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Dort bezeichnet e die Ladung der Elektronen nach elektrostatischem Maß. - Daß gerade die Metalle Leiter sind, d. h. daß freie (ungebundene) negative Elektronen existieren, steht in Übereinstimmung mit der Tatsache, daß die Metalle nur als Kationen auftreten, d. h. daß bei ihnen die Bindung der negativen Elektronen gering ist und die Metallatome keine starke Affinität zu negativen Elektronen besitzen, vgl. oben p. 720.
Lehrb. d. Optik p. 365. 1900.
- Ob bei ` anstatt des Zahlenfaktors 1/4 ein etwas anderer Zahlenfaktor zu treten hat (vgl. H. Mache, Boltzmann-Festschrift p. 137. 1904 ), ist für unsere Zwecke hier unwesentlich.
- P. Drude, Ann. d. Phys. 3. p. 379. 1900. Dort ist e elektrostatisch gemessen, hier elektromagnetisch.
P. Drude, Wied. Ann. 39. p. 538. 1890;
P. Zeeman, Comm. from Labor. of Phys. of Leiden, Nr. 20. 1895.
p936_1) A. Schuster, Phil. Mag. (6). 7. p. 151. 1904.
p936_2) P. Drude, Physikal. Zeitschr. 1. p. 161. 1900;
p939_1) R. Sm. Minor, Ann. d. Phys. 10. p. 581. 1903.
p939_2) !In der Physik. Zeitschr. (l. c.) habe ich erwähnt, daß man durch Annahme zweier Gattungen von Leitungselektronen bei Nickel, Silber, Platin und Stahl die optische Dispersion darstellen könne, daß dagegen Kupfer und Gold auch die Annahme von gebundenen Elektronen mit Eigenschwingungen erfordern. Die jetzt vorliegenden Messungen von Minor zeigen, daß in Gebiete des Ultraviolett auch beim Silber Eigenschwingungen heranzuziehen sind. - Die Annahem zweier Gattungen von Leitungselektronen ist nicht so einfach und nach den Grundsätzen der Elektronentheorie nicht so plausibel, als die Annahme nur einer Gattung Leitungselektronen, die in allen Metallen identisches e und m, aber verschiedenes und r haben. Daher ziehe ich letztere Annahme in Übereinstimmung mit J. J. Thomson vor, will aber noch unentschieden lassen, ob man bei dieser Annahme auch den Thomsoneffekt, die galvano- und thermomagnetischen Effekte widerspruchsfrei erklären kann. Ich denke das später zu behandeln.
p940_1) Vgl. H. Hertz, Wied. Ann. 36. p. 12. 1889.
p940_2) E. Hagen u. H. Rubens, Ann. d. Phys. 11. p. 873. 1903.
p940_3) P. Drude, Wied. Ann. 39. p. 504. Formel (1). 1890.
p941_1) P. Drude, Lehrb. d. Optik, p. 366. Formel (39).
p943_1) P. Drude, Wied. Ann. 39. p. 482. 1890;
p948_1) P. Drude, Ann. d. Phys. 1. p. 593. 1900.
p948_2) Vgl. M. Reinganum, Ann. d. Phys. 2. p. 398. 1900.
p950_1) Vgl. z. B. E. Riecke, Experimentalphysik 2. p. 320. 1. Aufl.
p950_2) A. Kundt, Wied. Ann. 36. p. 824. 1889.
p951_1) R. Sissingh, Dissertation. Leiden 1885;
p951_2) Vgl. z. B. mein Lehrb. d. Optik p. 335. 336.
p952_1) Vgl. meine wenigstens der Größenordnung nach gültige Berechnung der Elektronenamplitude in der Phys. Ztschr. 1. p. 165. 1900.
p953_1) P. Drude, Ann. d. Phys. 1. p. 576. 1900.
p953_2) J. J. Thomson, Rapp. Congr. internat. à Paris 3. p. 145. 1900.
p954_1) J. Patterson, Phil. Mag. (6) 3. p. 655. 1902.
p954_2) Nach J. J. Thomson, l. c.
p955_1) O. W. Richardson, Transact. Roy. Soc. of London, Ser. A. 201. p. 497;
p955_2) J. J. Thomson, Proc. Cambr. Phil. Soc. (2) 11. p. 119. 1901.
p955_3) J. Patterson, Phil. Mag. (6) 4. p. 652. 1902.
p956_1) P. Drude, Ann. d. Phys. 3. p. 369. 1900.
p956_2) l. c. p. 388.
p957_1) H. Becquerel, Compt. rend. 125. p. 679.
p957_2) P. Drude, Lehrb. d. Optik p. 402. Formel (62). Dort tritt e im Nenner der Formel nicht auf, weil dort e nach elektrostatischem Maße definiert ist.
p957_3) P. Drude, Lehrb. d. Optik p. 393. Formel (30´). Das dortige ist proportional zu 1 : T, und T ist nach p. 391 für paramagnetische Körper negativ, falls die paramagnetischen Eigenschaften durch Rotation negativ geladener Elektronen entstehen.
Phys. Zeitschr. 5. p. 6. 1904.
Proc. Cambr. Phil. Soc. (4) 11. p. 286. 1902;
Wied. Ann. 42. p. 186. 1891.
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