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beanstandet, weil wir die Wärmeverluste durch Strahlung und äußere Wärmeleitung nicht berücksichtigt hätten. Da wir die Versuche nur bei "Klebevakuum" und nur bei Temperaturen von - 180° abwärts unternahmen, betrung der Strahlungsverlust von Spule und Stab nur einige Promille bei - 180°, und nicht einige Prozent, wie jene Autoren behaupten; W.-L. durch Gasreste kam nicht mehr in Betracht. Die Vernachlässigung der Wärmeverluste bei unseren Messungen in tiefer Temperatur ist also bei der angestrebten Genauigkeit von etwa 1 Proz. gerechtfertigt, wie dies a. a. O., S. 620 bemerkt ist. Daß
E. Grüneisen u. E. Goens, Ztschr. f. Phys. 26. S. 235. 1924; bes. Tab. 3.
Kannuluik und Laby für ihren Cu-Kristall bei - 178° ein beträchtlich kleineres Δ finden, als wir, rührt offenbar daher, daß ihr Cu durch Fremdatome oder Deformation einen beträchtlichen Zusatzwiderstand besaß. Nach ihren Angaben in Tab. 4 hat ihr Cu ein elektrisches Widerstandsverhältnis r-183° = R-183°: R0 = 63,3: 311,6 = 0,203, während für unser bestes Cu gilt: r-183° = 0,180 (Ztschr. f. Instrumentenkde., 1927, S. 236). Danach muß auch im W.-L. bei - 183° eine Differenz von etwa 9 Proz. bestehen.
p164_1) Ztschr. f. Instrumentenkde. 46. S. 104. 1926.
p164_2) P. W. Bridgman, Proc. Amer. Acad. 61. S. 101. 1926.
p164_3) G. W. C. Kaye u. J. K. Roberts, Coll. Res. Nat. Phys. Lab. 19. S. 59. 1926; vgl. auch
p164_4) C. C. Bidwell u. E. J. Lewis, Phys. Rev. 33. S. 249. 1929.
p165_1) E. Grüneisen u. E. Goens, Ztschr. f. Phys. 26. S. 235. 1924.
p165_2) W. Meißner, Ztschr. f. Phys. 38. S. 651. 1926.
p166_1) E. Grüneisen u. E. Goens, Ztschr. f. Phys. 26. S. 250. 1924.
p166_2) P. W. Bridgman, Proc. Amer. Acad. 63. S. 367. 1929.
p166_3) L. A. Ware, Phys. Rev. 35. S. 989. 1930.
p166_4) E. P. T. Tyndall u. A. G. Hoyem, Phys. Rev. 38. S. 820. 1931.
p167_1) E. Grüneisen u. E. Goens, Ztschr. f. Phys. 44. S. 615 ff. 1927 (vgl. besonders S. 618 ff.). Im folgenden mit a. a. O. V bezeichnet.
p167_2) Die von uns verwandte Methode haben W. G. Kannuluik u. T. H. Laby (Proc. Roy. Soc. 121. S. 652. 1928)
p169_2) T. Barratt u. R. M. Winter, Ann. d. Phys. 77. S. 1. 1925, Formel (9).
p173_1) Hierauf weisen auch de Haas u. Bremmer, Comm. of Leiden Nr. 214 d hin.
p176_1) Vgl. E. Grüneisen u. E. Goens, Ztschr. f. Phys. 26. S. 250. Tab. 1. 1924.
p176_2) Vgl. z. B. E. Grüneisen, Handb. d. Phys. 13. S. 7. 1928.
p176_3) a. a. O. V; vgl. ferner die Tabellen in Ztschr. f. phys. Chem. B 1. S. 379. 1928.
p178_2) C. C. Bidwell, a. a. O.
p178_3) W. Jaeger u. H. Diesselhorst, Wiss. Abh. d. PTR. 3. S. 269. 1900.
p178_4) R. Schott (Eucken), Verh. d. D. Phys. Ges. 1916. S. 27.
p178_5) E. Grüneisen, Ann. d. Phys. [4] 33. S. 33. 1910: bes. S. 55 ff.;
p179_2) Vgl. den Einfluß der Temperatur bei Kalkspat und Marmor, A. Eucken u. G. Kuhn, Ztschr. f. phys. Chem. 134. S. 193. 1928; besonders Tab. 2. S. 206.
p179_3) A. Eucken u. O. Neumann, Ztschr. f. phys. Chem. 111. S. 431 1924.
p179_4) G. W. C. Kaye u. J. K. Roberts, a. a. O.
Proc. Roy. Soc. A. 104. S. 98. 1923.
Wenn die Autoren ferner meinen, daß in sehr tiefer Temperatur die Kohlrauschmethode (Meißner) der des stationären Wärmestromes vorzuziehen sie, so können wir dem nicht beistimmen. Die mit Recht hervorgehobene Schwierigkeit des Unempfindlichwerdens der Thermoelemente läßt sich durch die Wahl anderer Temperaturmeßgeräte umgehen ( vgl. z. B. W. J. de Haas u. H. Bremmer, Comm. of Leiden, Nr. 214).
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