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(vgl. Ann. d. Phys. 5. p. 236) und
(vgl. Ann. d. Phys. 8. p. 908);
(vgl. dazu Zeitschr. f. physik. Chem. 4. p. 462. 1889),
(vgl. Physik. Zeitschr. 8. p. 45. 1906);
(vgl. Viertelsjahrber. d. Wien. Ver. z. F. d. phys. u. chem. Unterr. 12. p. 250. 1907).
(vgl. Wied. Ann. 56. p. 771);
Ann. d. Phys. 12. p. 319. 1903;
Ann. d. Phys. 19. p. 409, Figg. 3, 5, 26, 29, 30 usw. 1906;
Ann. d. Phys. 20. p. 63. 1906;
Ann. d. Phys. 21. p. 384. 1906.
Ann. d. Phys. 25. p. 858. 1908 und
Ann. d. Phys. 35. p. 193. 1911;
Ann. d. Phys. 35. p. 210. 1911.
Ann. d. Phys. 39. p. 104, 110. 1912.
Ann. d. Phys. 44. p. 969. 1914.
Ann. d. Phys. 44. p. 972. 1914.
Ann. d. Phys. 8. p. 106. 1902
Aufl. 1909. p. 637
Das Flimmern an der Oberfläche von Kristalltropfen ( O. Lehmann, Physik. Zeitschr. 12. p. 543, Anm. 1911) dürfte auf rasch wechselnder Ätzung und Ergänzung infolge wechselnder Heftigkeit der molekularen Stöße seitens der umgebenden Flüssigkeit beruhen,
E. Bose, Phys. Zeitschr. 10. p. 231. 1909 schreibt zu Unrecht diese Einteilung Hrn. Schenck zu.
erklärt sich wohl durch besondere Größe und stark von Parallelstellung abweichende Lage der Moleküle. Ebenso der Einfluß magnetischer Kräfte auf lokale Trübungen ( O. Lehmann, Ann. d. Phys. 39. p. 90. 1912 und
F. Stumpf, Physik. Zeitschr. 11. p. 784. 1910;
ferner Zeitschr. f. Elektrochem. Nr. 50. p. 955. 1905;
Flüssige Kristalle 1904, Taf. 27 - 34;
G. Tammann, Ann. d. Phys. 4. p. 524. 1901
G. Wulff, Ann. d. Phys. 35. p. 182. 1911),
Intern. Zeitschr. f. Metallogr. 6. p. 219. 1914 usw.
J. Frick u. O. Lehmann, Physik. Technik, 6. Aufl. 1. 408. p. 197. 1890;
J. M. van Bemmelen, Zeitschr. f. anorg. Chem. 62. p. 1. 1909;
Lehrb. d. allg. Chem. II (2) 1. p. 404. 1896.
O. Bütchli, Untersuchung über die Mikrostruktur von Kieselsäuregallerten, Heidelberg Winter 1900;
P. Groth, Zeitschr. f. Kristallogr. 54. p. 65. 1914.
P. P. v. Weimarn, Kolloidchem. Beiheft 1. p. 367, Anm. 2. 1910;
P. P. von Weimarn, Grundzüge der Dispersoidchemie, Dresden 1911, p. 106.
p177_1) O. Lehmann, Wied. Ann. 25. p. 173. 1885;
p177_2) Vgl. „Die neue Welt der flüssigen Kristalle“ 1911. p. 82.
p177_3) l. c. p. 334.
p178_1) W. Nernst, Theoretische Chemie. 7. Aufl. 1913. p. 666.
p178_2) E. Bose, Physik. Zeitschr. 8. p. 516. 1907;
p178_3) O. Lehmann, Zeitschr. physik. Chem. 18. p. 95. 1895;
p178_4) Derselbe, Ann. d. Phys. 20. p. 77. 1906;
p179_1) O. Lehmann, Physik. Zeitschr. 11. p. 44. 1910;
p179_2) Über diesen allmählichen Übergang vgl. O. Lehmann, Molekularphysik 2. p. 208. 1889;
p179_3) G. Tammann, Ann. d. Phys. 37. p. 975. 1912.
p179_4) E. Bose, Physik. Zeitschr. 9. p. 709. 1908.
