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Ann. d. Phys. 25. p. 491;
Ann. d. Phys. 52. p. 193. 1917.
Ann. d. Phys. 53. p. 241. 1917.
K. Schwarzschild, Berl. Ber. p. 548. 1916.
p. 918. 1914.
p376_1) A. Einstein, Physik. Zeitschr. p. 18. 121. 1917.
p377_1) M. Planck, Wärmestrahlung, Leipzi. 1913, und
p377_2) M. Planck während der Wolfskehl-Woche in Göttingen, Mai 1918.
p377_3) M. Planck, Berl. Ber. p. 350. 1913;
p377_4) M. Planck, Ann. d. Phys., l. c.
p377_5) Inzwischen hat Hr. G. Hettner in einer bei Abschluß dieser Zeilen erschienen Arbeit (Ann. d. Phys. 55. p. 476 u. 545. 1918) hier doch eine gewisse Bevorzung der II. Planckschen Theorie angedeutet gefunden.
p378_1) F. Reiche, Ann. d. Phys. 54. p. 401. 1918.
p379_1) R. Gans, Ann. d. Phys. 49. p. 149. 1916.
p379_2) F. Reiche, l. c. § 1 u. 4.
p382_1) P. Epstein, Ann. d. Phys. 50. p. 489. 1916;
p383_1) J. M. Burgers, Versl. Amsterda. 25. Nov. 1916. p. 849;
p384_1) Vgl. hierzu aber A. Smekal, Physik. Zeitschr. 19. p. 137. 1918.
p385_1) A. Sommerfeld, Physik. Zeitschr. 17. p. 491. 1916.
p386_1) Vgl. dazu F. Reiche, l. c. § 3.
p388_1) Diese Formeln sind von den von Reiche ursprünglich (l. c. § 9, p. 422) für die Verteilungsfunktion nach der I. Planckschen Theorie angegebenen etwas verschieden, weil dort der Sonderstellung des Gliedes n1 = 0, n2 = 0) nicht Rechnung getragen wurde. Nach einer freundlichen Mitteilung von Hrn. Dr. F. Reiche sind die Formeln in der obigen Weise zu schreiben, wie man sich auch leicht auf Grund der im Text zitierten Formeln überzeugt.
p389_1) K. Honda, Ann. d. Phys. 32. p. 1027. 1910.
p394_2) Damit werden also gerade jene Quantenzustände ausgeschlossen, die zur Zeit, wo die Ausdehnung der Quantentheorie auf Systeme von mehreren Freiheitsgraden noch nicht erfolgt war, einzig für eine Quantentheorie des Paramagnetismus in Betracht kamen; vgl. etwa J. v. Weyssenhoff, Ann. d. Phys. 5. p. 285. 1916.
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