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E. Schrödinger, Handb. Bd. X. S. 300.
K. F. Herzfeld, Phys. Ztschr. 22. S. 186 - 191. 1921 u.
M. Planck, Ann. d. Phys. 66. S. 365. 1921;
oder M. Planck, Theorie der Wärmestrahlung, 4. Aufl., S. 127. Leipzig 1921.
p424_1) „Molekular-statistische Thermodynamik vom klassischen Standpunkt aus“, erschienen in den Abhandlungen des Herderinstitutes in Riga Bd. 3. 1928.
p424_2) A. Smekal Handb. d. Phys., herausgeg.
p424_3) P. Ehrenfest u. V. Trkal, Ann. d. Phys. 65. S. 610 u. 627. 1921;
p424_4) Vgl. Ziff. 1.
p425_1) C. G. Darwin u. R. H. Fowler, Phil. Mag. 44. S. 450 u. 823. 1922.
p425_2) a. a. O. S. 610 u. 626.
p427_1) Vgl. z. B. Cl. Schaefer, Einführung in die theoretische Physik Bd. 2, Teil 1, S. 469. Berlin 1921.
p427_2) Einführung in die theoretische Physik S. 494.
p427_3) Vgl. D. Enskog, Ann. d. Phys. 72. S. 329 f. 1923.
p428_1) Vgl. Stat. Therm. S. 7.
p428_2) Vgl. z. B. A. Smekal, Handb. Bd. IX. S. 226.
p428_3) Vgl. P. Ehrenfest u. V. Trkal, Ann. d. Phys. 65. S. 621. 1921, wo ein entsprechendes Axiom eingeführt ist.
p430_1) Vgl. z. B. Cl. Schaefer, a. a. O. S. 496
p430_2) Vgl. A. Smekal, Handb. Bd. IX. S. 216; dort nur bezüglich der Temperatur.
p431_1) Vgl. E. Schrödinger, Handb. Bd. X. S. 283.
p432_1) H. Tetrode, Ann. d. Phys. 38. S. 434. 1912.
p433_1) Vgl. A. Smekal, Handb. Bd. IX. S. 235 f. und
p434_1) Vgl. z. B. M. Planck, Thermodynamik. 8. Aufl. S. 176 f. Berlin u. Leipzig 1927.
p436_1) Auch M. Planck hebt den Unterschied in der statistischen Behandlung von Gasmolekülen und von Oszillatoren hervor (vgl. Wärmestrahlung, S. 209) und trägt ihm in der Weise Rechnung, daß für Gasmoleküle an Stelle des μ-Raumes der γ-Raum eingeführt wird, wobei dann eine Division durch N! erforderlich ist. Hier dagegen regelt sich alles durch die konsequente Heranziehung des angegebenen Normalzustandes.
p437_1) Vgl. A. Smekal, Enzykl. d. math. Wiss. 5, 3. S. 1211 f.
p438_1) Vgl. M. Planck, Theoried. Wärmestrahlung S. 220.
p438_2) In Stat. Therm. S. 17 ist im μ-Raum derselbe physikalische Normalzustand verwendet. Die Resultate stimmen überein.
p441_1) Vgl. M. Planck, Thermodynamik, S. 224 f.
p441_2) Thermodynamik, S. 228 f.
p443_1) Vgl. A. Smekal, Enzykl. d. math. Wiss. 5, 3. S. 1209.
p443_2) Vgl. A. Smekal, Handb. IX. S. 268.
p446_1) Vgl. Stat. Therm. S. 41 und 43.
p451_1) Vgl. Cl. Schaefer, a. a. O. S. 545, wo g1 = 1, g2 = 1 gesetzt ist. - Die hier betrachtete chemische Konstante der Verdampfung stimmt mit der auf S. 445 angeführten der Gasdissoziation nach dem Nernstschen Satz überein, nach welchem g1 für alle chemischen Modifikationen des Körpers einen und denselben Wert hat und unbeschadet der Allgemeinheit gleich 1 gesetzt werden kann.
p451_2) Die Gleichung stimmt dann mit der bei M. Planck, Thermodynamik, S. 276, angegebenen überein.
p457_1) Damit ist dem Inhalt nach die allgemeinste Gleichgewichtsbedingung, die M. Planck (Thermodynamik, S. 286) angibt, aufgestellt. Hier hat man einen allgemeinen Ausdruck für die Gleichgewichtskonstante, nicht nur für gasförmige Systeme oder verdünnte Lösungen wie am angegebenen Ort.
p459_1) Vgl. M. Planck, Thermodynamik, S. 230.
p459_2) Thermodynamik, S. 231.
Phys. Ztschr. 23. S. 95 - 100. 1922;
R. H. Fowler, Phil. Mag. 45. S. 1. 1923;
von H. Geiger u. K. Scheel, Bd. IX. S. 175 - 280, Berlin 1926. Zitiert unter „Handb.“;
W. Schottky, Ann. d. Phys. 68. S. 481 - 544. 1922.
W. Schottky, Ann. d. Phys. 68. S. 483. 1922.
- Weiterhin zitiert unter „Stat. Therm.“
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