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lpar;zitiert als I). Fallende Bezugssysteme vom Standpunkte des Relativitätsprinzips. Ann. d. Phys. 45. p. 481. 1914 (zitiert als II). Beschleunigungsrelative Bewegungen und die konforme Gruppe der Minkowskischen Welt. Sitzungsber. d. Wiener Akad. 1916 (zitiert als III).
p955_1) F. Kottler, Über die Raumzeitlinien der Minkowskischen Welt. Sitzungsber. Wiener Akad. 121. Oktober 1912. p. 1659f.
p957_1) A. Einstein, Ann. d. Phys. 35. p. 898. 1911.
p958_1) A. Einstein, Ann. d. Phys. 38. p. 355. 1912. Vgl. insbesondere ± 1, Einleitung.
p959_1) l. c. p. 359. Gleichungen (4).
p959_2) Von der Dimensionsänderung um c bei Einstein wird, da unwesentlich, hier nicht gesprochen.
p960_1) Von einer solchen ist hier, strenge genommen, nicht zu reden. Erhalten bleibt nicht die Energie E' = m'c'2, sondern A = m'c'3.
p961_1) A. Einstein, Ann. d. Phys. 38. p. 452f. 1912.
p962_1) Um dies einzusehen, mache man die Lokaltransformation
p963_1) A. Einstein, Ann. d. Phys. 49. p. 769. 1916.
p964_1) Vgl. F. Kottler, Raumzeitlinien der Minkowskischen Welt, Sitzungsber. Wiener Akad. d. Wiss. 1912.
p964_2) A. Einstein, l. c. p. 801.
p965_1) F. Kottler, II p. 490.
p969_1) Vgl. H. Reissner, Ann. d. Phys. 50. p. 115. 1916.
p969_2) Die früher erwähnte Schranke z - c02/γ = - (r - α/α)2 gilt natürlich bloß für das homogene Feld.
p970_1) Damit fallen die vom Verfasser am Schlusse seiner Arbeit II gegebenen Ausführungen, welche zum Bykschen Atommodell führten.
p971_1) H. Reissner, l. c. p. 120.
Relativitätsprinzip und beschleunigte Bewegung, Ann. d. Phys. 44. p. 701. 1914
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