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( geschrieben 1885);
(vgl. Ann. d. Phys. 5. p. 236) und
(vgl. Ann. d. Phys. 8. p. 106. 1902
(vgl. Ann. d. Phys. 8. p. 908);
(vgl. Physik. Zeitschr. 8. p. 45. 1906);
(vgl. übrigens Ann. d. Phys. 43. p. 112. 1914). Quantitative (nicht mikroskopische) Versuche, von welchen Nernst bessere Aufklärung erhofft, lassen sich mit Ammoniumoleathydrat ebenfalls ausführen. Verrührt man eine größere Menge desselben in Alkohol, so bildet sich nach längerem Stehen ein flüssig-kristallinischer Bodensatz, der beim Neigen des Gefäßes wie jede schleimige Flüssigkeit immer bestrebt ist, horizontale Oberfläche anzunehmen und eventuell mittels eines Scheidetrichters von der überstehenden Lösung getrennt werden kann. Man wird bei diesem nach üblichen Methoden die genaue chemische Zusammmensetzung, etwa den Prozentsatz von beigemischtem sauren Ammoniumoleat, welches sich durch den Einfluß des Lösungsmittels (Ammoniakentziehung) gebildet hat, etwaige Beimischung des Lösungsmittels selbst und deren Einfluß auf die physikalischen Konstanten, z. B. auf den mittleren Wert der inneren Reibung (bei Kristallen ist diese von der Richtung abhängig) und ähnliches bestimmen können. Bisher haben solche Messungen aber lediglich das mittels meines Kristallisationsmikroskops Gefundene bestätigt.
(vgl. Vierteljahrsber. d. Wien. Ver. z. F. d. physik. u. chem. Unterr. 12. p. 250. 1907);
(vgl. Wied. Ann. 56. p. 771);
(vgl. Wied. Ann. 56. p. 771).
6 Aufl. 1909, p. 637
Ann. d. Phys. 12. p. 329. 1903;
Ann. d. Phys. 19. p. 22. 407;
Ann. d. Phys. 19. p. 22. 407;
Ann. d. Phys. 19. p. 407. 1906;
Ann. d. Phys. 19. p. 408. Figg. 1 - 12. 1906;
Ann. d. Phys. 1915 im Druck.
Ann. d. Phys. 20. p. 63. 1906;
Ann. d. Phys. 20. p. 63. 1906;
Ann. d. Phys. 20. p. 68, Fig. 8. 1906;
Ann. d. Phys. 21. p. 181. 1906.
Ann. d. Phys. 35. p. 193. 1911;
Ann. d. Phys. 35. p. 198. 1911;
Ann. d. Phys. 35. p. 210. 1911;
Ann. d. Phys. 35. p. 210. 1911.
Ann. d. Phys. 35. p. 211. 1911.
Ann. d. Phys. 39. p. 105. 1912 u.
Ann. d. Phys. 39. p. 105. 1912 und
Ann. d. Phys. 44. p. 969. 1914 und
Ann. d. Phys. 48. p. 177. 1915.
Ann. d. Phys. 48. p. 177. 1915.
Ann. d. Phys. 48. p. 186. 1915.
Arch. sc. phys. et nat. 32. p. 10. Fig. 5. 1911.
Biolog. Zentralbl. 28. p. 481. 1908;
Ch. Manguin, Compt. rend. 152. p. 1680. 1911;
D. Vorländer, Ber. d. D. chem. Ges. 40. p. 1972. 1907.
Das Kristallisationsmikroskop, Braunschweig 1910.
Die neue Welt d. flüssigen Krist. p. 165. 1911.
Die neue Welt der flüssigen Kristalle p. 149. 1911. Beispielsweise müßte sich Erhöhung der Löslichkeit an einzelnen Stellen durch Aufzehrung dieser Stellen seitens der schwerer löslichen äußern. Derartige Aufzehrungserscheinungen treten aber nicht auf.
Die neue Welt der flüssigen Kristalle p. 347. 1911;
Die neue Welt der flüssigen Kristalle p. 368. 1911;
E. Bose, Physik. Zeitschr. 10. p. 241. 1909;
E. Bose, Physik. Zeitschr. 8. p. 347. 1907 und
Eine ähnliche Zwillingsebene zeigt sich bei Kristalltropfen ( Physik. Zeitschr. 12. p. 540. 1911;
Elster-Geitel-Festschrift 1915. p. 381;
ferner für Paraazoxyzimtsäureäthylester in Wied. Ann. 19. p. 22. 407. 1906 u.
ferner Zeitschr. f. Elektrochem. 1905, Nr. 50, p. 955;
Flüssige Kristalle p. 40. Taf. 3 - 5. 1904;
Flüssige Kristalle Taf. 9. Figg. 2 u. 3. 1904.
