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(siehe auch La Revue du Mois. 12. p. 513. 1911) und
(vgl. dazu O. Lehmann, Physik. Zeitschr. p. 241).
ähnlich G. Friedel u. F. Grandjean, l. c.
Ann. d. Phys. 2. p. 649. 1900;
Ann. d. Phys. 47. p. 832. 1915.
Ann. d. Phys. 51. p. 358. Fig. 7. 1916.
Ann. des Mines 19. p. 256. 1881;
Die flüssigen Kristalle, Leipzig 1904;
Die neue Welt der flüssigen Kristalle 1911, p. 242;
E. Mallard, Ann. des Mines 10. p. 60. 1876;
E. Mascart, Traite d'optique 2. p. 323. 1891.
ferner Anm. 5, p. 2.
G. Friedl et F. Grandjean, Bull. soc. min. 33. mai 1910;
H. Poincare, Th. math. d. l. lumiére 2. p. 275. 1892;
L. Sohncke, Pogg. Ann. Erg.-Bd. 8. p. 16. 1876;
M. Ch. Mauguin, Bull. soc. min. 34. p. 1. 1911;
O. Lehmann, Ann. d. Phys. 39. p. 101. 1912.
O. Lehmann, Ann. d. Phys. 51. p. 353. 1916.
p445_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 51. p. 372. 1916.
p445_2) Derselbe, Wied. Ann. 40. p. 401. 1890;
p445_3) Gleiches gilt von den Deutungsversuchen von G. Friedel et F. Grandjean, Bull. soc. min. 33, mai - juin, 1910
p445_4) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 2. p. 665. Fig. 4. 1900.
p446_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 39. p. 90. 1912;
p446_2) G. Friedel et F. Grandjean, l. c. p. 31 u. 38.
p446_3) W. Voigt, l. c. p. 160.
p446_5) E. Reusch, Pogg. Ann. 38. p. 628. 1869;
p449_1) O. Lehmann, Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911. Nr. 22. p. 35;
p449_3) O. Lehmann, Die neue Welt der flüssigen Kristalle 1911. p. 222. Anm. 2;
p451_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 51. p. 358. Fig. 8. 1916.
p452_1) L. Sohncke, Pogg. Ann. Erg.-Bd. 8. p. 16. 1876;
p453_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 51. p. 372. 1916.
p456_1) O. Lehmann, Physik. Zeitschr. 11. p. 44. 1910;
p457_1) H. Deischa, Zeitschr. f. Kristallogr. 50. p. 28. 1911;
p459_1) Die Photographie Fig. 67 auf Taf. III in den Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1912. Nr. 13 stellt ein mehrfach verbogenes und verdrehtes Spurgebiet dar, dessen Rand mit einem Faden belegt ist. Der obere Rand ist scharf eingestellt, der untere erscheint deshalb natürlich verwaschen.
p462_1) Deutlichere Vorstellung als diese schematischen Figuren geben die Photographien Figg. 68 u. 69 auf Taf. IV in den Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1912. Nr. 13, die hiernach keiner weiteren Erklärung bedürfen.
p463_1) Photographie in den Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1912. Nr. 13. Figg. 70 u. 71.
p463_2) Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1912. Nr. 13. p. 23;
p464_1) Um die Punkte sieht man auch wohl einseitige farbigen Beugungsringen ähnliche Erscheinungen, wie ich sie bei großen Kristalltropfen beschrieben habe (O. Lehmann, Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911. Nr. 22. Taf. VI. Figg. 53b u. 55b).
p467_1) Vgl. auch G. Friedel u. F. Grandjean, l. c. p. 34.
p473_1) Vgl. auch O. Lehmann, Ann. d. Phys. 35. p. 203. Fig. 11. 1911.
p475_1) Vgl. auch mein Buch „Flüssige Kristalle“, 1904, Taf. XXII.
p476_1) Vgl. Fig. 2 in O. Lehmann, Ann. d. Phys. 48. p. 186. 1915.
p477_1) O. Lehmann, Physik. Zeitschr. 17. p. 241. 1916.
Physik. Zeitschr. 12. p. 546. 1911;
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911. Nr. 22, 30.
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911. Nr. 22;
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1912. Nr. 13. p. 23.
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1912. Nr. 13 usw.
Umschau 14. p. 950. 1910;
Vgl. auch G. Friedel u. F. Grandjean, l. c. p. 38 Anm. Die Farben sind aber nicht Beugungs-, sondern Polarisations-Subtraktionsfarben.
W. Voigt, Physik. Zeitschr. 17. p. 76ff. 1916
Wied. Ann. 41. p. 525. 1890;
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