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aus der Änderung des Widerstandes durch Magnetisierung oberhalb des CP. Vgl. ferner H. H. Potter, Proc Roy. Soc. A. 146. S. 362. 1934,
p223_2) R. Becker Ztschr. f. Phys. 62. S. 253. 1930;
p223_3) Auch die Übertragung der Beckerschen Theorie auf tordierten Draht durch E. Englert liefert Übereinstimmung zwischen Theorie und Experiment (Matteuccieffekt). Ztschr. f. Phys. 97. S. 83. 1935.
p223_4) Bei Z. T. etwa 1,5°10mN4 Oe/Oe in Feldern bis zu 25000 Oe; P. Weiss u. R. Forrer, Ann. de Phys. [X], 5. S. 153. 1926.
p225_1) G. Scharff Ztschr. f. Phys. 97. S. 73. 1935.
p229_1) G. Scharff a. a. O.
p229_3) E. Englert Ztschr. f. Phys. 97. S. 94. 1935.
p230_1) Dies folgt auch aus den früheren Messungen von Gerlach und Schneiderhan, sowie von E. Englert (Ztschr. f. Phys. 74. S. 748. 1932)
p232_1) G. Scharff a. a. O. Fig. 6. Das Maximum dieser Kurve ist entsprechend diesen neuen Messungen nach höheren Temperaturen zu verlegen. In dieser Arbeit ist ferner die Dimension der Magnetisierung falsch angegeben: in den Figuren und Berechnungen bezeichnet J stets das magnetische Moment pro Volumeinheit, also ebenfalls Oersted und nicht Gauss.
sowie W. Gerlach, Phys. Ztschr. 33. S. 953. 1932, wo dasselbe aus dem Verlauf der R, T-Kurve geschlossen wird.
Ztschr. f. Phys. 64. S. 660. 1930.
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0223 - 0232
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- Forschungsartikel