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Ann. d. Phys. 61. S. 87. 1920.
K. Fajans, Verh. d. D. Phys. Ges. 21. S. 539, 714. 1919.
M. Born, Phys. Ztschr. 19. S. 539. 1918. Die in dieser Abhandlung gebrauchte Bezeichnung behalten wir bei, obwohl die Konstanten A, B, C, D ihrer Entstehung nach in der umgekehrten Reihenfolge zu schreiben wären.
M. Born, Verh. d. D. Phys. Ges., 21. S. 533. 1919;
M. Born (in der soeben zitierten Arbeit und in den Ann. d. Phys. 61. S. 87. 1920) erörtert worden.
M. Born (Phys. Ztschr. 19. S. 539. 1919) abgeleitet und geprüft worden. Sie trifft für einfache Salze wie NaCI, KCl, KBr, KJ einigermaßen zu, versagt aber bei Tl- und Ag-Salzen. Gründe hierfür sind von
p218_1) Eine vorläufige Mitteilung ist unter demselben Titel in den Verh. d. D. Phys. Ges. 21. S. 733 1919 erschienen.
p218_2) M. Born u. A. Lande, Verh. d. D. Phys. Ges. 20. S. 210. 1918;
p218_3) M. Born, Verh. d. D. Phys. Ges. 21. S. 13, 679. 1919;
p218_4) In den hier zitierten Arbeiten werden auch Calciumsalze in den Kreis der Betrachtung gezogen; diese Rechnungen stützen sich auf das Selbstpotential des Flußspatgitters, das A. Lande nach der Methode von Madelung berechnet hat (Verh. d. D. Phys. Ges. 20. S. 217. 1918). Leider ist die von Lande angegebene Zahl wegen eines Rechenfehlers falsch; daher sind alle darauf gebauten Schlüsse unbegründet. Eine neue Berechnung des Flußspatgitters. wird demnächst mitgeteilt werden.
p219_1) Das Gitter entsteht aus dem bekannten des Diamanten dadurch, daß man die C-Atome abwechselnd durch Zn- und S-Atome ersetzt. Vgl. etwa A. Johnsen, Jahrb. d. Radioakt. u. Elektr. 14. S. 52. 1917.
p219_2) Vgl. M. Born, Verh. d. D. Phys. Ges. 20. S. 230. 1918.
p220_1) Vgl. M. Born, Dynamik der Kristallgitter, Leipzig, B. G. Teubner, 1915. Wir zitieren dieses Buch im folgenden D.K. -
p221_1) Die in der zitierten Arbeit (Phys. Ztschr. 19. S. 539. 1918) angegebenen Formeln (18), (20), (21), (22) unterscheiden sich von diesen dadurch, daß dort die Ionenladung mit e, hier mit z e bezeichnet ist. Ferner sind dort im Ausdruck für ε - ε0 rationelle, hier elektrostatische Einheiten benutzt; leider ist die zweite Formel (25) der zitierten Arbeit um den Faktor √4π falsch, der richtige Ausdruck ist der hier angegebene (5)
p222_1) Die erste Formel, in der ε - ε0 vorkommt, ist zuerst von Dehlinger (Phys. Ztschr. 15. S. 276. 1914), später unter allgemeineren Voraussetzungen von
p222_2) W. Voigt, Nachr. d. K. Ges. d. Wiss. in Göttingen, Math.-phys. Kl. 1918.
p223_1) A. L. W. E. van der Veen, Physisch- en kristallografisch Onderzoek naar de Symmetrie van Diamant. Diss. Leiden 1911.
p223_3) W. C. Röntgen, Ann. d. Phys. 41. S. 449. 1913.
p224_1) In der Bezeichnung weichen wir hier ein wenig von der in D.K. gebrauchten ab, indem wir die drei Indizes l1, l2, l3, die die Punkte eines einfachen Gitters unterscheiden, durch den einen, oben angesetzten Index l andeuten. Die Formeln (6) entsprechen D.K. (14), S. 21. Die Größe A heißt in D.K. a11 (wegen der regulären Symmetrie ist a11 = b22 = c33), definiert durch (42),
p225_1) M. Born, Verh. d. D. Phys. Ges. 21. S. 533. 1919.
p239_1) E. Madelung, Phys. Ztschr. 19. S. 524. 1918.
p243_1) D.K. (8), (26), (42).
p245_1) D.K. (8), (25), (36).
p246_1) D.K. 2. Teil (238), S. 91; vgl. auch § 31, S. 98.
S. 28; B ist identisch mit a22 ( = a33 = b11 = b33 = c11 = c22 = e23 = f31 = g12); C ist e1(k) ( = f2(k) = g3(k)) D.K. (36), endlich ist D a0(12) ( = b0(12) = c0(12)), D.K. (33).
Vgl. auch M. Born, Ann. d. Phys. 61. S. 87. 1920. Anhang.
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