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daß bereits H. Lorenz (Zeitschr. f. d. gesamte Kälte-Industrie 3. p. 31. 1896) aus Natansons Versuchen und anderen thermodynamischen und empirischen Erwägungen geschlossen hat, daß der Thomson-Joule-Effekt der Kohlensäure für 20° C. mit zunehmendem Drucke ein Maximum durchschreitet.
- Daß Natanson die Zunahme von α' quantitative richtig bestimmt hat, ist übrigens zu bezweifeln, weil er wie Kester (vgl. p. 542) bei seinen Versuchen nur um jeweils 1 Atm. gedrosselt hat.
F. Vieweg u. Sohn, Braunschweig 1915) hat vk = 0,00283 gefunden.
oder D. Berthelot (l. c.) p. 21.
p527_1) R. Plank, Physik. Zeitschr. 17. p. 521. 1916.
p527_2) M. Jakob, Forschungsarb. auf d. Gebiete d. Ingenieurwesens. Heft 202. p. 19. 1917.
p527_3) W. P. Bradley u. C. F. Hale, Phys. Rev. 29. p. 258. 1909.
p527_4) F. Noell, Forschungsarb. auf d. Gebiete d. Ingenieurwesens. Heft 184. p. 1. 1916.
p527_5) E. H. Amagat, Ann. de chim. et de phys. (6) 29. p. 68. 1893.
p527_6) L. Holborn u. H. Schultze, Ann. d. Phys. (4) 47. p. 1089. 1915.
p528_1) In der vorliegenden Arbeit bedeutet R die individuelle Gaskonstante in m/Grad.
p528_2) M. Jakob, l. c.
p528_3) L. Schames, Physik. Zeitschr. 18. p. 30. 1917.
p529_1) D. Berthelot, Sur les thermométres à gaz, Trav. et mem. du bur. internat. des poids et mesures Paris. 13. 1907.
p530_1) l. c.
p530_2) A. W. Witkowski, Phil. Mag. 41. p. 288. 1896.
p530_3) P. P. Koch, Ann. d. Phys. 27. p. 311. 1908.
p530_4) l. c.
p530_5) l. c.
p530_6) J. P. Joule u. W. Thomson, Phil. Trans. 144. p. 321. 1854;
p530_7) E. Vogel, Forschungsarb. auf d. Gebiete d. Ingenieurwesens. Heft 108 u. 109. p. 1. 1911.
p530_8) l. c. p. 3.
p532_2) D. Berthelot (l. c.) leitet ebenfalls Gleichung (13) ab, setzt aber sofort in Gleichung (II) das letzte Glied = 0, so daß Gleichung (12) ausfällt.
p532_3) l. c.
p533_1) J. D. van der Waals hat bereits in seinem Buche: "Die Kontinuität des gasförmigen und flüssigen Zustandes" I. p. 122. 1899 die Formel (13) mitgeteilt, sie jedoch auch bei p > 0 für richtig gehalten. Vgl. auch J. P. Kuenen, "Die Zustandsgleichung". F. Vieweg. Braunschweig 1907. p. 110.
p533_2) Vgl. z. B. O. D. Chwolson, Lehrbuch der Physik. F. Vieweg, Braunschweig 1905. 3. Bd. p. 551
p535_1) Nach D. Berthelot (l. c.) ist gesetzt. Im übrigen vgl. Fußnote 1, p. 534.
p535_2) F. Noells Isotherme für T = 217,6 ist dabei nicht geradlinig. sondern seinen Versuchspunkten entsprechend etwas gekrümmt extrapoliert. Bei den übrigen Isothermen konnte Noells lineare Extrapolation beibehalten werden. Über die Krümmung der Isothermen vgl. M. Jakob, l. c.
p535_3) Vgl. p. 532, Fußnote 1. Der linke Ast der Kurve hat keinen physikalischen Sinn für Luft, die bei so niederen Temperaturen nicht mehr gasförmig ist. Er ist nur mit Rücksicht auf den Übergang zu anderen Gasen (nach dem Korrespondenzgesetze) eingezeichnet. Unterhalb der kritischen Temperatur hat die Kurve übrigens nur qualitative Bedeutung.
p535_4) l. c. Nach Schames wäre α = 0 bei T = 44 (wenn das Korrespondenzgesetz bei so tiefer Temperatur auf Luft anwendbar wäre) und bei T = 636.
p536_1) Vgl. D. Berthelot, l. c., Fig. 3.
p537_1) l. c.
p537_2) vk = 0,0152 cbm/kg angenommen nach H. Kamerlingh Onnes, Comm. Phys. Lab. Leiden Nr. 124b. 1911.
p537_3) vk = 0,00197 cbm/kg angenommen nach C. A. Crommelin, Comm. Phys. Lab. Leiden Nr. 118a. 1910.
p537_4) vk = 0,002835 cbm/kg angenommen in Übereinstimmung mit Berthelot. L. Schames (Elster u. Geitel-Festschrift p. 287.
p539_1) Vgl. p. 537; auch Fußnote 5 ebenda.
p539_2) Vgl. L. Schames, Elster u. Geitel-Festschrift, l. c.
p539_3) Vgl. p. 527. Fußnote 2.
p539_4) l. c.
p541_1) F. E. Kester (Physik. Rev. 21. p. 260. 1905) hat die Versuchspunkte von Joule u. Thomson durch eine Kurve verbunden; hieraus sind die obigen Werte gewonnen.
p541_2) Vgl. p. 527, Fußnote 2.
p541_3) E. Natanson (Ann. d. Phys. u. Chem. 31. p. 502. 1887) hat Zunahme des Thomson-Joule-Effektes der Kohlensäure mit dem Drucke bei 20° C. beobachtet. Vogel (l. c.) findet dies auffallend und im Widerspruche mit der Theorie. Der Widerspruch besteht aber nur so lange, als man Gleichung (12) oder (15) auch in der Nähe der kritischen Temperatur noch für richtig hält, was nach unseren Ausführungen nicht berechtigt ist. Es sei hierzu noch erwähnt,
p543_1) Die in Gleichung (20) eingesetzten Werte cp = 0,245, cp' = 3,40, vk' = 0,0303 sind den Landolt-Börnsteinschen Tabellen (vgl. p. 540, Fußnote 1) entnommen. α = - 0,0493 ist nach Gleichung (4) berechnet.
p544_1) Vgl. p. 527, Fußnote 2. (Eingegangen 23. Februar 1918.)
Phil. Trans. 152. p. 579. 1862.
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