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(Jahrb. d. Rad. u. Elektron. 13. S. 351. 1916).
(Ztschr. f. Phys. 78. S. 744. 1932) - unhaltbar ist. Er sieht sich statt dessen genötigt ein „eindimensionales Elektronengitter“ als Mechanismus der Supraleitung anzunehmen. Obschon in unklarer Weise stellt dies eine Annäherung dar an die phoretische Auffassung, nach der die Leitung ja nur eine einzige Stromlinie erfordert; nach dem hier entwickelten phoretischen Modell ist es ja durchaus möglich - obschon nicht nötig - daß die Leitung durch eine periodische Zufuhr von Elektronen erfolgt. Es kann ja dann die Leitung aufgefaßt werden als die Bewegung eines „eindimensionalen Elektronengitters“, welches sich nach den von den Quantenbahnen vorgeschriebenen Bedingungen periodisch fortbewegt.
A. L. Norbury, Trans. Faraday Soc. 16. S. 570. 1921;
Ann. d. Phys. 3. S. 370. 1900;
Ann. d. Phys. 80. S. 109. 1926;
Ann. d. Phys. 86. S. 914. 1928.
Ergebnisse d. exakt. Naturwiss. 8. S. 25. 1929.
F. v. Hauer, Phys. Z. 18. S. 149. 1917;
Ingeniörsvetenskapsakademiens handl. Stockholm 5. S. 1 (108), 1921;
Journ. Inst. Metals 33. S. 92. 1925;
Le Journal de Phys. et le Radium [6] 9. S. 265. 1928.
M. Born, Moderne Physik. Berlin 1933. S. 178.
Näheres betreffend den geschichtlichen teil Vgl. C. Benedicks, Arkiv f. matem., astron. o. fysik. (Stockholm) Bd. 23 A, No. 20, S. 13.
p169_1) Vgl. R. Peierls, Ergebnise d. exakt. Naturwiss. 11. S. 264. 1932;
p169_2) (b) Jahrb. d. Rad. u. Elektron. 13. S. 351. 1916.
p169_2) C. Benedicks, (a) Svensk kem. tidskr. 27. S. 136. 1915;
p169_3) W. Weber, Pogg. Ann. 156. S. 1 (32). 1875.
p169_4) Merkwürdigerweise sollten nahezu 40 Jahre verfließen, bis durch L. Decombe, J. d. Phys. [5] 4. S. 116. 1914 die Aufmerksamkeit wieder darauf gerichtet wurde, daß die Annahme von freien Elektronen das Auftreten der Jouleschen Wärme nicht zu erklären vermag.
p170_1) P. Drude, Ann. d. Phys. 1. S. 566. 1900;
p170_2) F. Richarz, Z. anorg. Chem. 58. S. 356. 1908;
p170_3) H. K. Onnes, Comm. Phys. Labor. Leiden Nr. 133c. S. 43. 1913.
p170_4) W. J. de Haas, Proc. Acad. Amsterdam 22. S. 1110. 1914;
p170_5) C. Benedicks, a. a. O.
p170_6) P. W. Bridgman, Phys. Rev. (N.S.) 9. S. 269. 1917.
p170_7) A. Einstein, Gedenkboek H. Kamerlingh-Onnes, Leiden 1922. S. 429.
p170_8) Vgl. R. Peierls, a. a. O. -
p170_9) C. Benedicks, (b) Jahrb. d. Rad. u. Elektron. 13. S. 351. 1916;
p171_1) Vgl. C. Benedicks, a. a. O. Fig. 4. Die Darstellung von xA wurde von E. Grüneisen weiter verbessert, indem er die Leitfähigkeit auf „korrespondierende Temperaturen“ bezog ( Verh. d. D. Phys. Ges. 20. S. 53. 1918).
p171_2) Vgl. W. Broniewsky, Journ. d. Chim. Phys. 4. S. 285. 1906.
p172_1) W. Meissner, Ergebn. d. exakt. Naturwiss. 11. S. 219. Berlin 1932.
