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"Das Kristallisationsmikroskop". Braunschweig 1910.
"Die flüssigen Kristalle" 1904;
"Die neue Welt der flüssigen Kristalle" 1911;
"Die neue Welt der flüssigen Kristalle" 1911. p. 186.
"Die neue Welt der flüssigen Kristalle" 1911. p. 222.
"Die neue Welt der flüssigen Kristalle" 1911. p. 64;
Ann. d. Phys. 12. p. 327. 1903;
Ann. d. Phys. 18. p. 796. 1905;
Ann. d. Phys. 18. p. 808. 1905;
Ann. d. Phys. 2. p. 657. 1900;
Ann. d. Phys. 2. p. 667. 1900;
Ann. d. Phys. 39. p. 321. 1903;
Ann. d. Phys. 39. p. 80. 1912;
Ann. d. Phys. 48. p. 735. 1915;
Ann. d. Phys. 8. p. 908. 1912.
Ann. des Mines 19. p. 256. 1881;
C. R. 154. 995. 1912.
Ch. Mauguin, C. R. 151. p. 886. 1910.
Ch. Mauguin, C. R. 152. p. 1680. 1911.
Die neue Welt der flüssigen Kristalle 1911. p. 224.
Die neue Welt der flüssigen Kristalle 1911. p. 343.
Diese Stelle ist schon 1910 gedruckt, also nicht beeinflußt durch spätere Arbeiten;
E. Mascart, Traite d'Optique 2. p. 323. 1891;
F. Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1912. Nr. 13. Taf. 3. Fig. 63 u. 64;
F. Stumpf, Diss. Göttingen 1911 u. a.
F. Wallerant, Compt. rend. 143. p. 605. 1906.
H. Poincare, Th. math. d. l. lumiére 2. p. 275. 1892;
Intern. Zeitschr. f. Metallogr. 6. p. 219. 1914.
M. Ch. Mauguin. Bull. soc. min. 34. p. 1. 1911.
Molekularphys. 2. Taf. l. 1889.
Molekularphysik 1. Taf. III. 1888;
N. Jahrb. f. Mineralogie 1915. II. p. 109.
P. Gaubert, C. R. 153. p. 573. 1158. 1911;
p353_1) O. Lehmann, Wied. Ann. 40. p. 408, 421. 1890;
p353_2) Derselbe, Z. f. Krist. 1. p. 105. 1877;
p353_3) Derselbe, Wied. Ann. 25. p. 173. 1885.
p353_4) Derselbe, Ann. d. Phys. 21. p. 384. 1906.
p353_5) Derselbe, Zeitschr. f. physik. Chemie 56. p. 753. Fig. 2. 1906.
p354_1) O. Lehmann, Zeitschr. f. Kristallogr. 1. p. 97. 1877;
p355_1) Vgl. O. Lehmann, Physik. Zeitschr. 15. p. 618. 1914;
p355_2) Derselbe, Ann. d. Phys. 18. p. 808. 1905;
p356_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 41. p. 528. 1890;
p356_2) Derselbe, Ann. d. Phys. 12. p. 528. 1890;
p357_1) Die dem Glase anliegenden Häutchen sind so dünn, daß sie keine Erhellung des Gesichtsfeldes zwischen gekr. Nicols hervorbringen.
p357_2) Da an der Grenze zwischen isotrop- und kristallinischflüssiger Masse gerade die Umwandlungstemperatur herrscht, bekommt man in dieser Weiser auch einen Einclick in die Temperaturverteilung und kann durch Wahl verschiedener Grenzbedingungen in einfacher Weise mittelst des Mikroskops Probleme der Wärmeleitungstheorie lösen.
p362_1) E. Reusch, Pogg. Ann. 38. p. 628. 1869.
p362_2) O. Lehmann, Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911. Nr. 22. p. 19. Taf. II. Fig. 16;
p363_2) Vgl. dagegen A. W. Ewell, Phys. Zeitschr. 13. p. 100. 1912.
p363_3) Derselbe, Ann. d. Phys. 2. p. 649. 1900;
p364_1) Eigenhändig, ebenso wie die übrigen, in meinem Ferienlaboratorium, vgl. Physik. Zeitschr. 13. p. 688. 1912. Hier sind auch alle beschriebenen Versuche gemacht.
p366_1) Die starken Schwankungen der gemessenen Werte sind durch die inhomogenität der Präparate bedingt, da die festen Kristalle gewöhnlich nicht einheitlich sind, sondern Komplexe nur annähernd gleich orientierter Individuen, was natürlich ähnliche Inhomogenität der daraus entstandenen flüssigen Kristalle bedingt. Für den vorleigenden Zweck schien aber die Genauigkeit ausreichend. Bei mehr Zeitaufwand, den ich mir nicht gestatten konnte, sowie bei Anwendung von monochromatischem Licht ließen sich weitaus genauere Zahlen erhalten.
p370_1) E. Reusch, Pogg. Ann. 38. p. 628. 1869.
p371_1) Dabei ergab sich, daß die einzelnen Glimmerblättchen kleine Verschiedenheiten zeigten. Wenn auch deshalb die nachstehenden Zahlenwerte keinen Anspruch auf große Präzision machen können, genügen sie doch vollkommen für den hier verfolgten Zweck. Auf die Verwendung von monochromatischem Licht und die bekannten Mittel zur genauen Messung der Drehung der Polarisationsebene (Vgl. H. Franke, Dissert. Halle, 1912) wurde aus gleichem Grunde verzichtet.
