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Ann. d. Phys. (4) 76. S. 299. 1925;
dann besonders: Millikan and Bowen, Nature 114. S. 380. 1924.
ferner Hartree a. a. O.
G. Wentzel, Zeitschr. f. Phys. 19. S. 53. 1923;
K. Fajans u. G. Joos, Zeitschr. f. Phys. 23. S. 20. 1924.
p43_1) Vgl. z. B. A. Sommerfeld, Atombau und Spektrallinien. IV. Aufl. 7. Kap.
p43_2) N. Bohr, Ann. d. Phys. (4) 71. S. 228. 1923.
p43_3) E. Fues, Zeitschr. f. Phys. 11. S. 364. 1922;
p44_1) H. A. Kramers, Die Naturwissenschaften 11. S. 550. 1923;
p44_3) A. Sommerfeld, Ber. d. München. Akad. 1915. S. 425 u. 459; Atombau und Spektrallinien. IV. Aufl. S. 830.
p44_4) A. Sommerfeld u. W. Heisenberg, Zeitschr. f. Phys. 11. S. 131. 1922.
p46_1) Vgl. z. B. N. Bohr, Ann. d. Phys. (4) 71. S. 262ff. 1923.
p46_2) M. Born u. W. Heisenberg, Zeitschr. f. Phys. 23. S. 388. 1924.
p48_1) Es sind die von A. Fowler in seiner großen Si IV-Arbeit zusammengestellten Daten verwendet, Proc. Roy. Soc. (A) 103. S. 413. 1923.
p48_2) Zu demselben Ergebnis kommt R. Hartree, a. a. O. Vgl. die Anm. 3 auf S. 43 der vorliegenden Note.
p49_1) Vgl. M. Born u. W. Heisenberg, a. a. O. und
p49_3) A. Fowler, Report on Series in Line-Spectra, London 1922;
p50_1) Nach A. Fowlers "Report", mit Ausnahme der Cs-f-Terme, vgl. das f. Zitat.
p50_2) K. W. Meissner, Ann. d. Phys. (4) 65. S. 378. 1921.
p51_1) Vgl. auch R. Hartree, a. a. O. (Proc. Roy. Soc. A 106. S. 561. 1924).
p51_2) Die Δv wurden im allgemeinen gegen R∞/n2 = 109737,1/n2 berechnet, da die Verwendung individueller Rydbergkonstanten für die höheren Atome theoretisch zu wenig gerechtfertigt ist, um die damit verbundene Ungleichmäßigkeit der Berechnung zu begründen (vgl. Sommerfelds Buch, IV. Aufl., S. 121). Nur bei den heiklen Li-Termen, wo der Unterschied immerhin ein wenig in Betracht kommt, wurde mit RLi = 109729,25 gerechnet, um das Negativwerden von α nicht zu exagerieren.
p52_1) M. Born u. W. Heisenberg, a. a. O. S. 395, Anm.
p52_2) N. Bohr, Dänische Akademie 1922, (8) IV. 1. S. 106. In diesem Zusammenhang verdient Erwähnung, daß eine ältere Störungsrechnung
p53_1) In diesem Zusammenhang ist nicht ohne Interesse, daß Millikan und Bowen (Phys. Rev. 24. S. 211. 1924) durch Anwendung der relativistischen Dublettformel auf das Li-Dublett eine Abschirmungszahl etwas größer als 2 berechnen, nämlich 2,019.
p54_1) Hingegen ist, beiläufig bemerkt, die angenäherte Konstanz, welche die berechneten P. auch für k = 2 und 3 zeigen, kein Beweis gegen die Vermutung, daß hier neben der P. noch andere Einflüsse von gleicher Größenordnung mitspielen; denn innerhalb einer Serie nimmt die Energiestörung stets angenähert mit n-3 ab, unabhängig von der Potenz des reziproken Radius, mit der das Störungspotential abnimmt. Vgl. M. Born, Atommechanik, S. 182; Berlin, bei Springer 1925.
p54_2) F. Paschen, Ann. d. Phys. (4) 71. S. 158. 1923.
p55_1) Ich wurde auf diese Fälle aufmerksam durch den Hinweis im § 8. des 8. Kapitels von Sommerfelds Buch (IV. Aufl., S. 689).
p55_2) Die Werte für Al II sind der berühmten Paschenschen Arbeit, Ann. d. Phys. (4) 71. S. 545. 1923 entnommen.
p57_1) G. Wentzel, Zeitschr. f. Phys. 19. S. 65. 1923.
p61_1) Vgl. z. B. Wood, Physikalische Optik.
p61_2) Vgl. Landolt-Börnsteins Tabellen.
p67_2) Vgl. auch R. Hartree, a. a. O. (Proc. Roy. Soc. A 106. S. 564. Anm.).
p69_1) Dieses Ergebnis findet sich schon bei R. Hartree, Proc. Roy. Soc. A. S. 552. 1924.
Proc. Cambr. Phil. Soc. 22. S. 409. 1924;
Proc. Royal. Soc. A 106. S. 552. 1924. Die beiden letztgenannten schönen Arbeiten von Hartree behandeln auch sehr ausführlich die Bahnen erster Art und haben nahe Berührungspunkte mit der vorliegenden Note. Leider sind mir diese zwei Arbeiten erst nach Niederschrift der meinigen zu Gesicht gekommen. Ich glaubte jedoch die übereinstimmenden Teile gleichwohl nicht ausmerzen zu sollen, da erstens unsere Ansichten doch in manchen Punkten auseinandergehen und da zweitens die mir wichtige Auffassung der gestörten Serien sich nicht gut außer allem zusammenhang mit den ungestörten Serien darstellen ließ.
R. Hartree, Proc. Cambr. Phil. Soc. 21. S. 625. 1923;
Sommerfelds (Münchener Akademie 1916, S. 160) für die Li-Terme tatsächlich eine verminderte Bindungsfestigkeit ergeben hatte.
Th. van Urk, Zeitschr. f. Phys. 13. S. 268. 1923;
Vgl. auch S. 43, Anm. 3 der vorliegenden Note.
Vgl. d. Anm. 3 S. 43 der vorliegenden Arbeit.
Zeitschr. f. Phys. 12. S. 1. 1922;
Zeitschr. f. Phys. 13. S. 211. 1923;
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