G. Tammann, Ann. d. Phys. 4. p. 524. 1901
G. Vieth, l. c. 12. p. 546. 1911;
G. Wulff, Zeitschr. f. Kristallogr. 45. p. 209. 1908;
H. v. Wartenberg, Physik. Zeitschr. 12. p. 837. 1230. 1911;
Heidelb. Sitzungsber. 1911, Nr. 22. Taf. 4 - 5;
Intern. Zeitschr. f. Metallogr. 6. p. 224. 1914.
Internat. Zeitschr. f. Metallogr. 6. p. 217. 1914.
Molekularphysik 1. p. 65. 1888;
Molekularphysik 1. p. 826. 1888
Molekularphysik 1. p. 848. 1888.
O. Lehmann, Intern. Zeitschr. f. Metallogr. 6. p. 225. 1914.
O. Lehmann, „Die neue Welt der flüssigen Kristalle“, 1911, p. 346;
p725_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 48. p. 177. 1915.
p725_2) Vgl. mein Buch: „Flüssige Kristalle“, Leipzig 1904.
p725_3) O. Lehmann, Zeitschr. f. Kristallogr. 1. p. 97. 1877;
p725_4) Derselbe, Zeitschr. f. Kristallogr. 1. p. 120, 492 Anm. 1877;
p726_1) Vgl. dazu O. Lehmann, Ann. d. Phys. 47. p. 834. 1915.
p726_2) G. Tammann, Zeitschr. f. Elektrochem. p. 585. 1912;
p726_3) O. Lehmann, Zeitschr. f. Kristallogr 1. p. 110, 479. 1877;
p726_4) O. Lehmann, Physik. Zeitschr. 8. p. 386. 1907;
p728_1) O. Lehmann, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 15. p. 413 (Fig. 1). 1913.
p728_2) Derselbe, Wied. Ann. 24. p. 26. 1885;
p729_1) Fr. Reinitzer, Wiener Sitzungsber. 97. p. 167. 1888.
p729_2) O. Lehmann, Molekularphysik 2. p. 586. 1889.
p729_3) Derselbe, Zeitschr. f. physik. Chem. 4. p. 462. 1889.
p729_4) Derselbe, Kristallanalyse, Leipzig 1891;
p729_5) Derselbe, Zeitschr. f. physik. Chem. 56. p. 750. 1906;
p729_6) G. Quincke, Wied. Ann. 53. p. 632. 1894
p730_1) H. Diesselhorst, H. Freundlich u. W. Leonhard, Elster-Geitel-Festschrift 1915, p. 471 u.
p730_2) Tatsächlich ist dies nicht der Fall; denn im Gegensatz zum Vanadinpentoxydsol ist (meinen Untersuchungen zufolge) Reinitzers isotrope Flüssigkeit im Ruhezustand durchaus nicht wirklich isotrop wie das Vanadinpentoxydsol, und bei Strömung ändert es keineswegs den Grad seiner Doppelbrechung. Das Sol dagegen wird überhaupt nur durch mechanischen, elektrischen oder magnetischen Zwang doppeltbrechend, und zwar (bis zu einer gewissen Grenze) entsprechend der Größe dieses Zwanges. Daß das Sol keine einzige der sonstigen charakteristischen Eigenschaften der flüssigen Kristalle zeigt, sei nur nebenbei bemerkt. Es kann aber recht gut als Modell der amorphen (festen oder flüssigen) Stoffe dienen, welche meinen Untersuchungen zufolge ( Zeitschr. f. Kristallogr. 1. p. 97. 1877 u. später), im Gegensatz zur herkömmlichen Identitätstheorie der Aggregatzustände, stets Gemische verschiedener molekular-isomerer Modifikationen sein müssen und durch Zwang doppeltbrechend werden.
p730_3) Vgl. mein Buch: „Die neue Welt der flüssigen Kristalle“ 1911 und
p730_4) O. Lehmann, Zeitschr. f. physik. Chem. 18. p. 91. 1895;
p731_1) Eigene Untersuchungen, vgl. mein Buch „Molekularphysik“ 1. p. 522. 1888.
p731_2) G. Quincke, Wied. Ann. 53. p. 632. 1894
p732_1) O. Lehmann, Zeitschr. f. Kristallogr. 1. p. 433. 1877;
p732_2) Derselbe, Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1913, Nr. 13.
p732_3) Derselbe, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 8. p. 143. 1906;
p733_1) W. Nernst, Theoretische Chemie, 7. Aufl. 1913, p. 666, glaubt, zwischen flüssigen Kristallen und der Umwandlungstemperatur enantiotroper Modifikationen sei ein Zusammenhang vorhanden. Hier trifft dies nicht zu, da eine solche nicht existiert
p735_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 48. p. 177. 1915.
