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deutsch von A. Eucken, Halle 1914. p. 99.
H. Kamerlingh Onnes u. E. Oosterhuis, l. c. Nr. 129. p. 25. 1912.
H. Kamerlingh Onnes u. E. Oosterhuis, l. c. Nr. 132 e. 1913.
p163_1) R. Gans, Ann. d. Phys. 49. p. 149. 1916.
p164_1) P. Langevin, Ann. Chim. Phys. (8) 5. p. 70. 1905.
p164_2) Vgl. z. B. H. Kamerlingh Onnes u. A. Perrier, Leiden Comm. Nr. 122. 1911;
p164_3) K. Honda, Ann. d. Phys. 32. p. 1027. 1910.
p164_4) R. Gans, Verh. d. Deutsch. Ges. 16. p. 780 u. 964. 1914.
p164_5) R. Gans, Gött. Nachr. p. 197. 1910.
p164_6) R. Gans, Gött. Nachr. p. 1. 1911.
p164_7) P. Debije, Physik. Zeitschr. 13. p. 97. 1912.
p165_1) Vgl. R. Gans, Gött. Nachr. p. 233. 1910.
p165_2) A. A. Markoff, Wahrscheinlichkitsrechnung, deutsch von H. Liebmann, Leipzig u. Berlin 1912, S. 173.
p167_1) In Wahrheit ist f aus Symmetriegründen von unabhängig.
p171_1) R. Gans, Gött. Nachr. p. 197. 1910;
p173_1) D. h. innerhalb der Gültigkeitsgrenzen der Äquipartitionstheorie
p173_2) Vgl. R. Gans, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 16. p. 783. 1914.
p175_1) Vgl. z. B. H. Weber, Die partiellen Differentialgleichungen der mathematischen Physik. 5. Aufl. 1. p. 67. Braunschweig 1910.
p175_2) Was wir Bx nenne, wird von vielen Autoren, z. B. von Jahnke und Emde, in ihren Funktionstafeln sowie von Schlömilch, in seinem Kompendium der höheren Analysis B2x - 1 genannt.
p176_1) O. Schlömlich, Kompendium der höheren Analysis. 1. p. 277. Braunschweig 1868.
p178_1) H. Kamerlingh Onnes u. A. Perrier, Leiden Comm. Nr. 122. p. 5. 1911;
p178_1) H. Kamerlingh Onnes u. E. Oosterhuis, l. c. Nr. 139. p. 59. 1914.
p179_1) H. KamerlingOnnes u. E. Oosterhuis, l. c. Nr. 139. p. 57. 1914.
p180_1) H. Kamerlingh Onnes u. E. Oosterhuis, l. c. Nr. 132. p. 45. 1913.
p180_2) H. KamerlingOnnes u. E. Oosterhuis, l. c. Nr. 129. p. 24. 1912.
p182_1) K. Honda, Ann. d. Phys. 32. p. 1056. 1910.
p183_1) Schon F. Hasenöhrl, Physik. Zeitschr. 12. p. 931. 1911, wies ausdrücklich darauf hin, daß jeder Körper bei genügend tiefen Temperaturen als System von einfachen Oszillatoren aufgefaßt werden kann.
p183_2) Verhandl. d. Solvay-Kongresses 1911;
p183_3) Vgl. z. B. P. Debye, Math. Vorlesungen an d. Univ. Göttingen. VI. Leipzig u. Berlin 1914. p. 32.
p184_1) Als niedrig ist hier eine Temperatur anzusehen, die klein gegen μ / k ist, weil die Oszillatoren unter dieser Bedingung kleine Amplituden haben.
p185_1) Geht man in der Entwicklung von evh/kT um ein Glied weiter, so erhält man entsprechend der Tatsache, daß die Energie nach der ersten Quantentheorie stets um den Betrag hv / 2 hinter dem klassischen Wert kT zurückbleibt.
p185_2) Vgl. R. Gans, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 16. p. 783. 1914.
p189_1) Vgl. P. Debye, Ann. d. Phys. 39. p. 799. 1912.
p190_1) K. Honda, Ann. d. Phys. 32. p. 1056. 1910.
p190_2) H. Kamerlingh Onnes u. E. Oosterhuis, Leiden Comm. Nr. 132. p. 48. 1913.
p191_1) K. Honda, l. c.
p192_1) H. Kamerlingh Onnes u. E. Oosterhuis, Leiden Comm. Nr. 132. p. 46. 1913.
p193_1) H. Kamerlingh Onnes u. A. Perrier, Proc. Amsterdam 16. p. 901. 1914.
p193_2) P. Weiss u. Piccard, Compt. rend. 155. p. 1234. 1912.
p193_3) Meine früher gemachte Annahme (Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. a. a. O.), daß A0 der Dichte proportional ist, ist unberechtigt.
p195_1) M. Planck, Theorie der Wärmestrahlung, p. 162. Leipzig 1906.
p196_1) M. Planck, l. c. p. 164.
p197_1) R. Gans, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 16. p. 970. 1914.
p198_1) N. Bjerrum, Nernst-Festschrift, p. 90, Halle 1912;
Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 16. p. 640. 1914;
Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 16. p. 780. 964. 1914.
Verh. d. Solvey-Kongresses, herausgegeben von A. Eucken, Halle 1914, p. 405.
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