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Ann. d. Phys. 39. p. 255. 1912;
M. Planck, Göttinger Wolfskehlvorträg. 1918 (sollen in der Physik. Zeitschr. erscheinen).
O. Sackur, Ann. d. Phys. 40. p. 67. 1913;
O. Stern, Physik. Zeitschr. 14. p. 629. 1913;
p695_1) M. von Laue, Jahrb. d. Radioakt. u. Elektron. 15. 1918. p. 205, 257 und 301.
p695_2) l. c. p. 241. Gleichung (48).
p696_1) l. c., p. 268 u. 269. Gleichung (38).
p697_1) H. A. Wilson, Phil. Trans. (A) 202. 1903. p. 243. Vgl. auch O. W. Richardsons Darstellung in Band 4 des Marxschen Handbuches der Radiologie (Leipzig 1917) p. 464.
p697_2) Vgl. unsere oben genannte Arbeit p. 210.
p698_1) l. c. p. 228, Gleichung (31a) und p. 214, Gleichung (9). Die Bedingung (30) auf p. 267 daselbst läßt sich leicht auf die obige Forderung (10) zurückführen.
p698_2) J. Langmuir, Phys. Zeitschr. 15. p. 516. 1914.
p699_1) l. c. p. 250.
p702_1) Vgl. z. B. A. E. H. Love, Lehrbuch der Elastizität, Deutsch von A. Timpe, Leipzig u. Berli. 1907. p. 111.
p704_2) l. c. p. 211, 212 und die Zusammenfassung auf p. 255.
p706_1) l. c. p. 209.
p707_1) H. Tetrode, Ann. d. Phys. 38. p. 434. 1912 und
p709_1) Vgl. z. B. M. Planck, Vorlesungen über Thermodynamik, § 212. Dabei ist der innere Zustand jeder Phase als abhängig außer von der Zusammensetzung von Temperatur und Druck angenommen. Für die früher von uns betrachteten Oberflächenschichten gilt wohl Gleichung (15), aber nicht die von Clausius und Clapeyron, weil diese Bedingung nicht erfüllt ist.
p710_1) Vgl. z. B. bei M. Planck, Vorlesungen über Thermodynamik, Gleichung (79b).
p711_1) Zusatz bei der Korrektur: Diese Lücke hat eine nach Einreichung dieser Untersuchung erschienene Notiz von W. Schottky, Phys. Zeitschr. 20. p. 49. 1919, ausgefüllt. Was sonst über sie zu sagen ist, stellen wir in einer Entgegnung „Läßt sich die Clausius-Clapeyronsche Gleichung auf die Glühelektronen anwenden ?“ in der gleichen Zeitschrift zusammen.
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