p735_2) Derselbe, Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911, Nr. 22. Taf. 2, Figg. 16 - 20; Taf. 3, Figg. 17 u. 18.
p736_1) O. Lehmann, Wied. Ann. 56. p. 786. 1895;
p736_2) Die öfters auch in neuester Zeit sich findende Angabe, die spontane Halbisotropie sei von Vorländer entdeckt worden, ist unrichtig. Derselbe hielt noch 1906 diese Strukturen, die er „dunkle Modifikationen“ nannte, für polymorphe Modifikationen. Nach der von ihm festgehaltenen Identitätstheorie des Polymorphismus müßten ihre Eigenschaften allerdings andere sein, was aber nicht zutrifft.
p737_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 12. p. 332. 1903;
p737_2) Derselbe, Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911, Nr. 22 § 8. p. 20.
p737_3) Sehr kleine freischwebende Kristalle scheinen die Form sehr schlanker Oktaeder mit gerundeten Kanten zu haben, also Raumgitterstruktur zu besitzen ( Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911, Nr. 22. Taf. 2. Nr. 13. Taf. 2. 1912.
p739_1) O. Lehmann, Physik. Zeitschr. 10. p. 553. 1909;
p739_2) Derselbe, Wied. Ann. 56. p. 771. 1895;
p740_2) O. Lehmann, Wied. Ann. 56. p. 786. Fig. 20 - 26. 1895;
p741_2) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 19. p. 409. Figg. 26 u. 27. 1906.
p742_1) Diese Zwillinge sind ebenfalls weniger stabil als die homogene Struktur und können deshalb von selbst in einfache Stäbchen übergehen. Vgl. O. Lehmann, Ann. d. Phys. 19. p. 409. Fig. 20. 1906;
p744_2) Vgl. besonders O. Lehmann, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 13. p. 341. 1911;
p745_1) O. Lehmann, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 16. p. 447. 1914;
p745_2) Derselbe, Ann. d. Phys. 20. p. 63. 1906;
p749_1) O. Lehmann, Wied. Ann. 56. p. 771. 1895;
p750_1) Schließlich tritt allerdings Gleichrichtung der Achsen (erzwungene Homöotropie) ein (vgl. „Flüssige Kristalle Kristalle“ 1904, Taf. 8; „Die neue Welt der flüssigen Kristalle“ 1911, p. 186).
p752_1) Photographien nach der Natur finden sich (bei Paraazoxybenzoesäureäthylester, wo die Struktur dieselbe ist) in meinem Buch: „Flüssige Kristalle“, 1904, Taf. 3, 4, 5;
p754_1) So drückten sich zuerst G. Friedel u. F. Grandjean l. c. aus.
p755_2) Vgl. O. Lehmann, Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911, Nr. 22. Taf. 4. Fig. 33;
p757_1) O. Lehmann, Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911, Nr. 22, Taf. 2.
p757_2) Derselbe, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 16. p. 443. 1914.
p757_3) Derselbe, Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1912, Nr. 13. Taf. 2, Fig. 34.
p758_1) O. Lehmann, l. c. 1911, Nr. 22. Taf. 5, Fig. 40b;
p758_2) Die früher gegebene Darlegung der Struktur öliger Streifen ( Phys. Zeitschr. 11. p. 579. 1910;
p759_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 12. p. 311. 1903;
p759_2) Photographien solcher vgl. Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911, Nr. 22, Taf. 5.
p760_1) Vgl. auch analoge Bildungen bei einfachen flüssigen Kristallen von Ammoniumoleathydrat, Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1912, Nr. 13. Taf. 2, Fig. 19; Taf. 3, Fig. 55.
p760_2) Vgl. die Anm. auf. p. 742.
p761_1) Früher glaubte ich solche vor der „Knickung“ gesehen zu haben („Die neue Welt der flüssigen Kristalle“, p. 184).
p761_2) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 19. p. 3, Figg. 29 - 34;
p762_1) O. Lehmann, Physik. Zeitschr. 14. p. 1134, Fig. 6. 1913.
p762_2) Vgl. mein Buch: „Flüssige Kristalle“, 1904, Taf. 1.
p762_3) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 20. p. 65 Fig. 3. 1906.
p763_1) O. Lehmann, Molekularphysik 1. p. 522. 1888;
p764_1) Vgl. auch O. Lehmann, Wied. Ann. 56. p. 788, Fig. 24. 1895, wo das Ausziehen eines Fadens aus einer Myelinform dargestellt ist.
p765_1) L. Gattermann, Ber. d. Deutsch. Chem. Ges. 23. p. 1738. 1890.
p765_2) O. Lehmann, Wied. Ann. 40. p. 401. 1890;
p765_3) Derselbe, Physik. Zeitschr. 12. p. 540. 1911;
p766_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 16. p. 161. 1905;
p766_2) Derselbe, Ann. d. Phys. 2. p. 676. 1900;
p767_1) O. Lehmann, „Flüssige Kristalle“, 1904. Taf. 36, Figg. 1 u. 4; Taf. 37, Figg. 1 u. 5;
p768_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 2. p. 682. 1900 u. 1915 im Druck;
p768_2) Derselbe, „Flüssige Kristalle“ 1904, Taf. 24 - 35;
p768_3) Derselbe, Ann. d. Phys. 39. p. 80. 1912;
Physik. Zeitschr. 10. p. 575. 1910;
Physik. Zeitschr. 11. p. 575. 1910.
