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Ann. d. Phys. 44. S. 657. 1914;
Ann. d. Phys. 46. S. 261. 1915;
Ann. d. Phys. 50. S. 729. 1916;
Arch. sc. phys. nat. Geneve. 41. Februar 1916;
J. Parankiewicz, Physik. Zeitschr. S. 567. 1917;
Konstantinowsky, Sitzungsber. d. Wiener Akad. 123. (IIa) S. 1697. 1914;
Millikan, Phys. Rev. 32. (4) S. 389. 1911;
p759_1) Ehrenhaft, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 15. Nr. 22. 1913;
p759_2) Targonski erklärt die Verdampfung durch die zerstörende Wirkung des Anpralls der Gasmoleküle gegen die Quecksilberoberfläche.
p760_1) W. Thomson, Edinburgh, Proc. Roy. Soc. 7. (1870).
p760_2) Da der Kugelradius groß gegen die Kapillarschichtdicke ist, ist die Oberflächenspannung von derselben Größe, wie an einer annähernd ebenen Oberfläche; vgl. Jäger, Ber. d. Wiener Akad. 122. (IIa) S. 969. 1913.
p760_3) Knudsen, Ann. d. Phys. 47. S. 699. 1915.
p760_4) Planck, Vorlesung über Thermodynamik. Gl. 13a. 1917.
p760_5) F. Ehrenhaft u. D. Konstantinowsky, Ann. d. Phys. 63. S. 773. 1920.
p760_6) Vgl. z. B. Planck, a. a. O. Formel 234.
p761_1) Gmelin-Kraut, Handb. d. anorg. Chem. 5. (2) S. 408. 1914.
p762_1) Bisher wurde vorausgesetzt, daß das Quecksilber in sauerstofffreiem inertem Gas verdampft wird. Kommt es nämlich mit Sauerstoff in Berührung, so oxydiert sich das in ihm enthaltene Blei und bildet an der Oberfläche eine Schichte, die schon bei geringer Dichte für Quecksilberdämpfe undurchdringlich ist. (Moissan, Traite de chimie. 5. S. 200.)
p762_2) Wiener Akad. Ber. 98. (II) S. 1418. 1889.
p763_1) Ein ähnliches Problem ist bei H. Mache, Physik. Zeitschr. 7. S. 316. 1906 behandelt.
p764_1) Physik. Zeitschr. 19. S. 524. 1918.
Phys. Rev. 8. S. 595. 1916;
Physik. Zeitschr. S. 227. 1915;
Physik. Zeitschr. S. 955. 1914;
Schidlof u. Karpovicz, Compt. rend. 158. S. 199. 1914;
Schidlof u. Targonski, Physik. Zeitschr. S. 376. 1916;
Sitzungsber. d. Wiener Akad. 123. (IIa) S. 55. 1914;
Targonski, Arch. sc. phys. nat. Geneve. 41. März 1916.
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