p371_2) Der Mechaniker nennt eine solche Schraube „Rechtsschraube“.
p371_3) E. Mallard, Ann. des Mines 10. p. 60. 1876;
p373_1) Dreht man eine Glimmerkombination von Reusch bei solcher Stellung von Polarisator und Analysator, bei welcher sie dunklblau erscheint, so wird sie bei einer Drehung ebenfalls viermal hell (hellblaugrau) und viermal dunkel (dunkelblau), aber nicht schwarz. Wie bemerkt, wird auch obige Glimmerkombination nicht vollkommen schwarz. Weiter unten wird gezeigt, daß dagegen verdrehte Schichten flüssiger Kristalle vollkommen schwarz werden.
p373_2) Ich bemerke nebenbei ausdrücklich, daß solche mechanisch verdrehte flüssig-kristallinische Schichten selbstverständlich nicht gleichwertig mit Schichten sind, deren Struktur durch fremde Zusätze verdreht wurde (vgl. unten § 6).
p375_1) O. Lehmann, Molekularphysik 2. p. 591. 1889;
p375_2) Derselbe, Physik. Zeitschr. 11. p. 575. 1910.
p376_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 48. p. 725. 1915.
p376_2) Derselbe, Physik. Zeitschr. 17. p. 241. 1916.
p376_3) Derselbe, Molekularphysik 2. p. 590. 1889;
p379_1) Die drei anderen erhält man natürlich durch Addition von bzw. 90°, 180° und 270°.
p383_1) Die Zahlen konnten, da sich die Drehung am Apparat nicht fortsetzen ließ, nicht bestimmt werden.
p384_1) Nach W. Voigt (Gött. Nachr. 1916, 11. März;
p385_1) Der direkte Hof des Kernpunkts ist durch Ab lenkung der Strahlen bedingt; nach G. Friedel et G. Grandjean (C. R. 152. p. 322. 1911) durch Totalreflexion.
p385_2) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 8. p. 908. 1902.
p385_3) Derselbe, "Die scheinbar lebenden Kristalle". Eßlingen 1907. p. 35. Fig. 49 u. p. 36. Fig. 510
p386_1) O. Lehmann, Physik. Zeitschr. 15. p. 617. 1914.
p386_2) Ch. Mauguin, Compt. rend. 154. p. 1359. 1912.
p386_3) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 2. p. 676. 684. 1900;
p386_4) Derselbe, Ann. d. Phys. 18. p. 808. 1905.
p387_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 48. p. 186. 1915.
p388_1) O. Lehmann, Zeitschr. f. Kristallogr. I. p. 97. 1897; Molekularphysik 1888/89;
p388_2) Derselbe, Ann. d. Phys. 50. p. 576. 1916.
p388_3) Derselbe, Zeitschr. f. Kristallogr. 8. p. 433. 1883;
p388_4) Derselbe, Ann. d. Phys. 2. 682. 1900.
p389_1) O. Lehmann, Physik. Zeitscher. 10. p. 553. 1909;
p389_2) H. Sandqvist, Kolloidzeitschr. 19. p. 113. 1916.
p389_3) W. Voigt, Phys. Zeitschr. 17. p. 77. 1916.
p389_4) F. Rinne, Zeitschr. f. anorg. Chem. 96. p. 317. 1916.
p389_5) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 47. p. 832. 1915;
p963_1) O. Lehmann, "Die neue Welt der flüssigen Kristalle". 1911. p. 223.
Physik. Zeitscher. 17. p. 241. 1916.
Physik. Zeitschr. 17. p. 159. 1916) müssen auch bei diesen im konvergenten Licht oder bei kugelförmig geschliffenen Kristallen im Parallelen Licht auftretenden Kreuzen Quadrantenfärbungen auftreten, wenn die betreffende Substanz nicht nur dichroitisch, sondern auch optisch aktiv ist, d. h. wenn sie die Polarisationsebene des Lichtes dreht. Die oben beschriebenen Erscheinungen bei mechanisch verdrehten flüssigen Kristallen kommen dagegen dadurch zustande, daß die flüssig-kristallinische Substanz nicht optisch aktiv ist, und nur (infolge der Verdrehung) in gewissen Azimuten linear-polarisiertes Licht mit gedrehter Polarisationsebene läßt.
Physik. Zeitschr. 17. p 247. 1916.
Sitzungsber. d. Heideb. Akad. 1912. Nr. 13;
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad'. 1911. Nr. 22. Taf. 7. Fig. 63;
speziell diejenigen von Ch. Mauguin, C. R. 151. p. 1141. 1910.
Taf. III. Figg. 17 u. 18.
Vgl. auch G. Friedel et F. Grandjean, C. R. 152. p. 322. 1911.
Wied. Ann. 40. p. 412. 1890;
Wied. Ann. 41. p. 528. 1890;
Zeitschr. f. phys. Chemie 1. p. 543. 1891;
„Die neue Welt. der flüssigen Kristalle“ 1911. p. 222.
„Flüssige' Kristalle“ 1904. p. 78. § 15;
„Flüssige Kristalle“ 1904. p. 39 u. 62;
„Flüssige Kristalle“ 1904. p. 43, 51, 63, 67,
„Flüssige Kristalle“ 1904. p. 58.
„Nullpunktsenergie und Gravitation“, Verh. d. Karlsruher naturw. Ver. 26. 1916.
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