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p721_1) Durch I wird auf die vorausgehende Note von Herrn Prof. Sommerfeld hingewiesen.
p722_1) J. W. Du Mond, Phys. Rev. 37. S. 136. 1931;
p722_2) Vgl. etwa die näheren Ausführungen bei Gerd Burckhardt, a. a. O. I.
p723_1) Fritz Schnaidt, a. a. O. I.
p724_2) Gregor Wentzel, Ztschr. f. Phys. 43. S. 1. 1927.
p725_1) Gerd Burckhardt, a. a. O. I, S. 578 und Hans Kappeler, s. § 11.
p726_1) Jesse W. M. Du Mond and Archer Hoyt, Phys. Rev. 36. S. 799. 1930; vgl. Abb. 1.
p728_1) J. C. Slater, Phys. Rev. 36. S. 57. 1930.
p729_1) Als wichtigste Quelle diente hierfür: R. F. Bacher und S. Goudsmit. Atomic Energy States, New-York 1932; ferner Sommerfeld, Atombau und Spektrallinien.
p731_1) Dies läßt uns erwarten, daß bei Verwendung kristalliner Streuer statt unabhängiger Atome (d. h. Gase: für diese gilt unsere Rechnung) die Verhältnisse nicht ungünstiger werden. Erfahrungsgemäß ist nämlich das Comptonband fester Streuer breiter, als bei unabhängigen Atomen theoretisch zu erwarten wäre, (vgl. S. Paul Kirkpatrick, P. A. Ross and H. O. Ritland, Phys. Rev. 50. S. 928. 1936). Diese Verbreiterung können wir in unserer Rechnung durch Vergrößerung der Bindungsenergie Wb erreichen. Damit vergrößert sich auch der Parameter Wb/A und, nach Abb. 7 mit 11, die Intensität an der Grenze.
p738_1) Zitate vgl. F. Schnaidt, Ann. d. Phys. [5] 21. S. 89. 1934; Anm. 2 von S. 91 und Anm. 2 u. 3 von S. 92.
p738_2) Vgl. F. Schnaidt, a. a. o., Anm. 1 u. 4 von S. 92.
p738_3) W. Kast u. F. Würstlin, Ztschr. f. Phys. 81. S. 581. 1933.
Phys. Rev. 38. S. 1094. 1931.
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