p180_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 19. p. 409, Fig. 20. 1906;
p180_2) Vgl. die Tafeln 4 und 5 in meinem Buch „Flüssige Kristalle“ 1904;
p181_1) O. Lehmann, Flüssige Kristalle und Theorien des Lebens, 1906. p. 31;
p181_2) Vgl. mein Buch „Flüssige Kristalle“, 1904.
p181_3) Derselbe, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 8. p. 143, 331. 1906;
p181_4) Derselbe, Physik. Zeitschr. 10. p. 553. 1909;
p181_5) Derselbe, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 16. p. 443. 1914.
p182_1) E. Bose schreibt die Entdeckung l. c. p. 232
p182_2) E. Bose, Physik. Zeitschr. 10. p. 232. 1909.
p182_3) The Svedberg, Kolloidzeitschr. 16. p. 103. 1915.
p183_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 12. p. 333. 1903;
p184_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 2. p. 649. 1900.
p184_2) Welches auch das Auftreten einer kritischen Temperatur für kontinuierlichen Übergang in Dampf verhindert, ebenso wie die Bildung halbbegrenzter Tropfen ( Wied. Ann. 43. p. 516. 1891).
p185_1) O. Lehmann, Molekularphysik 1. p. 271. 1889.
p185_2) Derselbe, Flüssige Kristalle, 1904. Taf. XVII - XX.
p185_3) Derselbe, Ann. d. Phys. 39. p. 80. 1912.
p186_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 35. p. 213. 1911;
p187_1) Vgl. auch O. Lehmann, Zeitschr. f. Physik. Chem. 5. p. 430. 1890;
p187_2) Derselbe, Zeitschr. physik. Chem. 56. p. 750. 1906;
p187_3) Derselbe, Ann. d. Phys. 43. p. 112. 1914.
p187_4) Vgl. z. B. Intern. Zeitschr. f. Metallogr. 6. p. 219. 1914.
p188_1) O. Lehmann, Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1913, Nr. 13;
p188_2) Derselbe, Molekularphysik 1. p. 525. 1888;
p189_1) Vgl. hierzu O. Lehmann, Physik. Zeitschr. 14. p. 1134. 1913. Fig. 6.
p189_2) Derselbe, Ann. d. Phys. 19. p. 22, 407;
p189_3) Derselbe, Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1913, Nr. 13. p. 29;
p190_1) W. Ostwald, Zeitschr. f. physik. Chem. 18. p. 305. 1895;
p190_2) Wo. Ostwald, Kolloidzeitschr. 8. p. 270. 1911.
p190_3) Zuerst von mir selbst in Molekularphysik 2. p. 589. 1889
p190_4) The Svedberg, Physik. Zeitschr. 9. p. 708. 1908.
p190_5) Vgl. auch meine Schrift: „Die Beweise für die Existenz von Molekülen und die Sichtbarmachung der Molekularstruktur von Kristallen durch Röntgenstrahlen“, Verh. d. Karlsr. nat. Ver. 25. p. 41. 1912.
p191_1) Wo. Ostwald rechnet solche Mischungen l. c. auch zu den Isodispersoiden.
p191_2) Daß sich unter Umständen bei flüssigen Kristallen das Tyndallphänomen zeigt (vgl. „Die neue Welt der flüssigen Kristalle“ 1911, p. 242, Anm. 2 (geschrieben 1910);
p191_3) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 2. p. 649. 1900;
p191_4) W. Nernst, Theoret. Chemie, 7. Aufl. p. 666. 1913.
p191_5) W. Nernst, l. c. p. 298;
p192_1) O. Lehmann, Ann. d. Phys. 47. p. 832. 1915.
Physik. Zeitschr. 10. p. 32, 230. 1909.
Physik. Zeitschr. 12. p. 540. 1911;
Physik. Zeitschr. 12. p. 540. 1911;
Physik. Zeitschr. 12. Taf. VII, Fig. 10;
Physik. Zeitschr. 13. p. 550. 1912;
Physik. Zeitschr. 13. p. 550. 1912).
Physik. Zeitschr. 14. p. 1128. 1913;
Physik. Zeitschr. 14. p. 1131, Fig. 1; p. 1133, Fig. 3a, b. 1913;
Physik. Zeitschr. 14. p. 1134. 1913;
Physik. Zeitschr. 15. p. 621. 1914;
Physik. Zeitschr. 7. p. 722, 789. 1906.
