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Gl. (30) bei Schmidt ist (nach Beseitigung eines Druckfehlers, der sich auch bei Lenard, a. a. O. S. 238, Note 679, wiederfindet) mit unserer Gl. (40) identisch.
p561_1) Ann. d. Phys. 69. S. 335. 1922.
p561_2) Aus der neueren Literatur möchten wir die tiefgehenden Untersuchungen von W. Bothe (Zeitschr. f. Phys. 4. S. 161 u. 300;
p562_1) H. W. Schmidt, Ann. d. Phys. 23. S. 678. 1907.
p570_1) Genau gesagt ist die (Gl. 16) eine Differentialgleichung bezüglich der Ortsvariablen z, eine Integralgleichung bezüglich der Richtungsvariablen Φ.
p573_1) Vgl. Phil. Mag. 21. 1911. S. 674, Gl. (4) oder auch I, 3. Abschnitt, § 1, Gl. (33).
p576_1) Auch die in (36) steckende Annahme über die Verteilung der Elektronen ist so gut wie belanglos. Wählt man nämlich statt (36) den anderen in I vorgeschlagenen Ansatz [daselbst (36)], so fällt in (38) nur der kleine Term - C/2 fort, wodurch sich θ höchstens um einige Prozent ändert. Man vergleiche auch die eingehende Diskussion dieser Frage bei Bothe [ Zeitschr. f. Phys. 4. S. 300. 1921, Gl. (10) S. 308 und 309].
p576_2) Vgl. den Vortrag des Verf. sauf der Naturforscherversammlung in Leipzig. Phys. Zeitschr. 23. S. 435. 1922.
p580_1) Diese Aussage der Theorie dürfte sich durch Wiederholung der Schmidtschen Messungen bei variierter Unterlageplatteleicht prüfen lassen.
p585_1) Vgl. Fig. 10 bei Schmidt a. a. O., S. 690.
p591_1) Lenard, a. a. O. S. 92f. u. 229 ff.
Zeitschr. f. Phys. 13. S. 368. 1923) erwähnen, die sich namentlich auf den wahrscheinlichsten Ablenkungswinkel beziehen.
Zeitschr. f. Phys. 5. S. 63. 1921;
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