Physik. Zeitschr. 12. p. 540. 1911;
Physik. Zeitschr. 12. p. 60. 1911;
Physik. Zeitschr. 13. p. 550. 1912;
Physik. Zeitschr. 14. p. 1131. 1913.
Physik. Zeitschr. 15. p. 617. 1914;
Physik. Zeitschr. 7. p. 579. 1906;
Physik. Zeitschr. 7. p. 722, 789. 1906.
Physik. Zeitschr. 8. p. 48. 1907;
Physik. Zeitschr. 9. p. 169. 1908;
Prometheus 25. p. 1. Fig. 3. 1913.
Prometheus 25. p. 4. 1913. Taf. 1, Figg. 1 u. 2.
Sitz. d. Bunsengesellschaft 1915.
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911, Nr. 22.
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911, Nr. 22. Taf. 1, Fig. 16b;
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911, Nr. 22. Taf. 1, Figg. 49 - 53.
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911, Nr. 22. Taf. 2 u. 3;
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911, Nr. 22. Taf. 4, Fig. 24.
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911, Nr. 22. Taf. 7.
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911, Nr. 22).
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1912, Nr. 13. Taf. 2.
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1912, Nr. 13. Taf. 4.
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1912, Nr. 13. Taf. 5 u. 6.
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1913, Nr. 13.
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1913, Nr. 13. Taf. 1 - 5;
Sitzungsber. d. Heildelb. Akad. 1911, Nr. 22. Taf. 4. u 5;
Sitzungsber. d. Heildelb. Akad. 1912, Nr. 13. Taf. 1.
Theoret. Chem. 5. Aufl. 1907, p. 633 u.
Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 13. p. 338. 1911;
Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 13. p. 338. 1911;
Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 15. p. 413. 1913;
Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 16. p. 443. 1914;
Vgl. auch G. Friedel u. F. Grandjean, Compt. rend. 151. p. 327. 442. 1910.
Vgl. O. Lehmann, Zeitschr. f. phys. Chem. 73. p. 619. 1910 und
W. Nernst, Diskussion, Zeitschr. f. Elektrochem. 12. p. 431. 1906
Wied. Ann. 24. p. 26. 1885;
Wied. Ann. 38. p. 398. 1889;
Wied. Ann. 41. p. 525. 1890;
Wo. Ostwald, Grundirß der Kolloidchemie 1909, p. 93, 123 u. a.
Zeitschr. d. Ver. d. Ing. 52. p. 387. 1908.
Zeitschr. f. Kristallogr. 52. p. 592. 1913;
Zeitschr. f. Kristallogr 10. Taf. I. Fig. 39. 1885;
Zeitschr. f. physik. Chem. 56. p. 754. 1906;
Zeitschr. f. physik. Chem. 73. p. 598. 1910;
„Die neue Welt der flüssigen Kristalle“, 1901, p. 373, Fig. 246.
„Die neue Welt der flüssigen Kristalle“, 1911, p. 186;
„Die neue Welt der flüssigen Kristalle“, 1911, p. 198), muß also dementsprechend abgeändert werden.
„Die neue Welt der flüssigen Kristalle“, 1911. p. 264;
„Die neue Welt der flüssigen Kristalle“ 1911, p. 175;
„Die neue Welt der flüssigen Kristalle“ 1914, p. 266 u. 368.
„Die scheinbar lebenden Kristalle“, 1907, p. 32, Figg. 43 u. 44;
„Die scheinbar lebenden Kristalle“, 1907, p. 36, Fig. 51.
„Die scheinbar lebenden Kristalle“, 1907;
„Die scheinbar lebenden Kristalle“, Esslingen 1907, p. 28. Figg. 29 u. 30; p. 34. Fig. 46; p. 57. Figg. 103 - 108;
„Flüssige Kristalle“, 1904, p. 74;
„Flüssige Kristalle“, 1904;
„Flüssige Kristalle“ 1904, p. 39 - 41;
„Flüssige Kristalle“ 1904, p. 41, Figg. 73a u. 73b;
„Flüssige Kristalle“ 1904, Taf. 17, 18, 19.
„Scheinbar lebende Kristalle“, p. 28, Figg. 29 u. 30.
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