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Ann. 41. p. 971. 1913.
Ann. d. Phys. 41. p. 971. 1913.
Ann. d. Phys. 41. p. 971. 1913) behandelten Ausdrucke der Röntgenstrahlinterferenz. Natürlich steht der Umweg frei, auch in diesem Falle erst das Opaleszenzglied herauszuziehen. Dann ergibt die Doppelsumme in (25) den Laueschen Ausdruck minus Opaleszenzglied, so daß dieses sich weghebt
Ann. d. Phys. 43. p. 49. 1914.
Dazu auch Verh. d. D. Physik. Ges. 19. p. 19. 1917.
L. Mandelstam, Physik. Zeitschr. 9. p. 309. 1908.
L. Mandelstam, Physik. Zeitschr. 9. p. 641. 1908.
M. Planck, Physik. Zeitschr. 8. p. 906. 1907.
M. Planck, Physik. Zeitschr. 9. p. 354. 1908.
M. v. Laue, Ann. d. Phys. 50. p. 473. 1916.
p775_1) M. v. Laue, Berl. Ber. 47. p. 1144. 1914.
p776_1) C. W. Oseen, Physik. Zeitschr. 17. p. 233. 1916 und
p776_2) F. Reiche, Ann. 50. p. 1 u. 121. 1916.
p783_1) P. Debye findet in seiner Arbeit über die Zerstreuung von Röntgenstrahlen ( Ann. 46. p. 809. 1915) die entsprechende Gleichung; nur daß Debye Elektronen betrachtet, deren Eigenfrequenz im Vergleich mit der der Röntgenwellen zu vernachlässigen ist; dadurch geht unser in das Debyesche über. Genau der gleiche Ausdruck wie für ergibt sich für, wenn man statt von (2) und (4) von (2´) = +, und (4´) = rot, (vgl. Abraham-Föppl, Theorie der Elektrizität II, p. 54) ausgeht. Man findet schließlich für die Komponenten des magnetischen Opaleszenzfeldes: (21´), woraus =. steht auf und R senkrecht.
p785_1) Im Gegensatz hierzu entsteht die Interferenzerscheinung bei P. Debye, l. c. dadurch, daß viele gleichgebaute Elektronenkomplexe, nach den verschiedensten Richtungen orientiert, vorhanden sind.
p785_2) Vgl. etwa F. Neumann, Vorlesungen über theoretische Optik, p. 78, oder Winkelmanns Handbuch, Bd. Optik, p. 1070.
p786_1) M. Laue, Münche. Ber. p. 303. 1912;
p786_2) E. Buchwald, Physik. Zeitschr. 15. p. 331. 1914. Dort weitere Literatur.
p790_1) A. A. Markoff, Wahrscheinlichkeitsrechnung. Leipzig und Berlin. 1912.
p790_2) M. v. Laue, Berl. Ber. 47. p. 1144. 1914.
p800_1) A. Lande, Physik. Zeitschr. 15. p. 946. 1914.
p800_2) v. Smoluchowski, Physik. Zeitschr. 17. p. 557. 1916.
p807_1) Lord Rayleigh, Phil. Mag. 10. p. 116. 1880 und Papers I. 491.
p807_2) M. Planck, Berl. Ber. 1904, p. 740.
p807_3) Cl. Schaefer u. H. Stallwitz, Ann. 50. p. 199. 1916.
p808_1) In (25) scheint das zur Opaleszenzstrahlung führende Glied aufzutreten, ohne daß von Schwankungen die Rede ist. Das Glied herauszuziehen ist aber nur dann zweckmäßig, wenn das eingeschlagene Mittelungsverfahren folgt, das implizite Schwankungen voraussetzt. Bei kristallinischer Molekellagerung lassen sich die Summen in (24) direkt auswerten und führen zu dem von M. v. Laue ( Münch. Ber. p. 303. 1912;
p809_1) H. A. Lorentz, Les theories statistiques en thermodynamique. Leipzig und Berlin 1916. p. 42.
p809_2) C. W. Oseen, Physik. Zeitschr. 17. p. 233 u. 341. 1916.
p809_3) P. P. Ewald, Ann. d. Phys. 49. p. 1 u. 117. 1916.
p809_4) L. Mandelstam, Ann. 23. p. 626. 1907;
p809_5) R. Gans u. H. Happel, Ann. d. Phys. 29. p. 277. 1909.
p810_1) Dasselbe vielleicht noch augenfälliger bei L. Natanson, Crac. Ac. 1909. p. 915.
p810_2) Abraham-Föppl, l. c. p. 69.
p811_1) P. P. Debye, Verh. d. D. Physik. Ges. 15. p. 678 u. 738. 1913;
p813_1) M. Laue, Münch. Ber. p. 303. 1912;
p814_1) Vgl. z. B. A. H. Lorentz, l. c. p. 38.
p814_2) Dasselbe bei A. Einstein, Ann. d. Phys. 33. p. 1275. 1910.
Physik. Zeitschr. 17. p. 341. 1916.
Physik. Zeitschr. 8. p. 608. 1907.
Vgl. auch M. v. Laue, Enzyklopädie 24. p. 393ff.
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