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H. A. Kramers u. W. Pauli jr. Zeitschr. f. Phys. 13. S. 351. 1923.
p457_1) M. Born u. W. Heisenberg, Ann. d. Phys. 74. S. 1. 1924.
p458_1) Bei der Diskussion der Grundlagen dieser Arbeit hat uns Hr. Dr. P. Jordan durch wertvolle Bemerkungen unterstützt, wofür wir ihm unsern Dank zum Ausdruck bringen möchten.
p458_2) H. A. Kramers, Zeitschr. f. Phys. 13. S. 343. 1923;
p458_3) J. Franck, Trans. Faraday Soc. 1925.
p458_4) E. Condon, Phys. Rev. 28. S. 1182. 1926;
p459_1) M. Born u. E. Hückel, Phys. Ztschr. 24. S. 1. 1923.
p461_1) Daß diese Auflösung im allgemeinen auf mehrdeutige Funktionen führen wird, spielt hier keine Rolle, ist aber physikalisch von Wichtigkeit; vgl. F. Hund, Ztschr. f. Phys. 43. S. 805. 1927.
p464_1) Das klassische Analogon zu der einfachsten Folgerung dieser Formeln, nämlich der aus (26a) für n = n' folgenden Identität (H01)n n = Vn1 findet sich bei W. Pauli, Ann. d. Phys. 68. S. 177. 1922; vgl. insbesondere § 4, Formel (11).
p474_1) H. A. Kramers und W. Pauli, Ztschr. f. Phys. 13. S. 343, 351. 1923.
p476_1) J. Franck, Trans. Faraday Soc. (1925).
p476_2) E. Condon, Phys. Rev. 28. S. 1182. 1926;
p478_1) S. E. Schrödinger, Ann. d. Phys. 79. S. 361, § 3. 1926.
p480_1) Vgl. etwa: F. Klein und A. Sommerfeld, Theorie des Kreisels 1. S. 108.
p481_1) M. Born und E. Hückel, Phys. Ztschr. 24. S. 1. 1923.
Proc. Nat. Acad. 13. S. 462. 1927.
Proc. Nat. Acad. 13. S. 462. 1927.
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