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Ann. d. Phys. 10. p. 225. 1903.
Ann. d. Phys. 24. p. 305. 1907.
Energie dans le spectre visible de l'etalon Hefner, Upsala 1903;
F. E. Martens, Verhandl. d. Physik. Ges. Berlin 1. p. 280. 1899.
O. Tumlirz, Wiener Ber. 98. (II a) p. 826. 1889;
p1017_1) J. Thomsen, Pogg. Ann. 125. p. 348. 1865.
p1017_2) O. Tumlirz u. A. Krug, Wiener Ber. 97. (II) p. 1521. 1888;
p1017_3) H. v. Hefner-Alteneck, Elektrot. Zeitschr. 5. p. 20. 1884.
p1017_4) O. Tumlirz, Wiener Ber. 112. (IIa) p. 1382. 1903.
p1017_5) S. P. Langley, Energie and Vision, p. 3. 1888.
p1017_6) K. Ångström, Wied. Ann. 67. p. 647. 1899;
p1018_1) L. Holborn u. S. Valentiner, Ann. d. Phys. 22. p. 1. 1907.
p1018_2) F. Leder, Inaug.-Diss. Kiel 1907;
p1018_3) R. Ladenburg, Physik. Zeitschr. 7. p. 696. 1906.
p1018_4) A. König, Verhandl. d. Physik. Ges. Berlin 4. p. 50. 1885;
p1018_5) F. F. Martens u. F. Grünbaum, Ann. d. Phys. 12. p. 984. 1903.
p1021_1) L. Ladenburg, l. c.
p1021_2) Die Reflexion der Flamme ist, da sie ihres kleinen Betrages wegen (vgl. F. Kurlbaum, Physik. Zeitschr. 3. p. 332. 1902) nicht mit Genauigkeit getrennt meßbar ist, in den Absorptionswerten mit einbegriffen. Ihre gesonderte Berücksichtigung würde jedenfalls keine über die Grenzen der Genauigkeit hinausreichende Veränderung des relativen Verlaufes der Absorptionskurve herheiführen und deshalb die hieraus abgeleiteten Temperaturwerte nicht merklich verändern.
p1022_1) W. Rosicky, Wiener Ber. 78. (II) p. 417. 1878.
p1022_2) K. Ångström, Wied. Ann. 36. p. 715. 1889.
p1022_3) J. Stark, Wied. Ann. 62. p. 353. 1897.
p1025_1) In der Hefnerlampe verbrennen pro Minute 0,157 g Amylacetat, was einer Kohlenstoffmenge von 0,001 68 g pro Sekunde entspricht. Daß diese Menge in ihrem Gesamtbetrag in der Flamme als fest ausgeschiedener Kohlenstoff sich finden wird, ist nicht anzunehmen. Wird eine kühl gehaltene Metallplatte einige Zeit über die Flamme gedeckt, so scheiden sich an derselben nur etwa 2,7 Proz. allen verbrauchten Kohlenstoffs ab. Nimmt man an, daß der doppelte Betrag an festem Kohlenstoff sich im Innern der Flamme findet und daß dieser mit einer Geschwindigkeit von etwa 40 cm/sec [was nach den für die Bunsenflamme von mir früher (Ann. d. Phys. 24. p. 823. 1907) gefundenen Geschwindigkeitswerten ein möglicher Fall ist] durch den betrachteten Flammenquerschnitt von 0,58 cm2 - entsprechend einer aus dem photographischen Bild der Flamme entnommenen Flammendicke von 0,762 cm - hindurchgeht, so berechnet sich die Dichte des Kohlenstoffs an der betrachteten Stelle im Flammeninnern zu 0,000 003 9 g/cm3, und es wird das Verhältnis der Dichten des Kohlenstoffs in porösem Ruß (0,055 nach Hrn. Stark) und der Flamme 0,055/0,000 0039 = 14102. Der Absorptionskoeffizient der Flamme für δ = 629 μμ berechnet sich aus α d = 0,170 und d = 0,762 cm zu α = 0,223, derjenige für Ruß beträgt etwa (vgl. Anm. 2 von Nr. 7) 2826, das Verhältnis beider wird hiernah 12672. Man erkennt nahe Übereinstimmung beider Werte unter den gemachten Voraussetzungen, die sich allerdings, insbesondere bezüglich der im Flammeninnern vorkommenden Menge festen Kohlenstoffs, wie es scheint, auf keine anderweitige Kenntnis stützen können. Man sieht aber, daß die hier benutzte Beobachtungsweise nach Kenntnis der Flammengeschwindigkeit umgekehrt zur exakten Ermittelung dieser Menge freien Kohlenstoffs in Flammen führen könnte, wenn, was sehr wahrscheinlich ist, die Annahme der Gültigkeit des Beerschen Gesetzes für den gegenwärtigen Fall als zutreffender Ausdruck der Wirklichkeit betrachtet würde.
p1026_1) Lord Rayleigh, Phil. Mag. 41. (4) p. 107. 1871 und
p1026_2) K. Ångström, Wied. Ann. 36. p. 715. 1889.
p1026_3) J. Stark, Wied. Ann. 62. p. 353. 1897.
p1026_4) E. Aschkinass, Ann. d. Phys. 18. p. 373. 1905.
p1029_1) L. Holborn u. F. Kurlbaum, Sitzgsber. d. K. Ak. d. Wiss., Berlin, 13. Juni 1901;
Phil. Mag. 47. (5) p. 375. 1899.
Physik. Zeitschr. 3. p. 257. 1902;
Physik. Zeitschr. 5. p. 456. 1904.
Verhandl. d. Physik. Ges. Berlin 5. p. 9. 1886;
Wied. Ann. 38. p. 640. 1889.
Wied. Ann. 53. p. 785. 1894;
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