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A. Pflüger, Wied. Ann. 58. p. 672. 1896.
angegebenen Dispersionsformeln entsprechen der älteren Kettelerschen Theorie (Wied. Ann. 12. p. 364. 1881 u.
Anm. 2, p. 511 - 513. 1900). Das von mir benutzte Spektrometer wurde gebaut von der Firma C. Zeiss in Jena, das Flüssigkeitschohlprisma war von der Firma Steinheil in München hergestellt worden.
Anm. 2 außerdem p. 10 der Diss.
Ann. d. Phys. II. Teil p. 936 - 961. 1904.
auch Wied. Ann. 30. p. 299 - 316. 1887; daselbst auch Prüfung der Kettelerschen Dispersionsformel für CS2, H2O etc.
auszugsweise in Wied. Ann. 53. p. 542 - 558. 1894.
C. Raveau, Journ. de Phys. 5. p. 113. 1896
Czapski, Apparate nach Abbe, Zeitschr. f. Instrumentenkunde, 9. p. 361 - 363. 1889.
dagegen ist die Voigtsche Arbeit im II. Bd. von Kaysers Spektroskopie p. 205
Die Abbesche Autokollimationsmethode wurde für feste Körper angewandt von C. Pulfrich, Wied. Ann. 45. p. 609 - 665. 1892 und
die Flüssigkeiten waren wahrscheinlich Lösungen; vgl. Ann. d. Phys. 4. p. 803. Anm. 2.
die in Kaysers Handbuch der Spektroskopie I. Bd., Leipzig, p. 330. 1900,
Drudes Lehrb. der Optik, 1. Aufl. p. 352 - 368. 1900.
Drudes Optik, 2. Aufl. p. 375. 1906.
Drudes Optik, 2. Aufl. p. 376. 1906.
E. Ketteler, Wied. Ann. 58. p. 410. 1896
erwähnt und in Winkelmanns Handb. 2. Aufl. VI. Bd. p. 1327 (Autor P. Drude). 1906.
für die Veränderlichkeit der Absorptionsspektra mit der Temperatur in Kaysers Spektroskopie III. Bd. 1905, p. 85 und 99;
Göttinger Dissertation 1906 (53 Seiten und 2 Tafeln). Vgl. auch meine Dissertation p. 40, Anm. 2.
hierzu H. Rubens, Wied. Ann. 69. p. 576 - 588. 1899.
J. Koch, Ann. d. Phys. 17. p. 668. 1905 (Brechungsexp. im Ultrarot).
Kaysers Spektroskopie 1. p. 375
l. c. außerdem ist Fig. 5 p. 614 für Λ = 0 nicht richtig.
l. c. einige Werte p für Λ = vgl. Drude, Tabelle p. 703.
l. c. Für die Alkohole, sowie für die Gase und Dämpfe versagt nach Drude, p. 704, 705, 710 - 713 die Formel (21). Für Gase kann k angenähert gleich Null gesetzt werden, für die Alkohole ist der nach (21) berechnete Wert zu groß; die Gültigkeit von (20) dagegen ist eine allgemeine; bei (21) wird also angenommen, daß die positive Ladung e. v. mit der ganzen Molekülmasse schwingt.
nach v. Pirani (Fortschritte der Physik, 59. II. p. 33, 34. 1903) für Diamant (möglicherweise mit metallischen Einschlüssen) ε = 16,47 für Λ = ∞.
O. Littrow 1863 verwendet (vgl. Abbe, l. c. p. 4 und
p672_2) P. Drude, Optische Eigenschaften und Elektronentheorie, Ann. d. Phys. 14. I. Teil p. 677 - 725,
p672_3) Ann. d. Phys. Diesen Wert berechnet Drude, p. 711, aus der Dispersion des Wasserstoffgases; vgl. hierzu auch
p673_3) Z. B. Brühl, Zeitschr. f. physikal. Chem. 7. p. 140 - 193. 1891.
p673_5) P. Drude, l. c. p. 719 - 723.
p673_6) P. Drude, l. c. p. 721 - 723.
p674_1) R. Abegg, Versuch einer Theorie der Valenz und der Molekularverbindungen, Zeitschr. f. anorgan. Chemie 39. p. 330 - 380. 1904.
