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die auch S. Ratnowsky, Ann. d. Phys. 38. p. 637. 1912 befolgt.
Ferner M. Born u. Th. v. Kármán, Physik. Zeitschr. 13. p. 297. 1912, welche gezeigt haben, daß bei Berücksichtigung des Koppelungseinflusses keine scharfe Eigenfrequenz des Atoms errechnet wird, wohl aber eine Anhäufung der Frequenzen bei gewissen höchsten Grenzwerten, die von derselben Größenordnung sind, wie die nach unserem Näherungsverfahren berechnete Frequenz. Auf diese interessante Ergebnis näher einzugehen, war nicht mehr möglich, da die vorliegende Abhandlung bereits abgeschlossen war.
J. Koenigsberger, Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 14. p. 275. 1912.
p257_1) G. Mie, Ann. d. Phys. 11. p. 657. 1903.
p258_1) E. Grüneisen, Ann. d. Phys. 33. p. 1239. 1910;
p258_2) Vgl. z. B. Th. W. Richards, Joun. Chem. Soc. 99. p. 1201. 1911 (Faraday Lecture).
p258_3) F. Haber, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 13. p. 1117. 1911.
p258_4) E. Madelung, Physik. Zeitschr. 13. p. 489. 1912.
p259_1) E. Grüneisen, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 13. p. 836. 1911;
p260_1) A. Einstein, Ann. d. Phys. 22. p. 184. 1907.
p263_1) A. Einstein, Ann. d. Phys. 22. p. 180. 1907.
p263_2) Vgl. A. Einstein, Ann. d. Phys. 35. p. 679. 1911.
p265_2) Vgl. A. Einstein, Ann. d. Phys. 34. p. 172. 1911.
p268_2) Die früher von mir (Verh. d. D. Phys. Ges. 13. p. 843. Gleichung (6), 1911 mitgeteilte Gleichung für v2 entspricht einer weniger strengen Betrachtungsweise,
p271_1) S. Ratnowsky, Ann. d. Phys. 38. p. 637. 1912.
p271_2) M. Planck, Sitzungsber. d. Berl. Akad. 1908. p. 633.
p272_1) E. Grüneisen, Ann. d. Phys. 26. p. 398. 1908.
p272_2) Vgl. P. W. Bridgman, Proc. of the Am. Acad. 47. p. 368. 1911.
p272_3) Vgl. A. Einstein, Ann. d. Phys. 35. p. 690. 1911.
p275_1) A. Einstein, l. c.;
p276_1) Vgl. S. Ratnowsky, l. c. p. 642. In dieser Arbeit ist offenbar ein Versehen untergelaufen, indem E als Gesamtenergie, U als Schwingungsenergie bezeichnet ist. Es muß umgekehrt heißen.
p277_1) E. Grüneisen, Ann. d. Phys. 26. p. 397. 1908.
p282_1) E. Grüneisen, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 13. p. 500. 19°.
p283_1) E. Grüneisen, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 13. p. 491.und 836. 1911;
p284_1) Vgl. E. Grüneisen, Ann. d. Phys. 33. p. 1269 ff. 1910.
p286_1) Vgl. hierzu M. Thiesen, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 10. p. 410.u. 415. 1908.
p286_2) L. Holborn und A. Day, Ann. d. Phys. 4. p. 104. 1901;
p286_3) W. Nernst u. F. A. Lindemann, l. c.
p287_1) Zusammenstellung der Literatur: Ann. d. Phys. 33. p. 34. 1910.
p287_2) Ch. L. Lindemann, Phys. Zeitschr. 12. p. 1197. 1911.
p288_1) Vgl. hierzu u. a. F. Richarz, Zeitschr. f. anorg. Chem. 58. p. 356. 1908;
p288_3) E. Grüneisen, Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 13. p. 426. 1911.
p289_1) Vgl. G. Mie, l. c.
p289_2) E. Grüneisen, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 14. p. 322. 1912.