p172_2) Dies kurzperiodische Schema ist dasjenige, das vom Verf. früher als für die Normalleitung am geeigentsten bezeichnet worden ist [C. Benedicks, Jahrb. d. Rad. u. Elektron. 13. 351 (357). 1926]; es dürfte eine erheblich bessere Übersicht als die von W. Meissner benutzte langperiodische Form ergeben.
p175_1) W. Meissner, a. a. O.
p175_2) Vgl. C. Benedicks, a. a. O. (b) S. 387
p175_3) C. Benedicks, Jernkontorets annaler 71. S. 35. 1916;
p176_1) Vgl. W. Hume-Rothery, a. a. O. S. 20.
p177_1) In diesem Zusammenhangierscheint folgende von O. Klemperer (Einführung in die Elektronik, Berlin 1933, S. 82) gegebene Zusammenstellung von erheblichem Interesse. Sie ergibt die zwar nur ganz ungefähr bekannten Werte der äußeren Elektronen-Austrittsarbeiten Wa von Metallen. Metall. Bi K Zr Pb MoW FeAgAu Zn Cu Ni Al Wa(e-Volt). 4 7 10 11 13 14 15 16 16 17 Mit der oben gezogenen Schlußfolgerung bezüglich weit ausschweifender Elektronenbahnen bei Bi sowie bei den Alkalimetallen, scheint es ja gut übereinzustimmen, daß Wa für Bi und K besonders niedrig gefunden worden ist; weiter folgen die Supraleiter (Pb, Mo), während die übrigen Metalle - insoweit Wa ein Urteil erlaubt - zu innige Elektronenbindung besitzen, um leicht Supraleitung zu ergeben.
p177_2) Eine eingehende Behandlung der beobachteten Supraleitung der binären Legierungen aus phasentheoretischem Standpunkt wird anderswo (Ztschr. f. Metallkunde) erscheinen.
p180_1) Vgl. z. B. W. Meissner, a. a. O., S. 245.
p181_1) Vgl. W. Meissner, a. a. O., S. 241.
p181_2) Vgl. W. Meissner, a. a. O., S. 250.
p182_1) G. Borelius, W. H. Keesom u. C. H. Johansson, Proc. Amsterdam 35. S. 10. 1932.
p182_2) Für die spezifische Wärme erscheint wohl eine merkbare Veränderung nicht ganz ausgeschlossen. Eine solche wurde neuerdings für Sn behauptet [W. H. Keesom u. J. A. Kok, Proc. Amsterdam 35. S. 743. 1932 (Comm. Leiden Nr. 221 e)].
p182_3) W. Meissner, a. a. O., S. 246.
p182_4) E. Kretschmann, Ann. d. Phys. 74. S. 405. 448. 1924;
p182_5) Die Zahl der Umläufe pro Sekunde ergibt sich nach N. Bohr zu 6,58·1015. Vgl. A. Haas, Materiewellen und Quantenmechanik, Leipzig 1929, S. 8.
p183_1) Vgl. W. Meissner, a. a. O., S. 246.
p183_2) Vgl. z. B. J. B. Johnson, Phys. Rev. [2] 32. S. 97. 1928.
p183_4) Vgl. W. Meissner, a. a. O., S. 247.
p183_5) A. Einstein, a. a. O.
p183_6) In einer soeben erschienenen Arbeit von R. de L. Kronig (Ztschr. f. Phys. 80. S. 203. 1933) gibt dieser Forscher zu, daß die Vorstellung eines hypothetischen Elektronenkristalles - durch welche er früher bestrebt war die Supraleitung zu erklären
Phys. Z. 1. S. 161. 1900.
sowie R. Seeliger, Enc. d. Math. Wiss. 52. H. 5. S. 777. Leipzig 1922.
vgl. auch W. Hume-Rothery, The Metallic State. S. 42. Oxford 1931.
Vgl. dazu C. Benedicks, Jahrb. d. Rad. u. Elektron. 13. S. 351. 1916;
W. Meissner, Jahrb. d. Rad. u. Elektron. 17. S. 229. 1921,
Z. anorg. Chem. 59. S. 146. 1908.
Zur früheren Auffassung des genannten Verf. vgl. J. C. Mc Lennan. Nature 130. S. 879. 1932.
„Metallographic Researches“, New York 1926, S. 10.
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