- Autor(in)
- Referenz
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- A. Sommerfeld, l. c. Gl. (13).
p124_1) P. Debye, Physik. Zeitschr. 18. p. 276. 1917.
p124_2) L. Vegard, Verhandl. d. D. Physik. Ges. 19. p. 328. 1917.
p125_1) E. Wagner, Physik. Zeitschr. 18. p. 405. 1917. Tab. III.
p127_1) L. Vegard, l. c. Gl. (8).
p130_1) A. Sommerfeld, Bayr. Akad. Ber. 1916. p. 131. § 4.
p130_2) N. Bohr, Phil. Mag. 26. p. 476. 1913.
p131_1) Vgl. z. B. Jahnke-Emde, Funktionentafeln. Leipzi. 1909.
p133_1) P. Debye, l. c. p. 280.
p135_1) Diese Tafel ist in der gleichzeitig erscheinenden Arbeit: A. Smekal, Wien. Ber. IIa, 127. 1918, enthalten. - Eine Zusammenstellung einiger Werte von Q ( x) findet sich bei Bohr, l. c. p. 485; doch fehlt dort das negative Vorzeichen von Q ( a) für a § 45°.
p139_1) A. Sommerfeld, l. c. p. 180.
p139_2) A. Sommerfeld, Ann. d. Phys. 51. p. 1. § 7. 1916.
p139_3) In der Theorie des Zeemaneffektes ( A. Sommerfeld, Physik. Zeitschr. 17. p. 491. § 7. 1916) stellt sich nämlich heraus, daß die geneigte Bahnebene, wenn die ausgezeichnete Richtung durch ein Magnetfeld gegeben ist, eine Präzessionsbewegung von konstanter Winkelgeschwindigkeit um die Richtung des Feldes ausführt. Nun erzeugt der K-Ring tatsächlich ein magnetisches Feld, dessen Richtung senkrecht auf seiner Ebene steht, so daß es nicht undenkbar wäre, daß der ganze L-Ring eine Präzessionsbewegung bzw. eine Drehung um das Lot zur Ebene des K-Ringes ausführt, wenn man sich letztere festgehalten denkt. Auf diese Weise würde man also im Mittel eine symmetrische Anordnung von Ladungen ober- und unterhalb der Äquatorebene erzielen, ohne dabei auf die Ringstruktur verzichten zu müssen. Allerdings besitzt der L-Ring auch ein magnetisches Feld, das die ganze Erscheinung wesentlich kompliziert. Die genaue Untersuchung, ob eine solche Anordnung überhaupt existieren kann und stabil ist (oder wenigstens quantentheoretisch stabil, wie das Wasserstoffmolekül), muß einer späteren Veröffentlichung vorbehalten bleiben.
p143_1) Vgl. dazu A. Smekal, l. c.
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0124 - 0144
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- Forschungsartikel