- Autor(in)
- Referenz
-
p29_1) R. J. Lang u. R. A. Sawyer, Ztschr. Phys 71. S. 453. 1931.
p29_2) K. R. Rao, Proc. Phys. Soc. London 39. S. 150. 1927.
p29_3) R. J. Lang, Phys. Rev. 30. S. 762. 1927.
p29_4) J. C. Mc Lennan u. E. J. Allin, Proc. Roy. Soc. London (A) 129. S. 208. 1930.
p30_1) Zuerst beschrieben bei J. S. Campbell, Ztschr. f. Phys. 84. S. 393. 1933;
p32_1) B. Edlen, Nova Acta Reg. Soc. Scint. Upsala Ser. IV, Vol. 9, No. 6, S. 9. 1934.
p33_1) Referat darüber in H. Kaysers Handbuch der Spektroskopie I. Band, Kapitel V, 502 - 504. S. 551. 1900.
p33_2) Vgl. F. Paschen, Sitzber. Berl. Akad. XXX. S. 877. 1933.
p34_1) K. W. Meissner u. K. F. Luft, Sitzber. Berl. Akad. IX - XII. S. 118. 1937.
p34_2) F. Paschen, Sitzber. Berl. Akad. XXV. S. 456. 1934;
p35_1) F. Paschen u. J. S. Campbell, Naturw. 22. S. 136. 1934.
p36_1) F. Paschen, Sitzber. Berl. Akad. XXIX. S. 402. 1936.
p37_1) F. Paschen, vgl. voriges Zitat, hier sind die Intensitäten für i = 9/2 berechnet nach E. L. Hill, Nat. Acad. Sc. 15. S. 782. 1929.
p37_2) S. Goudsmit u. R. F. Bacher, Phys. Rev. 34. S. 1501. 1929.
p39_1) F. Paschen, Sitzber. Berl. Akad. XXIV. S. 430. 1935.
p45_1) Ebenso ist im Spektrum Ga II (R. A. Sawyer u. R. J. Lang, Phys. Rev. 34. S. 714. 1929) der Termwert 57739 cm - 1 der Konfiguration (4P)2 1D2 zuzuordnen, während der Wert des Termes 4 s 4 d 1D2 der nächste der Reihe n 1D2 ist, nämlich der als 5 1D2 bezeichnete vom Werte (38270). Die Größenordnung dieses letzteren Termes ist für Ga II und In II 38000 in Übereinstimmung mit der Ordnung für In H.
p45_2) In der Abhandlung von F. Paschen, Sitzber. Berl. Akad. XXIV. 1935, sind auf der Tafel unter III die Gruppen 5513 und 5511 Å reproduziert. Die dazu gegebenen Bemerkungen treffen nicht zu. Es war damals noch nicht erkannt, daß Kombinationen zwischen den (5p)2 3P und den n 1, 3F-Termen vorkommen. Tatsächlich ist die Liniengruppe 7 3P2 - 10 3D2 überlagert von der stärkeren (5p)2 3P2 - 4 1F3, deren Flaggenstruktur auf der Reproduktion hervortritt. An beiden Enden derselben sind die in der Wellenlängentabelle geführten schwachen Komponenten der Gruppe 7 3P2 - 10 3D2 gemessen, und es scheint auch der Typ dieser Linie wie derjenigen 7 3P2 - 10 3D3 noch einigermaßen normal zu sein. An den übrigen, in der bezeichneten Mitteilung behandelten und durch Reproduktionen illustrierten Störungserscheinungen erscheint nichts zu ändern.
p46_1) F. Paschen, Sitzber. Berl. Akad. XXXII. S. 541. 1928.
p46_2) H. S. Uhier u. J. W. Tanch, Astrophys. Journ. 55. S. 291. 1922.
p48_1) W. Traub, Ann. d. Phys. 61. S. 533. 1920.
Sitzber. Berl. Akad. XXIV. S. 430. 1935;
Sitzber. Berl. Akad. XXIX. S. 402. 1936.
Vgl. auch F. Paschen, Sitzber. Berl. Akad. XXIV. S. 442. 1935.
- Seitenbereich
-
0029 - 0075
- Zusammenfsg.
-
Das Spektrum In II, im negativen Heliumglimmlicht einer Hohlkathode aus Kohle lichtstark in großer Reinheit erzeugt, zeigt alle Linien in Hyperfeinstrukturen. Diese Linienaufspaltung ist infolge eines hohen mechanischen (9/2 <I>h</I>/2 π) und magnetischen (6 Magnetonen) Momentes des Indiumkernes so bedeutend, daß sie mit einem großen Konkavgitter besonders im Rot untersucht werden konnte. Dabei wurden alle Linienkomponenten an Normalwellenlängen des Heliums, Neons und Eisens usw. angeschlossen. Aus den Schwerpunkten der Hyperfeinstrukturen gewann man das System der Spektralterme von In II mit derselben Genauigkeit wie bei den bestbekannten Spektren. In der vorliegenden Mitteilung werden die praktischen und theoretischen Grundlagen dieser Termanalyse dargelegt und dann die Tabelle der Terme sowie alle gemessenen Linien angegeben.
- Artikel-Typen
- Forschungsartikel