p321_1) L. Schames, Elster und Geitel-Festschrift p. 287. 1915, im folgenden mit I bezeichnet.

p326_1) Sie fallen aber zusammen, wenn die V. charakteristische Kurve für tiefe Temperaturen mit T = 0 identisch wird (vgl. den Nachtrag).

p326_2) Daß der Nullpunkt ein Punkt der V. charakteristischen Kurve ist, d. h. T τp/τT - p = 0, ist ein Resultat, zu welchem auf anderem Wege auch P. Debye gelangte (Vortr. über d. kin. Theorie d. Materie, Göttingen 1914, p. 36).

p328_1) L. Schames, Phys. Zeitschr. 18. p. 30. 1917 im folgenden mit II bezeichnet.

p329_1) E. Mack, Compt. rend. 132. p. 594.

p330_2) P. W. Bridgman, Proc. Amer. Ac. of Arts and Sciences XLIX. Nr. 1. 1913.

p330_3) C. F. Mündel, Zeitschr. f. phys. Chem. 85. p. 464. 1913.

p331_1) H. Kamerlingh-Onnes, Versl. Ak. Wet. Amst. 16. p. 495. 815. 1907.

p331_2) L. Holborn und H. Schultze, Ann. d. Phys. 47. p. 1089. 1915.

p331_3) Aus den kritischen Größen des He, sowie aus der Neubestimmung derjenigen des H2 (c. nach S. Weber, Ann. d. Phys. 54. p. 459. 1917) folgt, daß das Korrespondenzgesetz für diese Stoffe selbst im Avogadroschen Zustand nicht so einfach ist, als es sich für die übrigen aus der früheren Arbeit (l. c. I) ergab. Diese beiden Stoffe weichen von den übrigen vielmehr im entgegengesetzten Sinne ab, als die assoziierten, was mittels „Deviationsfunktionen“ berücksichtigt werden muß.

p331_5) E. H. Amagat, Compt. rend. 118. p. 326. 1894.

p332_1) M. Reinganum, Phys. Zeitschr. 2. p. 243. 1901.

p333_1) R. Plank, Phys. Zeitschr. 17. p. 521. 1916.

p335_1) C. v. Linde, Sitzungsber. d. bayr. Ak., math.-phys. Kl., 27. p. 485. 1897.

p335_2) G. Kirchhoff, Vorl. über die Theorie der Wärme. Leipzi. 1894. p. 87.

p340_1) M. Jakob, Physik. Zeitschr. 18. p. 421. 1917; Forsch.-Arb. auf d. Geb. d. Ing. Heft 202.

p340_2) M. Jakob geht diesen ersten Weg, der sich im folgenden Paragraphen als der prinzipiell richtige erweist; aber er begeht dabei einen - wenn auch nicht sehr bedeutenden - so doch prinzipiellen Fehler, der eine Reihe systematischer Abweichungen seiner charakteristischen Kurven sowohl, als auch seiner Zustandsgleichung bedingen muß. Wir werden demnächst ausführlicher hierauf zurückkommen.

p343_1) Vgl. O. D. Chwolson, Lehrbuch d. Phys. III. p. 237, 801.

p345_1) H. Kamerlingh-Onnes und W. H. Keesom, Encykl. d. math. Wiss. V. 1. X., Fig. 18.