Physik. Zeitschr. 7. p. 725. 1906;
Physik. Zeitschr. 8. p. 42. 1906;
Physik. Zeitschr. 9. p. 707. 1908;
Prometheus 25. p. 1, Taf. 1 (Photographien nach der Natur) 1913.
R. Reiger, Sitzungsber. d. Physik.-med. Soz. Erlangen 38. p. 240. 1906;
R. Zsigmondy, Zeitschr. f. anorg. Chem. 71. p. 356. 1911;
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911, Nr. 22;
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911. Nr. 22;
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1911. Nr. 22. Taf. VIII, Fig. 74.
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1912. Nr. 13. Taf. 2. Fig. 21.
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1912 Nr. 13;
Sitzungsber. d. Heidelb. Akad. 1913 Nr. 13;
sodann von G. Quincke, Wied. Ann. 53. p. 632. 1894
Theoret. Chem. 5. Aufl. 1907. p. 633 und
Umschau 14. p. 950. 1910.
Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 13. p. 338. 1911;
Verh. d. Deutsch. physik. Ges. 15. p. 413. 1913.
Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 15. p. 413. 1913. Vgl. ferner die Tafeln 10 - 35 in meinem Buch „Flüssige Kristalle“ 1904. Noch nicht veröffentlichte Versuche haben weiter ergeben: Die Basis eines Doppelkonus ist Zwillingsebene, in welcher entgegengesetzt liegende hemimorphe Moleküle zusammenstoßen. Basis und Achse sind gleichwertig; beide können in Ellipsen übergehen. Häufig ist jede solche zugleich die Achse zweier dicht aneinander grenzender konischer Störungen ( kettenförmige Aneinanderreihung). Im Normalfall ist der ganze Raum von sich berührenden Doppelkegeln erfüllt, deren Achsen entweder parallel sind oder zueinander senkrecht stehen, derart, daß je sechs ein Oktaeder bilden. Die übrigbleibenden Zwischenräume sind mit Aggregaten geradliniger Molekülreihen ausgefüllt. Durch Aneinanderreihung sehr schlanker konischer Störungen können Streifungen, fächerartige Strukturen und Übergänge zu Sphärokristallen entstehen. Die gröberen Fasern, die man schon in natürlichem Licht sieht (bei Ammoniumoleat besonders bei Verwendung von Anisol als Lösungsmittel), sind sehr schlanke konische Störungen. Beim Fließen bleiben alle Molekülreihen (Verlauf der Auslöschungsrichtungen) geradlinig, es. tritt nur Änderung der Zahl, Art, Größe und Gruppierung der Kegel ein.
Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 15. p. 420. 1913.
Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 8. p. 143, 331. 1906;
W. Bachmann, Zeitschr. f. anorg. Chem. 71. p. 125. 1911;
W. Nernst, Diskussion, Zeitschr. f. Elektrochem. 12. p. 431. 1906
W. Ostwald, Lehrb. d. allg. Chem. II (2) 1. p. 671. 1896.
Wied. Ann. 56. Taf. 4, Fig. 13a;
wie solche auch durch die Brownsche Wimmelbewegung zum Ausdruck kommt, und ebenso das (von Ch. Mauguin, Compt. rend. 154. p. 1359. 1912) beobachtete Flimmern zwischen gekreuzten Nicols.
Zeitschr. f. physik. Chem. 73. p. 598. 1910.
Zeitschr. physik. Chem. 71. p. 355. 1910;
Zeitschr. physik. Chem. 73. p. 598. 1910.
zu Unrecht Hrn. Vorländer zu Vgl. O. Lehmann, Physik. Zeitschr. 7. p. 393 Anm. und p. 578. 1906;
„Die neue Welt der flüssigen Kristalle“, 1911. p. 346ff.
„Die neue Welt der flüssigen Kristalle“ 1911. p. 368;
„Die neue Welt der flüssigen Kristalle“ 1911. p. 73, 89;
„Die scheinbar lebenden Kristalle“, Eßlingen 1907;
„Die scheinbar lebenden Kristalle“, Eßlingen 1907. p. 26.
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