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A. Sommerfeld u. G. Schur, Ann. d. Phys. 4. S. 409. 1930.
Die (in Ztschr. f. Phys. 73. S. 289. 1931) früher angegebenen, besonders auf der kurzwelligen Seite wesentlich abweichenden Werte für Fe sind auf den oben im Text erwähnten Korngrößeneffekt zurückzuführen.
Die strenge Behandlung der Strahlungsdämpfung würde nach Dirac eine Quantisierung der Strahlungsoszillatoren erfordern (Proc. Roy. Soc. A. 114. S. 710. 1927).
F. Sauter, Ann. d. Phys. 9. S. 217. 1931.
K. Schäfer, Ztschr. f. Phys., im Erscheinen.
L. Pauling u. I. Sherman, Ztschr. f. Krist. 81. S. 1. 1932.
Nach F. Sauter (a. a. o.,) kann man das 3 fache Integral (8) auf ein 1faches bestimmtes Integral zurückführen diese Reduktion, welche die Winkelverteilung der Photoelektronen in geschlossener Form anzugeben erlaubt, scheint jedoch für uns keinen Vorteil zu bieten, da die nachfolgenden Summationen über l und n (letztere Integration) dann Schwierigkeiten bereiten.
O. Klein, Ztschr. f. Phys. 41. S. 407. 1927.
p625_1) P. Debye, Ann. d. Phys. 46. S. 809. 1915.
p625_2) A. H. Compton, X-Rays and Elektrons, London, 1927.
p626_1) W. L. Bragg und. J. West, Ztschr. f. Krist. 69. S. 118. 1930.
p626_2) L. H. Thomas, Proc. Combr. Phil. Soc. 23. S. 542. 1927.
p626_3) D. R. Hartree, Proc. Combr. Phil. Soc. 24. S. 89 u. 426. 1928;
p626_4) L. Pauling, Proc. Roy. Soc. 114. S. 181. 1927;
p626_5) R. Glocker u. K. Schäfer, Ztschr. f. Phys. 73. S. 289; 1931;
p626_6) H. Kallmann u. H. Mark, Ann. d. Phys. 82. S. 585. 1927.
p626_7) D. Coster u. K. S. Knol, a. a. o., Eine von Glocker und Schäfer ursprünglich (a. a. o.,) gefundene Winkelabhängigkeit der δ F-Werte kommt nach neueren Messungen in Fortfall; vgl. § 5.
p627_1) I. Waller, Ztschr. f. Phys. 51. S. 213. 1928.
p627_2) H. A. Kramers u. W. Heisenberg, Ztschr. f. Phys. 31. S. 681. 1925.
p627_4) H. Hönl, Ztschr. f. Phys. 84. S. 1. 1933; im folgenden als I zitiert.
p627_5) A. J. Bradley und R. A. H. Hope, Proc. Roy. Soc. A. 136. S. 272. 1932.
p627_6) A. Rusterholz, Ztschr. f. Phys. 82. S. 538. 1933.
p627_7) R. Glocker u. K. Schäfer, Naturw. 21. S. 559. 1933;
p627_8) A. Larsson, Dissertation Uppsala 1929.
p628_1) Vgl. J. A. Prins, Ztschr. f. Phys. 47. S. 479. 1928.
p629_1) W. Gordon, Ztschr. f. Phys. 40. S. 117. 1926;
p629_2) a. a. o.,
p630_1) I. Waller, a. a. o.,
p630_2) R. de L. Kronig, Ztschr. f. Phys. 70. S. 317. 1931;
p632_1) E. Schrödinger, Ann. d. Phys. 79. S. 361. 1926;
p632_2) Vgl. A. Sommerfeld u. C. Schur, a. a. o.,;
p632_3) A. Sommerfeld u. G. Schur (a. a. o.,) berechnen Anlm in der Näherung, als der Retardierungsfaktor durch 1 - igx ersetzt werden darf.
p633_1) Vgl. z. B. A. Sommerfeld, Wellenmech. Ergänzungsband zu Atombau, Vieweg 1929.
p637_1) Vgl z. B. A. Sommerfeld, Wellenmech. Ergänzungsband, S. 103.
p637_2) Eine solche Auffassung wird durch den Umstand nahegelegt, daß man das Additionstheorem (3) in übersichtlicher Weise gewinnen kann, indem man für einen Kugelberich die Greensche Funktion G (P,Q) (P und Q im Innern der Kugel) für δu + k2u = 0 in zwei verschiedenen, gegeneinander gedrehten Polarkoordinatensystemen nach Eigenfunktionen der Kugel (deren winkelabhängige Faktoren die Kugelflachenfunktionen sind) entwickelt; der Vergleich der Koeffizienten führt dann unmittelbar auf das zu beweisende Theorem (vgl. z. B. A. Unsöld, Ann. d. Phys. 82. S. 355. 1927). Unser Beweis entspricht dann der Darstellung der Greenschen Funktion einer Doppelquelle in zwei verschiedenen orientierten Koordinatensystemen.
p642_1) Vgl. (19), § 3, sowie A. Sommerfeld u. G. Schur, a. a. o., Gl. (35).
p642_2) a. a. o., (vgl. Einleitung).
p643_2) H. Bethe, Geiger-Scheelsches Hdb. XXIV/1, S. 477ff.
p645_1) I, § 4.
p646_1) a. a. o., (vgl. Einl.).
p646_2) Y. Sugiura, Journal de Phys. et le Rad. 8. S. 113. 1927.
p646_3) A. Larsson, Dissertation Uppsala, 1929.
p646_4) J. A. Prins, a. a. o., (vgl. Einl.).
p650_2) Vgl. eine demnächst in Ztschr. f. Phys. erscheinende Arbeit von K. Schäfer.
p650_3) I, a. a. o., Tab. 2.
p650_4) Die Werte auf der kurzwelligen Seite (Absorption!) korrigiert nach J. A. Prins, a. a. o.,
p652_1) J. A. Bradley u. R. A. H. Hope, a. a. o., (vgl. Einl.).
p652_2) R. Glocker u. K. Schäfer, Naturw. 21. S. 559. 1933;
p653_1) A. Rusterholz, Ztschr. f. Phys. 82. S. 538. 1933.
p653_3) E. Jönsson, Absorptionsmessungen im langwelligen Röntgengebiet, Dissertation Uppsala, 1928, S. 39ff. Auf der kurzwelligen Seite würde das Absorptionsglied unmittelbar bei der Kante wegen des Sprunges des Absorptionskoeffizienten etwa 50 mal größer ausfallen.
Proc. Combr. Phil. Soc. 25. S. 225. 1929.
vgl. auch D. Coster u. K. S. Knol, Ztschr. f. Phys. 75. S. 340. 1932.
Vgl. auch R. de L. Kronig, Journal of Opt. Soc. of America, 12. S. 547. 1926.
vgl. ferner K. Schäfer, Ztschr. f. Phys., im Erscheinen.
Ztschr. f. Phys. 75. S. 191 u. 468. 1932.
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