- Autor(in)
- Referenz
-
p1531_1) Vgl. z. B. O. Bartenstein, Ann. d. Phys. 10. p. 201. 1909.
p1531_2) K. F. Lindmann, Ann. d. Phys. 7. p. 824. 1902.
p1531_3) E. Sarasin u. L. de la Rive, Arch. Genéve (3) 29. p. 358, 442. 1893.
p1532_1) V. Bjerknes, Bih. K. Svenska V. A. Handl. 20. I, Nr. 4 u. 5. 1895.
p1532_2) S. Lagergren, Über elektrische Energieausstrahlung. Diss. Upsala. 1902.
p1532_3) F. Kiebitz, Ann. d. Phys. 5. p. 890. 1901.
p1532_4) F. Conrat, Ann. d. Phys. 22. p. 662. 1907.
p1532_5) D. Roschansky, Ann. d. Phys. 36. p. 281. 1911.
p1533_1) B. Mack, Ann. d. Phys. 34. p. 969. 1911.
p1533_2) V. Bjerknes, l. c. Nr. 5, p. 9.
p1533_3) S. Lagergren, Bih. K. Svenska V. A. Handl. 23. I., Nr. 4, p. 6.
p1533_4) F. Kiebitz, l. c.
p1533_5) F. Conrat, l. c.
p1541_1) ω ist hier, wie auch unten p. 1553, ohne Rücksicht darauf berechnet, daß der Isochronitätspunkt mit der Spitze der Resonanzkurve nicht genau zusammenfällt.
p1548_1) Wir können hier von der elektrischen Leitfähigkeit des Fußbodens absehen, weil sie zu klein ist, um sich neben der Dielektrizitätskonstante geltend machen zu können. Die Eisenbalken sind auch ohne Bedeutung, denn die Reflexion findet hauptsächlich an der Oberfläche des Fußbodens statt (vgl. p. 1551).
p1549_1) Die Interferenzkurve wurde mit R = 52 aufgenommen, also mit einem Resonator, dessen Länge wahrscheinlich um 1,5 cm größer als die des abgestimmten Resonators ist (Vgl. Fig. 7). Die Interferenzkurve gab deshalb als Wert der halben Wellenlänge nicht 54, sondern 55 cm (multiple Resonanz). Da die Intensitätskurve jedoch mit R = 52 bestimmt wurde, ist der letzte Wert für die Berechnungen angewandt worden.
p1554_1) Vgl. A. Garbasso, Atti. Acc. Sc. Torino. 30. p. 189. 1894 - 95.
p1554_2) K. F. Lindmann, Ann. d. Phys. 38. p. 523. 1912.
p1558_1) F. Kiebitz, l. c.
p1558_2) F. Conrat, l. c., p. 687.
p1558_3) S. Lagergren, Wied. Ann. 64. p. 309 ff. 1898.
- Seitenbereich
-
1531 - 1560
- Artikel-Typen
- Forschungsartikel