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E. Lau, Ztschr. f. Phys. 63. S. 313. 1930.
p71_1) E. Rupp, Ann. d. Phys. 79. S. 1. 1926.
p71_2) O. Lummer u. E. Gehrcke, Verhandl. d. Phys.-Ges. Berlin. IV. S. 337. 1902.
p71_3) M. v. Laue, Ann. d. Phys. 13. S. 163. 1904.
p72_1) E. Gehrcke u. E. Lau, Phys. Ztschr. 31. S. 973. 1930;
p72_2) Es folgt dies daraus, daß die Änderung des Gangunterschiedes bei planparallelen Platten unabhängig vom Brechungsexponenten nur von dem Winkel des Strahles gegen die Normale im Innern der Platte abhängt. Die Richtung des aus den Platten austretenden Strahles ist dagegen durch den Brechungsexponenten gegeben (vgl. Lau, Ztschr. f. Instrumentenkunde 49. S. 62. 1929).
p73_1) Das ergibt sich aus der Formel δr = -λ/2d n sin r (vgl. E. Gehrcke, Die Anwendungen der Interferenzen, Braunschweig 1906), r bedeutet den Austrittswinkel bei einer Luftplatte, δr den Abstand benachbarter Ordnungen. Die obige Betrachtung gilt nur, solange sin r proportional r ist.
p75_1) n bedeutet hier eine ganze Zahl, vgl. E. Lau, Ztschr. f. Phys. 63. S. 313. 1930.
p76_2) Vgl. E. Gehrcke u. E. Lau, Ztschr. f. techn. Phys. 4. S. 157. 1927.
p78_1) W. Wien, Ann. d. Phys. 73. S. 483. 1924;
p79_2) Vgl. hierzu auch L. Mensing, Ztschr. f. Phys. 34. S. 611. 1925.
R. Minkowski, Ztschr. f. Phys. 36. 1926. Gegen alle diese indirekten Methoden können ähnliche Argumente geltend gemacht werden, wie sie Mie gegen die Wiensche Deutung seiner Versuche gemacht hat.
W. Hanle, Ztschr. f. Phys. 30. S. 93. 1924;
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