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a) oder Ann. d. Phys. 39. S. 449. 1912.
insbesondere § 1, Formel (1), Auch Ann. d. Phys. 25. 1908.
p457_1) Zur Theorie der Beugung an schwarzen Schirmen. Ann. d. Phys. 70. S. 405. 1923 (zitiert als A).
p461_1) Vgl. H. Bateman, Electrical and optical wave motion etc. Cambridge University Press 1915, § 4.
p463_1) M. Abraham, Theorie der Elektrizität, II. Band, 4. Auflage, Formeln (48c), (48d).
p469_1) W. v. Ignatowsky, Diffraktion und Reflexion, abgeleitet aus den Maxwellschen Gleichungen. Ann. d. Phys. 23. 1907,
p472_1) O. Tedone, Sul principio di Huygens in un campo elettromagnetico Linc. Rend. (5), 26. 1. Sem. 286. 1917.
p473_1) Sir J. Larmor, On the mathematical expression of the principle of Huygens, Lond. Mathem. Society Proceed. (2), 1. 1903. S. 1 ff., insbesondere § 5.
p474_1) Die drei ersten Gleichungen von (I).
p474_2) Die drei ersten Gleichungen von (II).
p474_3) Durch die Diskontinuitäten in den tangentiellen Feldstärken.
p475_1) H. A. Lorentz, Encyklop. der mathem. Wiss. V, 13.
p497_1) Berücksichtigt man in (26) nur die Glieder mit 1/√ (die Beugungswelle für große Entfernungen von der Kante), so erhält man einen interessanten Typus von bisher unbekannten Lösungen der Maxwellschen Gleichungen. Über dessen Deutung vgl. die Vorläufige Mitteilung des Verf.s in Wien. Ber. 129. 1920.
p497_2) Vgl. die unter 2. folgende Reihenentwicklung für uB.
p501_1) A. Wiegrefe, Dissertation. Leipzig 1912. S. 10,
p501_2) Jahnke-Emde, a. a. O. S. 170 bzw. S. 95.
p507_1) Das Fehlen einer Zirkulation von Energie rund um die Kante im Schatten gilt ebenso für die unendlichwertige Voigtsche Lösung, wie man leicht mit Hilfe der semikonvergenten Entwicklung für v∞(B) bei Wiegrefe, a. a. O. (8) bestätigen kann.
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0457 - 0508
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