p674_2) Weegmann, Zeitschr. f. physik. Chem. 2. p. 238, 239. 1888, benutzt eine Reihenentwickelung mit vier Konstanten.
p674_3) F. F. Martens, Ann. d. Phys. 6. p. 603 - 640. 1901 (Berliner Habilitationsschrift).
p674_4) H. Th. Simon, Über Dispersion ultravioletter Strahlen, Berliner Inaug.-Diss. 1894,
p675_1) Die Bezeichnung von h als „Beweglichkeit“ rührt her von Drude ( z. B. Auszug aus der Abhandl.: Opt. Eigensch. u. Elektronentheorie in der Zeitschr. f. wissensch. Photogr. etc., herausgeg. v. K. Schaum; Bd. III. Heft 1. 1905). Bei den Messungen an ionisierten Gasen versteht man unter „Ionenbeweglichkeit“ die Ionengeschwindigkeit für das Potentialgefälle 1.
p675_2) P. Drude, Lehrbuch der Optik, p. 364. 2. Aufl. 1906.
p675_3) eh wird an Stelle von \documentclass{article}\pagestyle{empty}\begin{document}$$ \frac{{T_h^2 }}{{4\pi ^2 }} = \frac{{m_h \vartheta _h }}{{4\pi ^2 \ell _h ^2 }}{\rm zu }\lambda _{\rm h} ^2 = c^2 .T_{\rm h} ^2 = \pi \frac{{m_h \vartheta _h }}{{\ell _h ^2 }} $$\end{document} (Th ist die Eigenschwingungsdauer; Gl. für Λh2 Drude, l. c. p. 680 unten).
p675_4) P. Drude, l. c. p. 719.
p676_1) Aus Formel (18) in Drudes Lehrbuch der Optik, 2. Aufl. 1906, p. 368.
p676_2) Drudes Lehrb. d. Optik, 2. Aufl. p. 341. 1906.
p676_3) Literaturangaben in der Diss. p. 14;
p676_4) Drudes Lehrb. der Optik, 2. Aufl. p. 362 - 388. 1906 u.
p676_5) Vgl. z. B. A. Pflüger, Wied. Ann. 56. p. 425, 426. 1895
p677_1) F. F. Martens, Ann. d. Phys. 6. p. 603 - 640. 1901; Berliner Habilitationsschrift.
p677_3) Darauf, daß n = 1 für Λ = 0, haben schon Goldhammer und andere hingewiesen, wenn auch nicht in dieser Form: D. A. Goldhammer, Wied. Ann. 57. p. 638. 1896
p678_1) P. Drude, l. c. p. 688 und
p678_2) F. F. Martens, l. c. p. 611 - 613. Ich setze m anstatt m bei Martens.
p678_3) E. Ketteler, Theoret. Optik p. 541, Braunschweig 1885;
p678_4) F. F. Martens, l. c. p. 612.
p678_5) l. c. Martens benutzt p. 611 diese Formel als Ausgangspunkt.
p678_6) l. c. Dies hatte auch Martens p. 612 hervorgehoben.
p678_7) F. F. Martens, l. c. p. 639;
p679_1) Ausführlicher in der Dissertation p. 19 - 22.
p679_2) P. Drude, p. 680;
p679_3) P. Drude, l. c. p. 683.
p679_4) P. Drude, l. c. p. 683.
p680_1) P. Drude, l. c. p. 688.
p680_2) P. Drude, l. c. p. 689.
p680_3) P. Drude, l. c. p. 696.
p681_2) P. Drude, l. c. p. 695.
p681_3) P. Drude, l. c. p. 704 unten.
p682_1) P. Drude, l. c. 704.
p682_2) P. Drude, l. c. p. 706 - 709;
p682_3) P. Drude, l. c. p. 705.
p682_4) l. c. Näheres in meiner Dissertation p. 23, 24.
p682_5) Drudes Lehrb. der Optik, 2. Aufl. p. 380. 1906; die Formel (35) bei Drude entspricht der Formel (8) in meiner Arbeit.
p683_3) Vgl. meine Dissertation p. 26.
p683_4) Drudes Lehrb. der Optik, Berechnet nach Beobachtungen von Landolt, Wüllner, Weegmann.
p684_2) Vgl. hierzu meinen Aufsatz in den Ann. d. Phys. 23. p. 595, Anm. 1. 1907.
