- Autor(in)
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Ann. d. Phys. 65. S. 449. 1921;
Ann. d. Phys. 72. S. 603. 1923.
p712_1) A. March, Phys. Zeitschr. 22. S. 209. 1921.
p713_1) A. March, Phys. Zeitschr. 22. S. 429. 1921;
p715_1) B. Boos, Zeitschr. f. Phys. 10. S. 1. 1922.
p715_2) A. W. Hull und M. Rice, Proc. Nat. Acad. of Sc. 2. S. 265. 1916.
p715_3) C. T. Ulrey, Phys. Rev. 11. S. 401. 1918.
p715_4) A. Dauvillier, Dissertation 1920.
p715_5) H. Kulenkampff, Ann. d. Phys. 69. S. 548. 1922.
p718_1) W. C. Kaye, Cambr. Proc. 15. S. 269. 1909.
p718_2) J. Stark, Phys. Zeitschr. 10. S. 902. 1909.
p718_3) W. Friedrich, Ann. d. Phys. 39. S. 377. 1912.
p719_1) W. W. Loebe, Ann. d. Phys. 44. S. 1083. 1914.
p719_2) E. Wagner, Phys. Zeitschr. 21. S. 621. 1920.
p725_1) A. Sommerfeld, Phys. Zeitschr. 10. S. 9. 1909. Man könnte statt des Ausdruckes (12) versuchsweise auch den benützen, den Sommerfeld für die Strahlung berechnet, die durch ein gleichförmig verzögertes Elektron erregt wird. Im Ausdruck (13) würde dann statt 2 β cosθ das Glied 5/2 β cosθ auftreten und in den folgenden Berechnungen überall der Faktor 2 durch 5/2 zu ersetzen sein. Welchem der beiden Ausdrücke die größere Berechtigung zukommt, wird sich erst an der Hand exakter Versuche über die Richtungsabhängigkeit der Röntgenstrahlen entscheiden lassen.
Phys. Zeitschr. 23. S. 84. 1922;
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0711 - 0742
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- Forschungsartikel