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Galperin führt im wesentlichen die gleiche quantenmechanische Rechnung wie M. Kohler durch. Seine Schlußfolgerung, man müsse in der v. Laueschen Theorie eine dreifachperiodische Dielektrizitätskonstante in Form eines nichthermitischen Tensors ansetzen, ist jedoch unrichtig.
P. P. Ewald, Ann. d. Phys. 54. S. 519.u. 557. 1917;
P. P. Ewald, Ztschr. f. Kristallogr. 97. S. 1. 1937.
p272_1) C. G. Darwin, Phil. Mag. 27. S. 675. 1914;
p272_2) M. v. Laue, Erg. d. exakt. Naturw. Bd. X. S. 133. 1931.
p272_3) M. Kohler, Berliner Ber. phys.-math. Kl. XIX. S. 1. 1935.
p273_1) H. Hönl, Ann. d. Phys. 18. S. 625. 1933.
p273_2) I. Waller, Ztschr. f. Phys. 51. S. 213. 1928.
p273_3) R. de L. Kronig, Ztschr. f. Phys. 70. S. 317. 1931;
p275_1) Vgl. M. Kohler, a. a. O
p276_1) Vgl. M. Kohler a. a. O; die dortige Gleichung für enthält versehentlich einen Vorzeichenfehler.
p279_2) Vgl. M. Kohler, a. a. O
p280_1) Vgl. M. v. Laue, a. a. O.
p282_1) Eliminiert man nicht die Dm sondern statt dessen die Dm aus (2,10) und (2,11), so erhält man eine andere Form der Grundgleichungen, die derjenigen ähnlich ist, die P. P. Ewald, der nach M. v. Laues Vorgang ebenfalls den Übergang zum kontinuierlich verteilten Streuvermögen vollzogen hat, benutzt.
p283_1) Vgl. M. v. Laue, a. a. O.
p284_1) P. A. M. Dirac, The Principles of Quantum Mechanics, 2. Aufl. Oxford 1935, Kap. XI.
p284_2) Vgl. R. Becker, Theorie der Elektrizität II, § 26, S. 141.
p286_1) Vgl. z. B. den Artikel von A. Sommerfeld u. H. Betheim Hand b. d. Phys. XXIV/2. Unser Wellenvektor ist der dort als „freier“ Wellenvektor bezeichnete.
p291_1) Vgl. A. Sommerfeld u. G. Schur, Ann. d. Phys. [5] 4. S. 409. 1930.
p294_1) L. Posener, Ann. d. Phys. [5] 19. S. 849. 1934.
p295_1) Vgl. R. de. L. Kronig, a. a. O.
p296_1) Vgl. M. v. Laue, a. a. O.
Vgl. auch E. Lohr, Wiener Ber. 133. S. 157. 1924.
Vgl. auch F. Galperin, Phys. Ztschr. d. Sowjetunion 11. S. 182. 1937.
Ztschr. f. Phys. 75. S. 191.u. 468. 1932.
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