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A. Eucken u. R. Becker (Ztschr. f. Phys. Chem. (B) 20. S. 467. 1933) mittels Schalldispersion gemacht worden.
Landolt-Börnstein, 5. Aufl. Hw. I. S. 120.
p682_1) V. O. Knudsen, Journ. Ac. Soc. Amer. 5. S. 112. 1933.
p682_2) H. O. Kneser, Journ. Ac. Soc. Amer. 5. S. 122. 1933.
p682_3) H. O. Kneser, Ann. d. Phys. [5] 16. S. 337. 1933.
p683_1) H. O. Kneser, a. a. O.
p684_1) Vgl. hierzu H. O. Kneser, Ann. d. Phys. [5] 1. S. 796. 1931. Die vorstehende Überlegung müßte modifiziert werden in dem unwahrscheinlichen Fall, daß die Vernichtung von Schwingungsquanten nur beim Zusammenstoß zweier schwingender Moleküle erfolgte, da dann die Abklingung sich nicht exponentiell vollzieht.
p684_2) V. O. Knudsen, a. a. O.
p686_1) V. O. Knudsen, a. a. O.
p688_3) E. Matthews, Amer. Chem. Soc. 22. S. 106. 1900.
p689_1) Berechnet nach H. L. Johnston und M. K. Walker (Amer. Chem. Soc. 55. S. 172. 1933) unter Berücksichtigung der Anharmonizität. Bessere Übereinstimmung zwischen den beobachteten und berechneten Werten von μmax erhält man mit demjenigen Wert Ci, den man mit Θ = 2226° aus der Planck-Einsteinschen Formel errechnet: Ci = 0,057 cal Mol Grad.
p690_1) Die gleiche Feststellung ist bei anderen Gasen von W. T. Richards u. J. A. Reid (Nature 130. S. 739. 1932) und
p692_1) V. O. Knudsen, Journ. Ac. Soc. Amer. 5. S. 117. 1933.
p693_1) O. E. Meyer, Kinetische Theorie der Gase, S. 192 ff. Daß dieser Wert mit einer gewissen Unsicherheit behaftet ist, hat für die folgenden Überlegungen, bei denen es sich um Größenordnungen und Vergleiche handelt, wenig zu bedeuten.
p693_2) Diese Beziehung läßt sich leicht aus der im „ Handbuch der Physik“ 9. S. 399, Zeile 15 angegebenen Formel ableiten, wenn, wie hier stets, h≤ 1 ist.
p694_1) Entnommen aus H. A. Stuart, Molekülstruktur, Berlin 1934, S. 36 u.
p694_3) J. Franck u. A. Eucken, Ztschr. f. Phys. Chem. (B) 20. S. 466. 1933.
p695_1) A. Eucken u. R. Becker, Ztschr. f. Phys. Chem. (B) 20. S. 472. 1933.
p696_1) A. Eucken u. R. Becker, a. a. O.
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