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Experimentalphysik 2. p. 326.
L. Boltzmann, Gastheorie I. p. 83.
p566_1) W. Giese, Wied. Ann. 37. p. 576. 1889.
p568_1) P. Drude, Physikal. Zeitschr. 1. p. 161. 1900.
p568_2) E. Riecke, Wied. Ann. 66. p. 353 u. p. 545. 1898.
p570_1) L. Boltzmann, Sitzungsber. d. k. Akad. d. Wissensch. zu Wien (II) 58. p. 517. 1868.
p571_1) Vgl. E. Riecke, l. c. p. 356.
p572_1) E. Riecke (l. c. p. 570) schliesst dies aus Versuchen W. Wien's.
p572_2) Im § 11 wird gezeigt, dass diese numerische Bestimmung von α notwendig ist, um den Anschluss der Theorie an die Nernst'sche Theorie für Elektrolyte zu gewinnen.
p573_1) J. Loschmidt, Sitzungsber. d. k. Akad. d. Wissensch. zu Wien (II) 52. p. 395. 1865;
p573_2) F. Richarz, Wied. Ann. 52. p. 395. 1894.
p573_3) L. Boltzmann, Gastheorie I. p. 77.
p574_1) Der Factor von α muss nach strengerer Berechnung 0,35 sein, vgl. darüber L. Boltzmann, Gastheorie I. p. 79.
p574_2) L. Boltzmann, Gastheorie I. p. 70.
p577_1) W. Jaeger und H. Diesselhorst, Sitzungsber. d. k. Akad. d. Wissensch. zu Berlin 38. 1899.
p577_2) J. J. Thomson, Phil. Mag. (5) 46. p. 528. 1898.
p578_1) Vgl. F. Richarz, Wied. Ann. 52. p. 397. 1894
p579_1) Doppelkerne treffen wir erst bei den Elektrolyten, als an zweiwertige Ionen gebundene Kerne.
p579_2) Vgl. z. B. L. Boltzmann, Gastheorie I. p. 90.
p580_1) F. Kohlrausch, Pogg. Ann. 156. p. 601. 1875.
p582_1) Aus den oben p. 571 angedeuteten Gründen (Kathodenstrahlen, Canalstrahlen, Metallionen in Elektrolyten).
p583_1) Nämlich mit Vernachlässigung des optischen Einflusses der gebundenen Kerne. Vgl. darüber P. Drude, Physikal. Zeitschr. p. 161. 1900. - Nähere Ausführung soll im III. Teil folgen.
p584_2) Auch die Theorie von W. Voigt ( Wied. Ann. 67. p. 717. 1899) ergiebt solche thermoelektrische Kräfte beim Temperaturgefälle.
p588_1) Vgl. z. B. E. Riecke, Experimentalphysik 2. p. 325. 1896.
p591_1) Vgl. z. B. W. Nernst, Theoret. Chemie, 2. Aufl. p. 591. Die dort eingeführte Gasconstante R ist identisch mit unserem Werte 2/3 α, wie aus Formel (3) hervorgeht.
p594_1) Vgl. über diesen Punkt Winkelmann's Handb. d. Physik 3. (1) p. 302 (Autor F. Braun).
p597_2) E. Riecke, l. c. p. 388;
p597_3) Entnommen aus seiner Experimentalphysik 2. p. 320 u. 325.
p599_1) L. Boltzmann, Sitzungsber. d. k. Akad. d. Wissensch. zu Wien (2) 96. p. 1258. 1887.
p599_2) H. Jahn, Wied. Ann. 34. p. 768. 1888.
p601_1) Vgl. E. Riecke, Experimentalphysik 2. p. 324. 1896. - Das von Riecke geäusserte Bedenken, dass der Thomsoneffect den Schluss unsicher macht, trifft hier nicht zu.
p602_1) W. Nernst, Theoret. Chem., 2. Aufl., p. 659.
p603_1) Auf dem von M. Planck ( Wied. Ann. 40. p. 561. 1890) eingeschlagenen Wege erhält man auch nach der hier dargelegten Theorie die Potentialdifferenz an der Grenze zweier verschiedener Elektrolyte.
p603_2) W. Nernst, Zeitschr. f. physikal. Chem. 4. p. 129. 1889.
p603_3) Zu einem ähnlichen, aber allerdings nicht identischen Ausdruck gelangt A. H. Bucherer (Zur Theorie der Thermoelektricität der Elektrolyte und der Metalle, p. 9. Leipzig 1898). Auch seine Theorie der Thermoelektricität der Metalle (l. c. p. 15) hat mit der hier entwickelten Formel (69´) Aehnlichkeit, wenn man den Dampfdruck des Metalles proportional der Kernzahl ρ setzt.
p604_1) W. Duane, Wied. Ann. 65. p. 374. 1898.
p604_2) Dass diese Formel bei einem vollständig dissociirten Elektrolyten abweichend von den Gasgesetzen sein kann, ist kein Widerspruch damit, dass für isotherme Processe die Gasgesetze gelten. Vgl. Bucherer, l. c. p. 6. - Ueber den Zusammenhang des Potentialgefälles in einem ungleich temperirten Elektrolyten mit dem Soret'schen Phänomen vgl. W. Nernst, Theoret. Chem. 2. Aufl. p. 677.
p606_1) M. Planck, Wied. Ann. 40. p. 563. 1890.
p607_1) W. Nernst, Theoret. Chem. p. 664.
p609_1) H. Jahn, Wied. Ann. 34. p. 784. 1888.
p610_1) Vgl. P. Drude, Phys. d. Aethers p. 212, Formel (36).
p612_1) W. Kaufmann, Wied. Ann. 62. p. 598. 1897.
- S. Simon, Wied. Ann. 69. p. 611. 1899.
Wert ρa für Eisen habe ich Le Roux ( Ann. de chim. et de phys. (4) 10. p. 201. 1867) entnommen.
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