p291_1) A. Einstein, Ann. d. Phys. 34. p. 170. 1911.
p291_2) E. Madelung, Gött. Nachr. 1909. p. 100.
p291_3) W. Sutherland, Phil. Mag. (6) 20. p. 657. 1910.
p292_1) E. Grüneisen, Verh. d. D. Phys. Ges. 13. p. 844. Gl. (8 1911.
p292_2) Vgl. auch S. Ratnowsky, l. c. Gl. (11).
p293_1) W. Nernst u. F. A. Lindemann, l. c.
p293_2) F. Koref, Physik. Zeitschr. 13. p. 183. 1912.
p294_2) Der Ausdehnungskoeffizient ist von Fizeau an geschmolzenem Si gemessen, die Atomwärme bezieht sich auf kristallisiertes Si. Deshalb ist vielleicht die Kombination der Zahlen nicht einwandfrei.
p295_1) E. Grüneisen, Ann. d. Phys. 33. p. 33. 1910.
p295_2) M. Thiesen, Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 10. p. 410. 1908.
p298_1) F. A. Lindemann, Physik. Zeitschr. 11. p. 609. 1910;
p299_1) Vgl. die Zusammenstellung von A. Eucken, Jahrbuch d. Radioaktivität u. Elektronik 8. p. 505. 1912.
p299_2) E. Grüneisen, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 13. p. 845. 1911.
p300_1) A. Einstein, Ann. d. Phys. 35. p. 690. 1911;
p301_1) Vgl. auch L. Boltzmann, Vorlesungen über Gastheorie 1. § 1. Leipzig 1896.
p304_1) E. Grüneisen, Verh. d. Deutsch. physik. Ges. 13. p. 846. 1911.
p304_2) E. Grüneisen, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 14. p. 322. 1912.
Physik. Ges. 14. p. 322. 1912.
Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 13. p. 491. 1911;
vgl. auch Sitzungsber. d. Berl. Akad. 1911. p. 318.
vgl. hierzu noch die neuere Arbeit von P. W. Bridgman, Proc. of the Amer. Acad. 47. p. 347. 1911.
W. Dittenberger, Zeitschr. d. Ver. D. Ing. 46. p. 1532. 1902.
W. Nernst, Physik. Ges. 13. p. 921. 1911.
W. Nernst u. F. A. Lindemann, Sitzber. d. Berl. Akad. 1911. p. 494.
W. Nernst u. F. A. Lindemann, Zeitschr. f. Elektrochemie 17. p. 817. 1911.
- Seitenbereich
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0257 - 0306
- Zusammenfsg.
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1. Die Voraussetzungen der Theorie. 2. Die potentielle Energie des Mol. 3. Direktionskraft und Frequenz des einzelnen Atoms. 4. Über den Wert der Funktion Φ. 5. Die Änderung der Frequenz mit Temperatur und Druck. 6. Die Zustandsgleichung des festen Körpers. 7. Isochorische Zustandsänderung. 8. Atomwärme, Schwingungsenergie und Entropie als Funktionen von Temperatur und Druck. 9. Adiabatische Zustandsänderung. 10. Isotherme Zustandsänderung. 11. Isopiestische Zustandsänderung (Thermische Ausdehnung). 12. Die Sublimationswärme beim absoluten Nullpunkt. 13. Berechnung der Frequenz aus der Kompressibilität oder aus dem Grenzverhältnis von Atomwärme und Ausdehnungskoeffizient. 14. Die Ausdehnung der Theorie auf höhere Temperaturen. 15. Volumänderung zwischen Nullpunkt und Schmelzpunkt. 16. Das Verhältnis der mittleren Schwingungsamplitude zur Volumausdehnung. Raumerfüllung der Atome. 17. Beziehung zwischen Frequenz und Schmelzpunkt. 18. Beziehung zwischen Kompressibilität und Schmelztemperatur. 19. Über den Schmelzvorgang und die Schmelzwärme.
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