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p29_1) Auszug aus einer Münchener Dissertation.
p29_2) A. Sommerfeld, Ann. d. Phys. p. 665. 28. 1909. Für eine kurze Zusammenfassung und eine weitere Untersuchung der Zuverlässigkeit der Annahme vollkommener Leitfähigkeit vgl. auch Jahrb. d. darhtlosen Telegraphie 1910.
p29_3) J. W. Nicholson, Jahrb. d. drahtlosen Telegraphie 1910.
p29_4) H. Poincare, Rendiconti Palermo. 29. 1910.
p29_5) J. W. Nicholson, Phil. Magazine April, Juli 1910, Jan. 1911.
p30_1) In meiner Dissertation habe ich zwei Punkte seiner Arbeit genauer bezeichnet, die mir unrichtig bzw. unbewiesen scheinen. Vgl. Diss. Kap. IV. § 5 (bei B. G. Teubner 1910).
p30_2) Wegen des Beweises derselben vgl. meine Dissertation Kap. II oder Jahresbericht der deutschen Mathematiker-Vereinigung 20. p. 353. 1911.
p31_1) P. Debye, Math. Ann. 67. p. 535. 1909. Sitzungsber. d. Kgl. Bayr. Ak. d. Wiss. München 1910.
p31_2) bedeutet den reellen Teil der eingeklammerten Größe.
p33_1) P. Debye, „Lichtdruck auf Kugeln von beliebigem Material.“ Ann. d. Phys. 30. p. 62. 1909. Wir bemerken auch, daß von den zwei Potentialen, die bei Debye vorkommen, eines, II2, in unserem Falle wegen der Symmetrie verschwindet.
p34_1) A. Sommerfeld, l. c. p. 679.
p35_1) P. Debye, Ann. d. Phys. 30. p. 65. 1909.
p35_2) N. Nielsen, Handbuch der Zylinderfunktionen. p. 17.
p36_1) Kap. II. Vgl. auch Jahresbericht der deutschen Mathematiker- Vereinigung l. c.
p37_1) Die Darstellung (18) bzw. (21) gilt im Intervall (0, π) mit Ausnahme des Punktes θ = π. Vgl. Dissertation.
p41_1) E. Heine, Handb. d. Kugelfunktionen 1. § 85. Gleichung (57).
p42_1) Kap. 4 § 3.
p43_1) P. Debye, Math. Ann. 67. p. 535. 1909;
p43_2) Man kann diese Formeln leicht aus den Debyeschen Formeln für Hα2 (ρ) ableiten. Man findet sie auch in einer Abhandlung von Hrn. P. Debye, Ann. d. Phys. 30. p. 119. 1909.
p44_1) Dissertation Kap. IV § 4.
p44_2) Näheres in der Dissertation Kap. IV. § 2, b.
p45_2) Vgl. z. B. Jahnke u. Emde, Funktionentafeln p. 81.
p47_1) Kap. IV. § 4.
p48_2) Der konstante Faktor 2 entspricht der Spiegelwirkung unserer vollkommen leitenden Erde, der zufolge unser II1 in der Nähe von Θ = 0 in das Doppelte des primären Potentiales (11) übergeht. Vgl. hierzu H. von Hörschelmann, Diss. München 1911. p. 18.
Sitzungsber. d. k. Akad. d. Wiss. München 1910.
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0029 - 0050
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- Forschungsartikel