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Ann. d. Phys. (4) 14. S. 193. 1904;
Ann. d. Phys. [5] 10. S. 789. 1931, welche Abhandlungen wir weiter als IX und X andeuten wollen. In IX ist auch eine Reihe früherer Arbeiten unter den Ziffern I bis VIII angedeutet, worauf wir wiederholt verweisen werden.
p905_1) Vgl. Ann. d. Phys. [5] 10. S. 649. 1931 und
p905_2) Vgl. Abh. VII und VIII.
p907_1) Vgl. Abh. VII.
p907_2) Vgl. Abh. VIII.
p908_1) Phys. Review 29. S. 701. 1927.
p909_1) Dem entspricht ln x = - k1 E0/RT + C; dieser Ausdruck ähnelt sehr einer für die Leitung in Ionenkristallen, bzw. in schlechten Leitern vielfach benutzten Formel ln x = - Q/RT + C, die schon E. Rasch und F. W. Hinrichsen (1903) durch Anwendung der Van't Hoffschen Reaktionsisochore ableiteten. (Ztschr. f. Elektrotechnik Heft 4 bis 9, 1903;
p910_4) Vgl. Abh. VII.
p911_1) Vgl. Abh. III, VI, VII.
p913_1) Vgl. Die Versuchsergebnisse der Abh. III.
p913_2) Abh. X.
p914_1) Versl. Kon. Ak. v. Wet. Amsterdam 26. S. 609. 1917. Weiter in Abh. VII. wo wir u. a. auf eine Zunahme des Verhältnisses von sMskp/sMgk bei niedriger Temperatur hinwiesen.
p914_2) Abh. VII.
p916_2) Vgl. Abh. X.
p916_3) Vgl. Abh. III und VI.
p918_1) S. Weber u. E. Oosterhuis (a. a. O.) finden, daß eine Erwärmung ziemlich dicker Pt-Schichten auf etwa 130° den Widerstand auf die Dauer bis zu unermeßlich großen Werten wachsen läßt. Aber der Einfluß einer Erwärmung ist noch um vieles größer, wenn diese während der Schichtbildung stattfindet.
p918_2) R. W. King, Phys. Review. 10. S. 291. 1917.
p919_1) Vgl. Abh. III.
p920_1) W. F. G. Swann, Phil. Mag. 28. S. 467. 1914.
p920_2) R. S. Bartlett, Phil. Mag. 5. S. 848. 1928.
Ztschr. f. Elektrochem. 14. S. 41. 1908.) Allerdings war die Bedeutung von Q - angeblich eine „Wärmetönung“ bezeichnend - damals nicht klar und auch jetzt noch ist diese Frage nicht befriedigend gelöst. Wir können uns aber jetzt mit dieser Frage und mit anderen Problemen des in dieser Bemerkung angeschnittenen Gebietes nicht eingehend beschäftigen.
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