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Ann. d. Phys. 20. p. 199. 1906;
p108_2) M. Planck, „Vorlesungen“ § 150.
p110_1) Diesen Ausdruck gebraucht Hr. Planck in seiner Arbeit „Eine neue Strahlungshypothese“, Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 13. p. 142. 1911; an jener Stelle wird diesem Ausdruck jedoch eine stärker präzisierte Bedeutung gegeben als es hier in meiner Absicht liegt.
p111_1) Vgl. A. Einstein, Ann. d. Phys. 17. p. 132 [6]. 1905;
p111_2) Dieses Problem hatte ich schon 1906 ( Physik. Zeitschr. 7. p. 528.) formuliert, hatte aber damals noch nicht bemerkt, daß γ (ν, E) immer die Gestalt G (E/ν) haben muß.
p112_2) Als vor kurzem Hr. Planck in seinem Aufsatz „zur Theorie der Wärmestrahlung“ Ann. d. Phys. 31. p. 758. 1910 zur Einsteinschen Fassung der Lichtquantenhypothese Stellung nahm, legte er das Hauptgewicht darauf zu zeigen, daß seiner Theorie die Annahme C fremd ist.
p94_1) Lord Rayleigh, Phil. Mag. 1902. p. 339. Lord Rayleigh zeigt, wie man mit Hilfe der von ihm gegebenen Gleichungen das Boltzmann-Stefansche Gesetz ableiten kann. - Die Gleichungen (9), (10) liefern aber auch die bequemste Ableitung für das Wiensche Verschiebungsgesetz.
p95_1) Es ist leider üblich geworden zu sagen, daß die Boltzmannsche Gewichtswahl die einzig mögliche ist, falls das betrachtete System dem Hamiltonschen Prinzip und damit dem Liovilleschen Theorem gehorcht. Diese - für die nächste Zeit wohl unausrottbare Behauptung - ist völlig unbegründet. Sie würde nur erst dann die einzig mögliche sein, wenn überdies die Hypothese zugegeben wird, daß das System - sich selbst überlassen - schließlich „durch“ (!) jede mit der gegebenen Totalenergie verträgliche Phase geht (Ergodenhypothese). - Vgl. Math. Enc. IV. 32. - Formell kann man überigens die Einführung einer nicht konstanten Gewichtsfunktion vermeiden, indem man an Stelle dessen bei der Aufsuchung des Minimums von H entsprechende Nebenbedingungen einführt. Vgl. P. Ehrenfest, Physik. Zeitschr. 7. p. 528. 1906.
Physik. Zeitschr. 10. p. 185. 1909.
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0091 - 0118
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