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Der Effekt kann nach H. Nyquist (Phys. R. [2] 32. S. 110. 1928) zur Berechnung der Boltzmannschen Konstante dienen.
Eine Schwellendruckkurve von ganz ähnlichem Verlauf hat dann H. Heinze (Schalltechnik 6. S. 21. 1933) gefunden.
II. W. Geffcken u. L. Keibs, Das Thermophon und seine Verwendung als akustisches Meßinstrument. Ann. d. Phys. [5] 16. S. 404. 1933. Im folgenden dienen die römischen Zahlen zur kurzen Kennzeichnung.
p829_1) Es liegen folgende Arbeiten aus dieser Untersuchungsreihe vor: I. E. Waetzmann u. H. Heisig, Über die Messung der Reizschwelle der Hörempfindung mit Resonanztelephonen. Ann. d. Phys. [5] 9. S. 921. 1931.
p829_2) Über die bis Ende 1932 erzielten Resultate wurde in der Sitzung des Gauvereins Thüringen-Sachsen-Schlesien der Deutschen Physikalischen Gesellschaft am 7. 1. 1933 vorgetragen; Vgl. E. Waetzmann und W. Geffcken, Physikal. Ztschr. 34. S. 234. 1933.
p829_3) Vgl. I., § 1.
p830_1) M. Wien, Ann. d. Phys. [4] 62. S. 759. 1920;
p830_2) G. v. Bekesy, Ann. d. Phys. [5] 14. S. 51. 1932.
p830_4) Vgl. § 4, S. 834, Anm. 3 bzw. § 5, S. 838 ff.
p832_2) J. Tröger, Phys. Ztschr. 31. S. 26. 1930.
p832_3) Vgl. z. B. K. Schuster I. Hdb. der Experimentalphysik XVII/2. („Technische Akustik“, hsg. v. E. Waetzmann S. 25).
p833_1) § 6 S. 963 ff.
p833_2) E. Waetzmann, Ann. d. Phys. [5] 10. S. 846. 1931.
p834_2) B. Langenbeck, Pflügers Arch. 226. S. 39. 1930.
p834_3) Wählt man das Hohlraumvolumen nicht zu klein ( > 1 cm3), so übt, wie G. v. Bekesy gezeigt hat (Ann. d. Phys. [5] 13. S. 126. 1932), die Trommelfellnachgiebigkeit praktisch keinen Einfluß auf den Schalldruck aus. Es ist also bei der Auswertung so zu verfahren, als ob der Hohlraum allseitig starr begrenzt wäre.
p835_1) Vgl. (II) S. 410.
p835_2) Vgl. (II) S. 427 („Doppelthermophon“).
p836_1) Vgl. hierzu auch die früher veröffentlichte Schwellendruckkurve (E. Waetzmann u. W. Geffcken, Phys. Ztschr. 34. S. 234. 1933).
p839_1) W. West, Post Office El. Eng. Journ. 21. S. 293. 1929.
p839_2) G. v. Bekesy, Ann. d. Phys. 13. S. 126. 1932.
p839_3) J. Tröger, Phys. Ztschr. 31. S. 26. 1930.
p839_4) E. C. Wente u. A. L. Thuras, Journ. Acoust. Soc. of Am. 3. S. 44. 1931.
p840_1) W. Geffcken, ENT 10. S. 39. 1933;
p841_1) Diese Vorrichtung wurde bereits von M. Thiesen (Ann. d. Phys. [4] 25. S. 506. 1908)
p841_2) Vgl. hierzu W. Geyger, Arch. f. Elektrot. 17. S. 224. 1927. Sehr geeignet erwies sich der zerlegbare Transformator der Fa. Leybold-Köln, bei dem Primär- und Sekundärwicklung auf den beiden Schenkeln des Kernes für sich getrennt untergebracht sind.
p843_1) G. v. Bekesy, Ann. d. Phys. [5] 14. S. 51. 1932.
p843_2) G. v. Bekesy, Ann. d. Phys. [5] 13. S. 126. 1932.
p845_1) I. B. Johnson, Phys. Rev. [2] 32. S. 97. 1928.
p845_3) L. J. Sivian u. S. D. White, Journ. of the Acoust. Soc. of Am. 4. S. 306. 1933.
p846_1) G. v. Bekesy, Ann. d. Phys. [5] 14. S. 55. 1932.
p846_2) M. Wien, Pflügers Archiv 97. S. 1. 1903.
p847_1) G. v. Bekesy, Ann. d. Phys. [5] 14. S. 51. 1932.
p847_2) M. Wien, Wüllner-Festschrift S. 28 (Leipzig bei Teubner 1905).
p847_3) H. v. Helmholtz, Tonempfindungen S. 243.
p847_4) O. Fischer (Ann. d. Phys. [4] 25. S. 118. 1908) versuchte den Widerspruch auf Grund anatomischer Befunde am inneren Ohr zu lösen; doch mag es zweifelhaft erscheinen, ob allein aus dem Aufbau des inneren Ohres sichere Schlüsse über die subtilen Einzelheiten der Hörvorgänge gezogen werden dürfen.
Phys. Ztschr 34. S. 237. 1933.
und später von F. Himstedt u. R. Widder (Ztschr. f. Phys. 4. S. 355. 1921) für Präzisionsmessungen der Schallgeschwindigkeit angewendet.
Vgl. auch I., S. 924.
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