Auszugsweise vorgetragen bei der Würzburger Tagung der Physik. Gesellschaft in Bayern am 14 Juni 1952.
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13 Und aus energetischen Betrachtungen noch die Zusatzkraft 1/2 grad (E2 de/dσ σ) (vgl. R. Becker, 9), S. 92), die wahrscheinlich in der letzten Summe von (45) enthalten ist.
1 A. Sommerfeld, Vorl. über Theoret. Physik, Bd. III, Wiesbaden 1948, S. 293.
2 M. v. Laue, Z. Physik 128, 389 (1950).
3 M. v. Laue, Die Relativitätstheorie, Bd. I, Braunschweig 1952.
4 [[F H]] ist das Tensorprodukt: [[F H]]ik = ∑Fis Hks -1/2 δik (F H), s. Laue3) S. 79 - 81.
5 R. Becker, Theorie der Elektrizität, Bd. II, Berlin 1933, S. 110.
6 Übersicht über die konkurrierenden Tensoren bei E. Madelung, Die mathem. Hilfsmittel des Physikers, Berlin 1936, S. 259 u. 277.
9 R. Becker, Theorie der Elektrizität, Bd. I, Berlin 1944, S. 229.
F. Sauter, Z. Physik 126, 207 (1949).
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0033 - 0044
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Die Unsymmetrie der Energiestrom- und Impulskomponenten des Minkowskischen Tensors rührt von einer Unvollständigkeit dieses Tensors her. Vom Standpunkt der Lorentzschen Elektronentheorie ist derselbe durch einen additiv hinzutretenden Tensor zu ergänzen, der zum Teil ebenfalls noch von den Maxwellschen Feldgrößen abhängt. Durch diese Ergänzung wird gerade die Symmetrie der genannten Tensorkomponenten hergestellt; die bisher scheinbar nur für das Vakuum gültige fundamentale Beziehung (GRAPHICS) überträgt sich nun auch auf das Maxwellsche Feld (GRAPHICS) in der Materie.
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- Forschungsartikel