlin 12 (1970) 286.
6 Kasper, U., Zu den Tetradendarstellungen von Gravitationsfeldgleichungen, in Vorb.
7 Kasper, U., Periheldrehung und kosmologische Singularität in Treders Gravitationstheorie (erscheint in den Astr. Nachr.).
8 Treder, H.-J., Über eine geschlossene Form der Spinvektor-Theorie des Gravitationsfeldes Monatsber. dtsch. Akad. Wiss. Berlin 10 (1968) 40.
9 Kasper, U., Perihelion Rotation and Cosmological Singularity in Treder' Gravitational Theory, in „Thesen der Vorträge der 3. sowjetischen Gravitationskonferenz“, Jerewan 1972.
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0129 - 0144
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From Ω<sup>(2)</sup>(`<sub>1</sub>, `<sub>2</sub>) we obtain field equations which at the best give us perihelion rotation 7% above E<small>INSTEIN</small>'s value and light deflection 7% below the corresponding E<small>INSTEIN</small>'s value. But in that case we are able to show the existence of a cosmological model without any cosmological singularity.
In the frame work of T<small>REDER</small>'s gravitational theory we consider two classes of field equations which are derivable from two classes of L<small>AGRANGE</small>ian densities Ω<sup>(1)</sup>(ω<sub>1</sub>, ω<sub>2</sub>), Ω<sup>(2)</sup>(`<sub>1</sub>, `<sub>2</sub>). ω<sub>1</sub>, ω<sub>2</sub>; `<sub>1</sub>, `<sub>2</sub> are parameters. Ω<sup>(2)</sup>(ω<sub>1</sub>, ω<sub>2</sub>) gives us field equations which are up to the post-N<small>EWTON</small>ian approximation in the sense of N<small>ORDTVEDT</small>, T<small>HORNE</small> and W<small>ILL</small> equivalent to the field equations given by B<small>RANS</small> and D<small>ICKE</small>. For ω<sub>2</sub> = -1 -2ω<sub>1</sub> field equations follow from Ω<sup>(1)</sup>(ω<sub>1</sub>, -1 -2ω<sub>1</sub>) which are in the above mentioned sense of post-N<small>EWTON</small>ian approximation equivalent to E<small>INSTEIN</small>'s equations. The field equations following from Ω<sup>(1)</sup>(ω<sub>1</sub>, ω<sub>2</sub>) have a cosmological model with the well known cosmological singularities for <I>T</I> → ± ∞ in case that ω<sub>1</sub>/(1 +3ω<sub>1</sub> +ω<sub>2</sub>) &tbond; γ > 0. For ω<sub>1</sub>/(1 +3ω<sub>1</sub> +ω<sub>2</sub>) ≤ 0 cosmological models with no cosmological singularities exist.
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