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A. Becker, Ann. d. Phys. 58. S. 400. 1919.
Ann. d. Phys. 41. S. 77 u. f. 1913.) Da aber, wie wir gezeigt haben (Abschnitt 8), beim Glüheffekt Vwa = 2 Vwi ist, so stellt also Vwa die rein gaskinetische wahrscheinlichste Austrittsgeschwindigkeit dar, wie dies die Beobachtung anzeigt. Diese Verhältnisse erfahren offenbar eine durchgreifende Veränderung, sobald mit wachsender Geschwindigkeit der erregenden Korpuskeln der Stoßvorgang in eine Durchdringung übergeht, wie sie bei den a Strahlen nicht sehr kleiner Geschwindigkeit vorliegt. Welches in diesem Falle die Bestimmungsstücke für den Wert von Vwa sind, entzieht sich gegenwärtig noch unserer Kenntnis.
Ann. d. Phys. 60. S. 1. 1919.
p782_1) Eine teilweise Erklärung hierfür vgl. A. Becker, Ann. d. Phys. 60. S. 36. 1919.
p782_2) A. Becker, Ann. d. Phys. 60, S. 30. 1919.
p782_3) A. Becker, Ann. d. Phys. 75. S. 217. 1924.
p784_1) Vgl. A. Becker, Ann. d. Phys. 75. S. 270. 1924.
p785_1) Vgl. P. Lenard, Ann. d. Phys. 8. S. 149. 1902;
p785_3) A. Becker, Ann. d. Phys. 58. S. 449. u. f. 1919.
p786_1) A. Becker, Ann. d. Phys. 60. S. 36. 1919.
p787_1) A. Becker, Ann. d. Phys. 58. Gleichung 42b. 1919.
p788_1) Wir setzen, soweit wir II, wie üblich, als Konstante betrachten, naturgemäß so geringe Elektronenkonzentration voraus, daß wir von einer Beeinflussung des Elektronenaustritts durch Raumladungswirkung absehen können. 788_2) Falls derselbe nicht etwa, wie im betrachteten Fall der Richardsonschen Gesetzmäßigkeit, verdeckt wird. 788_3) A. Becker, Ann. d. Phys. 58. Gleichung 23. 1919.
p788_4) Am vorgenannten Ort Gleichung 42a.
p790_1) A. Becker, Ann. d. Phys. 75. S. 217. 1924.
p794_2) A. Becker, Ann. d. Phys. 60. S. 33. 1919.
p795_1) Vgl. 6 b.
p795_4) Zumal auch der Versuch einer Deutung der anderen Emissionsprozesse durch ursprünglich freie Elektronen ganz besonderen Schwierigkeiten begegnen würde; vgl. auch P. Lenard, Quantitatives über Kathodenstrahlen. S. 139. 1918.
p796_1) H. Geiger, Proc. Roy. Soc. A. 83. S. 505. 1910.
p796_2) A. Becker, Ann. d. Phys. 75. S. 227. 1924.
p796_3) Vgl. auch den entsprechenden Gang bei Kathodenstrahldurchquerung von Gasen (C. Ramsauer, Jahrb. d. Radioakt. u. Elektr. 9. S. 515. 1912).
p797_1) H. Baerwald, Ann. d. Phys. 41. S. 643. 1913;
p797_2) Bei dem nahe exponentiellen Gang des n mit II ist im Sinne der Beobachtung sehr rascher Abfall des n zu erwarten. Wenn es Hrn. J. Hahn, Zeitschr. f. Phys. 14. S. 355. 1923
p799_1) A. Lienhop, Ann. d. Phys. 21. S. 281. 1906;
p799_2) N. Campbell, Phil. Mag. 24. S. 527. 1912.
rein empirisch gelungen ist, die von ihm bei Kanalstrahlen beobachtete Elektronenausbeute als Funktion der Kanalstrahlgeschwindigkeit durch einen aus der Richardsonschen Mengenformel dadurch hergeleiteten Ausdruck darzustellen, daß er die absolute Temperatur durch die Teilchenenergie ersetzt, so entspricht dies ganz den Aussagen unserer neuen Theorie, falls man im betreffenden Variationsbereich die Größe Vua der Teilchenenergie proportional setzt. Ein solcher Zusammenhang wird aber auch durch die Erscheinungen des Glüheffekts selbst in noch verfeinerter Form nahegelegt. Erfolgt die Befreiung der Glühelektronen aus ihrem Atomverband im Metallinneren, wie wir es annehmen, durch die gegenseitigen Atomzusammenstöße, so können wir das stoßende Atom gewissermaßen als Kanalstrahlteilchen und damit die Elektronenbefreiung als einen nur durch die Herkunft der erregenden Teilchen ausgezeichneten Spezialfall der Erregung durch relativ langsame Korpuskularstrahlen ansehen. Da nun beim Zusammenstoß gleichartiger Atome im Durchschnitt die halbe kinetische Energie derselben ausgetauscht wird, so dürfen wir erwarten, daß beim Glüheffekt die wahrscheinlichste innere Voltgeschwindigkeit Vwi der befreiten Elektronen gleich wird der halben wahrscheinlichsten gaskinetischen Energie, falls die ganze vom emittierenden Atom beim Stoß gewonnene Energie vom austretenden Elektron übernommen wird. (Vgl. P. Lenard, Ann. d. Phys. 40. S. 393 u. f. 1913;
weitere hierhergehörige Literatur vgl. bei W. Hallwachs, Die Lichtelektrizität. Handbuch der Radiologie 1916.
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