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Ann. d. Phys. 12. p. 490. 1903.
auch Nobelvortrag. Barth, Leipzig 1906.
danach ist das spezifische Absorptionsvermögen des Wasserstoffs (cm-1 bei 1 mm Hg-Druck) für einen 100 Voltstrahl 6,01, für einen 1000-Voltstrahl 1,2 - beide Male rund 1/3 von dem der Luft (statt 1/14 nach der Dichte).
J. Silbermann, Heidelberger Diss. 1912.
p1_1) Teil I aus den Sitzungsberichten der Heidelberger Akad. d. Wiss., math.-nat. Klasse, 15. Abhandl. vom 27. Mai 1913;
p1_2) In dieser Weise ist der Name sekundäre Kathodenstrahlung auch in sämtlichen Untersuchungen des Hrn. Lenard aufgefaßt.
p12_1) P. Lenard, Ann. d. Phys. 2. p. 359 ff. 1900.
p15_1) P. Lenard, Ann. d. Phys. 8. Fig. 2 (Kurve für Ruß). 1902.
p17_1) P. Lenard, Ann. d. Phys. 12. p. 474 ff. 1903.
p17_2) P. Lenard, Ann. d. Phys. 15. p. 485 ff. 1904.
p18_1) Vgl. hierzu S. Bloch, Kin. Gastheorie, p. 322. 1899.
p2_1) P. Lenard, Ann. d. Phys. 8. p. 1902.
p2_2) Wir heben diese Experimentalergebnis besonders hervor, da es in den Arbeiten der Herren Townsend, Bishop und Partzsch (auf die wi noch zurückommen) nicht beachtet zu sein scheint.
p22_1) W. Kossel, l. c.
p22_2) P. Lenard, Ann. d. Phys. 12. 1903.
p23_1) Strutt, Phil. Trans. A. p. 196. 1901.
p23_2) Vgl. hierzu P. Lenard, Ann. d. Phys. 12. 1903. Tab. XXXVI, p. 732;
p23_3) W. Kossel, l. c.
p23_4) P. Lenard, Wied. Ann. 56. 1895;
p23_5) Über die Abweichungen vom Massenproportionalitätsgesetz vgl. A. Becker, Ann. d. Phys. 17. p. 388. 1905 u.
p24_1) P. Lenard, Ann. d. Phys. 12. p. 714. 1903.
p24_2) P. Lenard, Heidelberger Akad. d. Wiss., math.-nat. Kl. 1911, 12. Abhandlung, p. 9.
p24_3) J. Robinson, Ann. d. Phys. 31. p. 769. 1910.
p26_1) Vgl. hierzu die Diskussion der Fehlerquellen bei P. Lenard l. c. 1903.
p27_1) Dieses Resultat wurde bereits in den Ann. d. Phys. 40. p. 391. 1913 von Hrn. Lenard bekannt gegeben.
p27_2) Vgl. P. Lenard, Ann. d. Phys. 8. Fig. 2. 1902.
p3_1) O. v. Baeyer, Verh. d. D. Phys. Ges. p. 96 ff. 1908.
p3_2) A. Wehnelt, Ann. d. Phys. 14. p. 425. 1904.
p3_3) Vgl. Elster u. Geitel, Wiener Ber. 97. (2a) p. 1175. 1888.
p3_4) H. Dember, Ann. d. Phys. 30. 1909.
p3_5) Nach P. Lenard u. C. Ramsauer, Heidelberger Akad. d. Wiss. 16. Abhandlg. p. 27. 1911 Könnte es sich bei diesem lichtelektrischen Kanalstrom um Kathodenzerstäunbung unte Mitwirkung des Dampfresiduums oder um direkte trägerbildende Wirkung des Lichtes auf das Dampfresiduum handeln.
p4_1) J. Franck u. G. Hertz, Ber. d. D. Phys. Ges. Heft 2. 1913.
p4_2) Der hierauf bezügliche Teil meiner Versuche ist im Ansuche ist im Anschluß an das Erscheinen der Arbgeit der Herren Franck und Hertz bereits zm 27. Mai 1913 der Heidelberger Akad. d. Wiss., math.-nat. Klasse, vorgelegt wordon.
p4_3) J. S. Townsend, The Theory of Ionisation of Gases by Colision, London 1910.
p5_1) S. Bishop, Phys. Zeitschr. 12. p. 1148. 1911.
p5_2) A. Partzsch, Ann. d. Phys. 40. p. 157. 1913.
p5_3) W. Kossel, Ann. d. Phys. 37. p. 397. 1912.
p5_4) Die Moleküle des Gases beeinflussen den Vorgang 1. durch Störung der steitigen Beschleunigung der Elektronen (vgl. die zweite Fußnote dieses Abschnittes) und 2. können die geladenen Moleküle selbst trägerbildend wirden.
p6_1) Vgl. hierzu bereits P. Lenard, Ann. d. Phys. 8. p. 189 (Note) 1902,
p7_1) Käuflich bei Deesaga in Heidelberg.
p9_1) Angefertigt nach den Erfahrungen der Herren K. Scheel und W. Heuse, Zeitschr. f. Instrumentenk., Jahrg. 29, p. 46.
p9_2) Das Nähere heirüber vgl. in der Dissertation.
Teil II - IV gekürzte Heidelberger Diss. vom 18. Februar 1914.
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