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- Barkla u. Collier, Phil. Mag. 23. p. 990. 1912.
C. R. T. 158. p. 177. 1914.
p868_1) M. de Broglie, C. R. 17. Nov. 1913,
p868_2) W. H. Bragg, Phil. Mag. 27. p. 881. 1914.
p870_1) J. Herweg, Ber. d. Deutsch. Phys. Ges. 1914. p. 79.
p870_2) J. Moseley, Phil. Mag. 1914. p. 703.
p876_1) E. Wagner, Phys. Zeitschr. 14. p. 1232. 1913.
p876_2) Moseley und Darwin, Phil. Mag. 26. p. 219. 1913.
p876_3) M. de Broglie, C. R. T. 158. p. 177. 1914.
p876_4) Vgl. die Bemerkung bei de Broglie, C. R. 158. p. 1494. 1914.
p878_1) Ch. Barkla, Phil. Mag. und Starks Jahrbuch 5.
p878_2) M. de Broglie, C. R. 25. Mai und 15. Juni 1914, p. 1785.
p878_3) Ch. Barkla u. Sadler, Phil. Mag. 17. p. 739.
p878_4) Ch. Barkla, Starks Jahrbuch 1910, p. 12.
p878_5) de Broglie hat am Cu einen Absorptionsversuch bereits mit Erfolg angestellt; vgl. C. R. p. 1494. 1914.
p880_1) Diese Bemerkung trifft auch die Interpretation der von P. Ewald und E. Keller (Ann. d. Phys. 46. p. 163) gegebenen Kurven. insoweit sie darin ein "angenähertes Bild" dieser Intensitätsverteilung erblicken. Denn auch ihre Versuche benutzen die Bromsilberplatte. Keller findet in Fig. 3 bei derselben Wellenlänge, wo die Silberbandkante scharf und unsymmetrisch auftritt, runde Schwärzungsmaxima. Die Brombandkante ist vielleicht in den Kurven 11, 12, 13 angedeutet. Ein Vergleich der Kellerschen Kurven mit unserem Spektrum zeigt die Vorzüge der Drehmethode in überzeugender Weise.
p882_1) C. Chapmann, Proc. Roy. Soc. 88. p. 24. 1913.
p883_1) W. Kossel, Verh. d. D. Phys. Ges. 1914. p. 906.
p884_1) M. Siegbahn, Phys. Zeitschr. 15. p. 754. Fig. 2.
p886_1) Nach Moseley extra- und intrapoliert.
p886_3) Ch. Barkla, Phil. Mag. 16. p. 550.
p887_1) J. Moseley u. G. Darwin, Phil. Mag. 26. p. 225. 1913.
p888_1) A. Einstein, Ann. d. Phys. 17. 1905.
p889_1) W. Kossel, Verh. d. D. Phys. Ges. 1914. p. 953.
T. 157. p. 924;
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