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(Verslag 24 2. S. 1567. 1916);
(Verslag 25 1. S. 150. 1917). Zitiert als Ornstein C;
auch W. Bothe, Ann. d. Phys. 64. S. 706. 1921.
C. V. Raman, Phil. Mag. [7] 7. S. 460. 1929.
C. V. Raman u. K. S. Krishnan, Phil. Mag. [7] 5. S. 498. 1928;
F. Zernike, Proceed. Amsterd. 18 2. S. 1520. 1916
L. S. Ornstein, Proceed. Amsterd. 19 2. S. 1321. 1917
L. S. Ornstein u. F. Zernike, Phys. Ztschr. 19. S. 134. 1918 u.
p205_1) L. S. Ornstein u. F. Zernike, Proceed. Amsterd. 17 1. S. 793. 1914.
p206_1) P. Debye u. E. Hückel, Phys. Ztschr. 24. S. 190. 1923.
p206_2) R. Gans, Ztschr. f. Phys. 17. S. 353. 1923.
p207_1) K. R. Ramanathan, Indian Journal of Physics 1. S. 413. 1927.
p207_2) Vgl. Fußnote 2 S. 206.
p208_1) L. S. Ornstein u. F. Zernike, A
p210_1) Ganz wie bei M. Planck, Berl. Ber. math.-phys. Kl. 1902 1. S. 470.
p211_1) Bei dem von ihnen verfolgten Ziel der Korrektion der Licht-zerstreuungsformel hatten sie die Kenntnis von α allerdings nicht nötig. Vgl. L. S. Ornstein u. F. Zernike, Phys. Ztschr. 19. S. 134. 1918.
p212_1) Z. B. aus der Gibbsschen Mechanik nach L. S. Ornstein, Toepassing der Statistische Mechanica van Gibbs op molekulair-theoretische vraagstukken, Diss. Leiden 1908, p. 42 - 50, indem man die gesamte potentielle Energie und damit die Konfigurationswahrscheinlichkeit als Funktion der vΔ ausdrückt und diese vα variiert. Die Bedingung für das Verschwinden der entsprechenden Variation der Wahrscheinlichkeit ist gleichlautend mit (8).
p213_1) M. v. Laue, Jahrbuch d. Radioakt. und Elektronik 15. S. 205, 257 und 301. 1918.
p216_1) P. Debye u. E. Hückel, Phys. Ztschr. 24. S. 190. 1923,
p218_1) R. Gans, Ann. d. Phys. 50. S. 163. 1916.
p218_2) P. Debye, Handbuch d. Radiologie (Marx) Bd. 6. S. 624. 1925.
p221_1) M. v. Smoluchowski, Phys. Ztschr. 16. S. 323. 1915 u.
p222_1) A. A. Markoff, Wahrscheinlichkeitsrechnung. Leipzig und Berlin, 1912. § 16 und 33.
p227_1) L. Boltzmann, Vorlesungen über Gastheorie II, S. 7 - 9.
p228_1) Vgl. R. Gans, Ztschr. f. Phys. 17. S. 353. 2. 1923.
p229_1) W. Bothe, Ann. d. Phys. 64. S. 705ff. 1921.
p229_2) L. S. Ornstein u. F. Zernike, Phys. Ztschr. 27. S. 761. 1926.
p230_1) R. Gans, Handbuch d. Exper. Phys. (Wien-Harms) 19. S. 386. 1928. Formel (20°). Im Nenner steht versehentlich „18“ statt „2“.
p230_2) R. Gans, Ztschr. f. Phys. 17. S. 353. 1923. Formel (18).
p230_3) J. Cabannes, La diffusion de la lumiére. (Conferences Rapports.) Paris 1929. Zitiert als C.
p230_4) Y. Rocard, Ann. de physique 10. S. 168. 1928.
p231_1) Vgl. Fußnote 2, S. 230.
p232_1) Vgl. R. Gans, Götting. Nachr. math.-phys. Klasse 1910, S. 233 ff.
p233_1) Y. Rocard, Comptes Rendus 1925, p. 212.
p234_1) K. R. Ramanathan, Indian Journal of Physics 1. S. 413. 1927, vgl. die daran anschließende Diskussion:
p235_1) R. Gans, Ztschr. f. Phys. 17. S. 353. 1923. Zitiert als G.
p237_1) Für Teilchen, bei denen das elektrische Moment die Richtung der Achse des Rotationsellipsoids der Polarisierbarkeit hat, gab bereits R. de Mallemann, Journal de physique et le Rad. 7. S. 301. 1926 eine analoge Beziehung an. Seine Beziehung ist teils schwankungstheoretisch, weil sie die Kompressibilität enthält, teils molekulartheoretisch. Er schält den Langevinteil aus der Kerrkonstanten heraus unter Verwendung des aus dem Debyeteil der Dielektrizitätskonstanten berechneten Dipolmomentes. Dies Verfahren dürfte aber bei nicht rotationssymmetrischen Teilchen versagen, abgesehen von der von Mallemann selber betonten Unsicherheit im Dipolteil der Dielektrizitätskonstanten.
Phys. Ztschr. 17. S. 562. 1916;
Phys. Ztschr. 27. S. 761. 1926.
vgl. auch K. F. Herzfeld in Müller-Pouillets Lehrbuch d. Physik Bd. III. 2. S. 315. 1925.
vgl. auch R. Fürth, Hdb. d. Physik (Geiger-Scheel), Bd. IV. S. 283. 1929.
Y. Rocard, Ann. de physique 10. S. 135. 1928;
Y. Rocard, Phil. Mag. [7] 6. S. 204. 1928;
Zitiert als Ornstein-Zernike A. Holländisch: Amsterd. Verslag, wis-en natuurk. afdeel. 23 1. S. 582. 1914);
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0205 - 0243
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