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auch L. Schiller, Strömung in Rohren, Handb. d. Exp.-Phys. IV, 4.
auch Lamb, Lehrb. d. Hydrodynamik 1931) ergeben γ = 0,611.
auch Z. A. M. M. 2. S. 96. 1922;
p193_2) O. Reynolds, Philos. Trans. 174. S. 935. 1883.
p193_3) Vgl. hierzu den zusammenfassenden Bericht von F. Noether, Z. A. M. M. 1. S. 125. 1921;
p193_4) L. Prandtl, Z. A. M. M. 5. S. 136. 1925;
p194_1) L. Schiller, Forsch.-Arb. Geb. Ing.-Wes. Heft 248, 1921;
p194_2) L. Schiller, Strömungsbilder zur Entstehung der turb. Rohrstr. Verh. d. 3. Int. Kongr. f. techn. Mech. 1930, S. 226.
p194_3) A. Naumann, Diss. Leipzig. Auch Forsch. 2. S. 85. 1931.
p194_4) Vgl. O. Reynolds, a. a. o.,
p195_1) Vgl. A. Naumann, a. a. o.,
p196_1) Vgl. L. Schiller, Fußnote 2, S. 194.
p196_2) Die theoretischen Untersuchungen behandeln nur das ebene Problem. Davon steht an erster Stelle die Bordasche Impulsbetrachtung, die für γ = 0,50 liefert. Neuere Berechnungen von R. v. Mises (R. v. Mises, Ztschr. VDI. 61. S. 447 u. 493. 1917,
p196_3) Vgl. A. Naumann, a. a. o.,
p199_1) H. Levy u. A. G. Forsdyke, Proc. Roy. Soc. London 114. S. 594. 1927.
p199_2) Th. v. Kármán u. H. Rubach, Phys. Ztsch. 13. S. 49. 1912.
p202_1) W. N. Bond, Proc. Phys. Soc. 43. S. 46. 1931.
p202_2) H. Levy, Phil. Mag. 2. S. 850. 1927.
p206_1) Th. v. Kármán u. H. Rubach, a. a. o.,
p206_2) Th. v. Kármán u. H. Rubach, a. a. o.,
p206_3) W. Heisenberg, Phys. Ztschr. 23. S. 363. 1912.
p209_1) Vgl. A. Naumann, a. a. o.,
p213_1) A. Naumann, noch unveröffentlichte Untersuchung.
p214_2) Vgl. L. Schiller, a. a. o.,
p215_1) Vgl. A. Naumann, a. a. o.,
p216_1) A. Naumann, a. a. o.,
p216_2) L. Schiller, a. a. o.,
Th. v. Kármán, Nachr. v. d. Ges. d. Wiss. S. 58. Göttingen 1930.
W. Tollmien, Nachr. v. d. Ges. d. Wiss., Göttingen 1929;
W. Tollmien, Turb. Strömungen, Handb. d. Exp.-Phys. IV.
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