p684_3) P. Drude, l. c., p. 724, 725, 958.
p684_4) C. Pulfrich, Wied. Ann. 45. p. 620 - 622. 1892.
p685_1) C. Pulfrich, l. c. p. 609 - 665.
p685_4) C. Pulfrich, l. c. p. 639.
p687_1) C. Pulfirch, l. c. p. 643, 656.
p687_2) l. c. p. 663.
p687_3) John O. Reed, Wied. Ann. 65. p. 707 - 744. 1898.
p687_4) J. Koenigsberger, Ann. d. Phys. 4. p. 796 - 810. 1901 (Freiburger Habilitationsschrift 1900; gedruckt bei Teubner in Leipzig).
p687_5) J. Koenigsberger, Ann. d. Phys. 4. p. 805 unten. 1901
p687_6) Ann. d. Phys. Vgl. p. 28 der Dissertation.
p688_1) F. J. Micheli, Ann. d. Phys. 7. p. 772 - 790. 1902.
p688_2) F. F. Martens u. F. J. Micheli, Beibl. 29. p. 445, 446. 1905.
p688_3) Vgl. meine Dissertation p. 34, 35.
p688_4) W. Voigt, Ann. d. Phys. 6. p. 459 - 505. 1901
p688_5) W. Voigt, l. c. p. 461, Formel (5).
p688_6) l. c. Gl. (1) bei Voigt Gl. (3) p. 460, meiner Arbeit.
p688_7) W. Voigt, l. c. p. 461.
p688_8) W. Voigt, l. c. p. 462 (11) p. 463 (15) p. 464 (17) p. 478 (46) und (47).
p689_1) Z. B. P. Drude in der 2. Aufl. Seines Lehrb. d. Optik, p. 380, erwähnt gar nicht die Möglichkeit einer Änderung der Beweglichkeiten h mit der Dichte; außerdem fehlt die Voigtsche Erklärung für die Kundtsche Regel,
p689_2) R. A. Houstoun, Ann. d. Phys. 21. p. 535 - 573. 1906. Untersuchungen über den Einfluß der Temperatur auf die Absorption des Lichtes in isotropen Körpern.
p689_3) R. A. Houstoun, l. c. p. 565, 573.
p690_1) Abbe, Neue Apparate zur Bestimmung des Brechungs- und Zerstreuungsvermögens fester und flüssiger Körper, Maukes Verlag, Jena 1874 und
p690_2) H. Kayser, Handbuch der Spektroskopie 1. Formel (14) 258. 1900.
p690_3) Handbuch der Spektroskopie Über die anderen Korrektionen und über die Anwendung des Pulfrichschen Kriteriums für die Genauigkeit von Dispersionsmessungen an durchsichtigen Substanzen vgl. meine Dissertation p. 47 - 51.
p691_2) E. Ketteler, Wied. Ann. 30. p. 307. 1887 und
p691_4) Landolt-Börnsteins Tabellen, 3. Aufl. p. 617, 618. 1905.
p691_6) Eine Andeutung für diese Annahme von vr ohne weitere Angabe von experimentellen Belegen hierfür macht Drude l. c. p. 723 bei Berechnung eines oberen Grenzwertes der ultraroten Eigenwellenlängen, indem er sagt: „Auch bei Doppelbindungen (Benzol) ist vielleicht vr v zu wählen“ usw., „weil die Zahl der lose sitzenden Elektronen dann kleiner als v ist.“
p691_7) Vgl. Anm. 2 p. 20,
p692_1) B. B. Turner, Zeitschr. f. physik. Chemie 35. p. 414. 1900.
p692_2) W. H. Julius, Winkelmanns Handb. der Physik II. 2. p. 239. 1896.
p692_3) H. Rubens u. E. Aschkinass, Wied. Ann. 64. p. 602 - 605. 1898
p692_4) P. Drude, l. c. p. 722. 723.
p693_1) Vgl. Anm. 1 p. 53 meiner Diss.
p693_2) J. Pauer, Wied. Ann. 61. p. 363. 1897.
p693_3) P. Drude, l. c. p. 698 oben.
p693_4) H. Th. Simon, Wied. Ann. 53. p. 542 - 558. 1894.
p693_5) F. F. Martens, Ann. d. Phys. 6. p. 603 - 640. 1901.
p694_2) Bei 19 nach Turner, l. c. p. 428.
