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Beibl. 10. p. 120. 1886.
Beibl. 12. p. 326. 1888.
p519_1) O. Wiedeburg, Wied. Ann. 61. p. 705. 1897 (als I citirt).
p519_2) O. Wiedeburg, Wied. Ann. 62. p. 652. 1897 (als II citirt).
p520_1) E. Mach, Principien der Wärmelehre p. 194. 1896.
p521_1) Vgl. dazu auch G. Kirchhoff, Vorl. über d. Theorie d. Wärme p. 4. 1894.
p523_1) II. p. 657.
p524_1) II. p. 658
p524_2) II. p. 653.
p524_3) II. p. 658.
p528_1) Vgl. Mach, l. c. p. 232.
p529_1) Vgl. Gleichung (3).
p530_1) Danach liefert also die übliche Temperaturmessung mit dem Wasserstoffthermometer (dies Gas als Ersatz eines idealen genommen) eine Scala, die die von W. Thomson (Phil. Mag. (3) 33. p. 313. 1848) bei seiner ersten Anregung einer absoluten Scala als wünschenswerth bezeichnete Eigenschaft thatsächlich besitzt: dass nämlich der "Fall" der Wärmeeinheit um einen Grad in jedem Theil der Scala dieselbe Arbeitsmenge (die Einheit) liefert; man muss nur "Wärmemenge" im alten Sinne verstehen.
p532_1) Warum Hr. Planck (Situngsber. d. k. Akad. d. Wissensch. zu Berlin p. 57. 1897) sagt, das Princip der Erhaltung der Energie verlange, "dass alle Vorgänge der Natur sich in letzter Linie auflösen lassen in sogenannte conservative Wirkungen", dass nichtconservative Wirkungen, wie die Reibung etc., das Energieprincip "nicht selbständig befriedigen", ist mir nicht recht verständlich.
p533_1) I. p. 722.
p533_2) A. v. Oettingen, Mem. St. Petersburg (7) 32. p. 43. 1885.
p533_3) Den Grössen S und Q würden Carnot's calorique und chaleur entsprechen, wenn diese Begriffe streng voneinander getrennt wären (vgl. Ostwald's Anmerkung in Klassikerd. exacten Wissensch. Nr. 37. p. 70).
p534_1) Mach, l. c. p. 269.
p535_1) Vgl. Mach, Mechanik, 3. Aufl. p. 273;
p536_1) Der Quotient d J/dϑ bez. δ J/δ ϑ bedeutet das Verhältniss der gleichzeitigen Aenderungen von J und ϑ, das nach unseren Grundgleichungen (II. p. 659, Gleichung (17)), ganz vom zeitlichen Verlauf des Vorganges abhängt; es ist also d J/dϑ nicht als blosser Differentialquotient anzusehen.
p538_1) II. p. 665.
p539_1) II. p. 671 f.
p539_2) II. p. 662 f.;
p540_1) II. p. 672.
p540_2) A. Naccari, R. Acc. di Torino 23. p. 107. 1887;
p540_3) II. p. 662.
p541_1) Regnault, Pogg. Ann. 62. p. 50. 1844.
p542_1) II. p. 668.
p543_1) R. Clausius, Pogg. Ann. 116. p. 73. 1862.
p543_2) Vgl. z. B. Wüllner, Experimentalphysik, 4. Aufl. 3. p. 625. 1885.
p543_3) W. C. Röntgen, Wied. Ann. 45. p. 91. 1892.
p544_1) l. c. p. 110.
p546_1) Auch diese Vorstellung hätte keinen Sinn, wenn nicht die Constanten r als wesentlich positiv anzusehen wären; den Gleichungen (42) ganz entsprechend unterscheidet Planck ( Wied. Ann. 36. p. 624. 1889) bei Behandlung der thermoelectrischen Erscheinungen neben der thermischen eine electrische Entropie.
p546_2) R. Clausius, Pogg. Ann. 116. p. 73. 1862.
p546_3) E. Budde, Pogg. Ann. 141. p. 426. 1870.
p546_4) II. p. 658.
p547_1) H. A. Lorentz, Arch. Neerl. 20. p. 129. 1885.
p547_2) M. Planck, Princip d. Erhaltung d. Energie. p. 213. Lpz. 1887.
p547_3) R. Wronsky, Das Intensitätsgesetz u. d. Gleichartigkeit der analyt. Formen in d. Lehre v. d. Energie. Frankf. a. O. 1888.
p547_4) L. Dressel, Natur und Offenbarung 39. p. 321 ff. 1893.
Rosenberger, Geschichte der Physik 2. p. 252.
vgl. dazu z. B. S. P. Thompson, Phil. Mag. (5) 12. p. 13. 1881.
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