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Ann. d. Phys. 43. p. 965. 1914.
Ann. d. Phys. 48. p. 193. 1915.
bei anderen Autoren findet man gelegentlich für V den Buchstaben S.
Berliner Ber. p. 909. 1915.
Compt. rend. 121. p. 489. 1895), die Bedingungen für die Möglichkeit der Separation in einer für die Bedürfnisse der Praxis ausreichenden Allgemeinheit aufgestellt.
Die bei uns benutzten Bezeichnungen stammen von Jakobi;
J. Stark, Ann. d. Phys. 48. p. 210. 1915.
J. Stark u. H. Kirschbaum, Ann. d. Phys. 43. p. 991 u. 1017. 1914;
p489_1) Eine vorläufige Mitteilung der Resultate dieser Arbeit ist in der Physik. Zeitschr. 17. p. 148. 1961 erschienen.
p489_2) J. Stark, Berl. Berichte 47. p. 932. 1913;
p489_3) J. Stark u. G. Wendt, Ann. d. Phys. 43. p. 983. 1914;
p489_4) J. Stark, Gött. Nachr. p. 427. 1914;
p489_5) W. Voigt, Ann. d. Phys. 4. p. 197. 1901.
p490_1) E. Warburg, Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 15. p. 1259. 1913.
p490_2) N. Bohr, Phil. Mag. 26. p. 1, 476 u. 857. 1913.
p490_3) N. Bohr, Phil. Mag. 27. p. 506. 1914;
p490_4) A. Sommerfeld, Münchener Ber. p. 425 u. 459. 1915.
p490_5) M. Planck, Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 17. p. 407 u. 438. 1915;
p490_6) A. Sommerfeld, l. c. p. 429.
p491_1) A. Sommerfeld rechnet in seinen allgemeinen Betrachtungen über den Starkerffekt nur mit zwie Quantenzahlen n, n';
p491_2) C. L. Charlier, Die Mechanik des Himmels. Bd. I. p. 94. Leipzig 1902.
p491_3) Bekanntlich hat P. Stäckel (Compt. rend. 116. p. 485. 1893;
p493_1) Vgl. z. B. P. Appell, Mecanique rationelle. II. p. 400. Paris 1904.
p497_1) Dabei wird η32 negativ, entspricht also keinem physikalisch möglichen Wert von η; dagegen ist ξ32 positiv.
p502_1) A. Sommerfeld, l. c.
p502_2) Es ist zu bemerken, daß die relativistische Keplerbewegung gleichfalls zu der Klasse gehört, für welche sich die kanonischen Gleichungen durch Separation der Variablen integrieren lassen. Im Nachtrag zu seiner zweiten Abhandlung (l. c. p. 499) gibt Sommerfeld eine Wahl der Integrationsgrenzen für die Quantenbedingungen als möglich an, welche gute Übereinstimmung mit der Erfahrung liefert und sich in unseren Gesichtspunkt vollständig einordnet.
p502_3) M. Planck, Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 17. p. 409. 1915.
p506_1) S. Sommerfeld, l. c. § 7.
p507_1) Vgl. Fußnote zu p. 502.
p509_1) J. Stark, Gött. Nachr. p. 436 u. 443. 1914.
p510_1) M. Planck, Theorie der Wärmestrahlung p. 166, 167. Leipzig 1913.
p511_1) In der vorläufigen Mitteilung ( Physik. Zeitschr. 17. p. 149. 1916) wurde irrtümlicherweise 102000 Volt/cm (an Stelle von 107000 Volt/cm) angegeben.
p517_1) In den Integralen (1) hat bei unserer Wahl des Integrationsweges p stets dasselbe Vorzeichen wie dqi: der Integrand ist also wesentlich positiv. Daher kann eine Quantenzahl nur dann Null werden, wenn der entsprechende Impuls p dauernd verschwindet. In diesem Falle liegt aber eine der in § 4 besprochenen Ausartungen der Bahn vor. Insbesondere sind (n1, 0, 0) und (0, n2, 0) Pendelbahnen, (0, 0, n3) Kreisbahnen.
p517_2) Das sind natürlich nur diejenigen Komponenten, deren sämtliche Entstehungsweisen mit einer Pendelbahn verknüpft sind. Wenn nur ein Teil der Entstehungsweisen von solchem Typus ist, so sind diese bei der Angabe des größten Quantensprunges Qm in unseren Tabellen nicht berücksichtigt.
p518_1) Z. B. die Komponenten Δλ = 0 der Linien Hα (Tab. I) und Hγ (Tab. III) verdanken ihre Entstehung zum Teil solchen Kreisbahnen.
p518_2) Inzwischen hat H. Lüssem (Ann. d. Phys. 49. p. 856. 1916) eine im Starkschen Laboratorium ausgeführte Arbeit übe die Feinzerlegung von Linien des Lithiumspektrums veröffentlicht. Anmerkung bei der Korrektur.
p519_1) J. Stark, l. c. p. 434.
p519_2) Und die durch ein Sternchen als zu Pendelbahnen gehörig gekennzeichnet sind.
p520_1) K. Schwarzschild, Berl. Ber. p. 548. 1916.
Phil. Mag. 30. p. 404. 1915.
unsere Betrachtungsweise liegt aber, insofern als sie drei Parameter einführt, durchaus in seinem und dem Planckschem Sinn, enthält also in diesem Punkte keine wesentliche Erweiterung.
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