p695_1) Welche Verschiebungen die vier Konstanten von (2) erfahren können, wenn man sich auf kleinere Intervalle beschränkt, zeigt deutlich das von E. Ketteler, Wied. Ann. 30. p. 316. 1887 gegebene Beispiel.
p695_2) Für 20,4 nach Turner, l. c. p. 428.
p695_3) Kaysers Spektroskopie 3. p. 533. 1905.
p695_5) Vgl. p. 23 der Diss.
p695_6) Aus der von Drude l. c. p. 717 gegebenen Tabelle.
p695_7) Aus Beobachtungen von B. Walter (Wied. Ann. 42. p. 511, 512. 1891) berechne ich p. e/m. 10-7 = 22,6 (für k = 0) in Übereinstimmung mit meinen Beobachtungen.
p696_3) Vgl. p. 23 meiner Diss.
p697_1) Hierbei ergaben sich bei einigen Substanzen Druckfehler (oder Rechenfehler) in den Drudeschen Tabellen p. 706 - 709.
p697_2) P. Drude, l. c. p. 714.
p697_3) P. Drude, l. c. p. 706 - 709; „p. e/m beobachtet ohne k“.
p700_1) J. W. Brühl, Zeitschr. f. physik. Chem. 7. p. 140 - 193. 1891.
p701_1) Weitere Beispiele in der Diss. p. 74.
p701_3) Auch mit den von Drude, l. c. p. 717 angegebenen Zahlen.
p701_6) Den gleichen Wert fand Drude l. c. p. 714 für gasförmigen Stickstoff.
p702_1) P. Drude, l. c. p. 715: „Benzol hat drei, Naphthalin sechs Doppelbindungen.“ Naphthalin hätte übrigens nur fünf Doppelbindungen.
p702_2) In dem Lehrbuch der organ. Chemie von A. F. Holleman, 4. Aufl. p. 304 - 309. 1905 Sind drei Benzolformeln erwähnt, organ. Chemie die von Baeyer, Kekule und Thiele.
p702_3) A. F. Holleman, l. c. p. 129 - 132, 136 unten, 143 - 147.
p702_4) Vgl. meine Dissertation p. 76.
p703_1) Zwei weitere Beispiele in meiner Dissertation p. 78, 79.
p703_2) Weegmann, Zeitschr. f. physik. Chem. 2. p. 236. 1888.
p703_3) P. Drude, l. c. p. 707. Anm. 1.
p703_5) Vgl. die Dissertation p. 79.
p704_1) Vgl. p. 77 und 78 der Diss.
p704_2) B. Walter, Wied. Ann. 42. p. 505 - 510. 1891.
p704_3) F. F. Martens, Ann. d. Phys. 8. 459 - 465. 1902.
p704_4) Veranlaßt durch eine Bemerkung Drudes, p. 709, Anm. 1.
p704_5) Anm. 1. 3. Aufl. p. 226. 1905.
p704_6) Vgl. p. 22 unten meiner Diss.
p704_7) F. F. Martens, Ann. d. Phys. 8. p. 459 - 465. 1902.
p704_8) Die Dielektrizitätskonstante des Diamanten ist nach W. Schmidt (Ann. d. Phys. 11. p. 121. 1903) = 5,50 für Λ = 75 cm [Drudesche Methode],
Pogg. Ann. 140. p. 28 oben. 1870.
Tabelle; auch nach F. J. Micheli, Beibl. 29. p. 445. 1905.
Über meine Folgerungen aus (14) und (15) siehe „die Berechnung der Loschmidtschen Zahl aus den Konstanten der Dispersionsformel“ in den Ann. d. Phys. 23. p. 594 - 598. 1907 und den in dieser Zeitschrift erscheinenden Nachtrag zu dieser Berechnung.
vgl. auch F. Pockels, Ann. d. Phys. 7. p. 768 - 770. 1902.
von J. O. Reed, Wied. Ann. 65. p. 707 - 744. 1898.
Wied. Ann. 30. p. 300. 1887) und stimmen mit den Formeln (4) und (5) nicht streng überein.
Wied. Ann. 65. p. 174. 1898.
Wied. Ann. 65. p. 250. 1898
Wied. Ann. Die Methode des in sich zurückkehrenden Strahls wurde schon von J. Duboscq 1860 und
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